Презентация на тему Электрическое поле

равна нулюρ=0. Заряды располагаются только на поверхности проводника.
Каждая

Поскольку поверхность проводника является эквипотенциальной, напряженность электростатического поля в каждой точке перпендикулярна поверхности проводника.

с помощью теоремы Гаусса.

Рассмотрим малую область пространства вблизи

кроме того, поле внутри металла равно нулю.
Поток вектора

откуда получаем окончательную формулу:

но противоположных по знаку зарядов, находящихся на расстоянии l

Для описания свойств диполя вводится дипольный момент

где l – вектор, проведенный из центра отрицательного заряда к центру положительного.

Если поле однородно, то результирующая сила F равна нулю,

Момент этих сил равен

Этот момент сил стремится повернуть диполь так, чтобы его дипольный момент установился по направлению внешнего электрического поля.

следует, что минимальную энергию диполь имеет в положении p↑↑E

они не могут проводить электрический ток.
Диэлектрики, в которых

Если центры распределения положительного и отрицательного зарядов не совпадают, то такие диэлектрики называются полярными (H2O, СО, НСl, SO2).

в электрическое поле, то она приобретет дипольный момент (в

уже имеющийся дипольный момент ориентируется вдоль поля, величина же

полярного, так и неполярного диэлектриков равен нулю. Если диэлектрик

Количественно это явление характеризуется вектором поляризации, определяемым как суммарный дипольный момент единицы объема:

При помещении диэлектриков в электрическое поле появляется вектор поляризации, величина которого в слабых полях прямо пропорциональна напряженности электрического поля:

Величина κ (каппа) называется диэлектрической восприимчивостью.

связанными.
Заряды q, которые не входят в состав молекул

Поле E в диэлектрике является суперпозицией полей сторонних зарядов E0 и связанных зарядов E' :

Теорема Гаусса для вектора поляризации.

Поток вектора поляризации сквозь произвольную замкнутую поверхность равен взятому с обратным знаком избыточному связанному заряду диэлектрика в объеме, охватываемом этой поверхностью:

напряженности электрического поля E учитывались только сторонние заряды:

В

Дополним ранее записанное выражение для теоремы Гаусса:

Для расчетов эта формула неудобна, так как содержит два зависящих друг от друга неизвестных q' и E.

Гаусса для вектора P:


Выполним преобразования:


Величина, стоящая в скобках

вектора электрической индукции через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме

Используя формулу, связывающую вектор поляризации и напряженность электрического поля, можно получить еще одну формулу:

где ε=1+κ - диэлектрическая проницаемость среды. Для всех веществ ε>1.