Что такое findslide.org?

FindSlide.org - это сайт презентаций, докладов, шаблонов в формате PowerPoint.


Для правообладателей

Обратная связь

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Яндекс.Метрика

Презентация на тему Физика интерференция света

Содержание

Раздел V Колебания и волны
Краткий курс лекций по физике Кузнецов Сергей Иванович Раздел V Колебания и волны Тема 7 КОРПУСКУЛЯРНО-ВОЛНОВАЯ ТЕОРИЯ СВЕТА. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА 7.1 Развитие взглядов на природу 7.1 Развитие взглядов на природу света Основные законы геометрической оптики известны ещё постоянная равная отношению скорости света в средеИз этих представлений он легко вывел Принцип ГюйгенсаКаждая точка, до которой доходит световое возбуждение, является в свою очередь законы колебаний физического маятника. Опубликовал в 1690 г. созданную им в 1678 Ферма Пьер (1601 – 1665) – французский математик и физик. Родился в Согласно принципу Ферма, свет распространяется между двумя точками по пути, Френель Огюст Жан (10.V.1788 - 14.VII.1827) - французский физик, член Парижской академии Фраунгофер Йозеф (6.III.1787- 7.VI.1826) - немецкий физик. С 1823 года - профессор Максвелл Джеймс Клерк (13.VI.1831 - 5.XI.1879) - английский физик, член Эдинбургского королевского Араго Доминик Франсуа (26.II.1786 - 2.X.1853) - французский учёный, член Парижской академии Пуассон Симеон Дени (21.VI.1781 - 25.IV.1840) - французский механик, математик, физик, член Начало XIX в. характеризуется интенсивным развитием математической теории колебаний и 1841 г. О. Френель строит теорию кристаллооптических колебаний;  1849 1888 г. Г. Герц экспериментально подтвердил, что электромагнитное поле распространяется В 1900 г. Макс Планк показал, что излучение абсолютно черного Макс Планк (1858 – 1947). С 1874 г. он изучал физику у В 1905 г. Альберт Эйнштейн объяснил закономерности фотоэффекта на основе Геометрическая оптика является предельным случаем волновой оптики, когда длина световой Наиболее важное событие в современной оптике – экспериментальное обнаружение методов 7.2 Интерференция световых волн  Волновые свойства света наиболее отчетливо обнаруживают себя Амплитуда результирующего колебания при сложении колебаний направленных вдоль одной прямой В случае некогерентных волн разность фаз непрерывно изменяется.  Для В случае когерентных волн (для каждой точки пространства) так, что (7.2.2)Последнее слагаемое Некогерентность естественных источников света обусловлена тем, что излучение тела слагается Условие максимума и минимума интерференции Рисунок 7.3а вторая  разности фаз двух Если разность хода равна целому числу длин волн в вакууме (7.2.3)условие интерференционного 7.3 Опыт ЮнгаРисунок 7.4 Расстояние l от щелей, причем Показатель преломления среды – n. Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами) равно	максимумы интенсивности будут наблюдаться в Главный максимум, соответствующий проходит через точку О. Вверх и вниз от него 7.4 Когерентность и монохроматичность Необходимым условием интерференции волн является их когерентность, т.е. волну можно приближенно считать монохроматической только в течение времени(7.4.1)где – время когерентности (7.4.2)где – длина когерентности (длинагармонического цуга, образующегося в процессе излучения одного атома) Два источника, размеры и взаимное расположение которых позволяют наблюдать интерференцию, называются пространственно-когерентными. 7.5 Методы наблюдения интерференцииОпыт Юнга Рисунок 7.5 Зеркала Френеля Рисунок 7.6 Бипризма ФренеляРисунок 7.7 Билинза Бийе Рисунок 7.8 7.6 Интерференция в тонких пленкахИнтерференцию света по методу деления амплитуды во многих Рисунок 7.9 Полосы равного наклонаРисунок 7.10 Для наблюдения полос равного наклона вместо плоскопараллельной пластинки удобно использовать интерферометр Майкельсона Интерференция от клина. Полосы равной толщины В белом свете интерференционные полосы окрашены. Полосы равной толщины Кольца НьютонаНьютон объяснил это явление на основе корпускулярной теории света. Кольцевые полосы Кольца Ньютонатемного кольцаm-горадиус Полосы равной толщины можно наблюдать и с помощью интерферометра Майкельсона, если одно Итак: полосы равного наклона получаются при освещении пластинки постоянной толщины() рассеянным светом 7.7 Применение интерференции света• Тот факт, что расположение интерференционных полос зависит от • Кроме того, по интерференционной картине можно выявлять и измерять неоднородности среды • Интерференционные волны от отдельных «элементарных» излучателей используется при создании сложных излучающих Рисунок 7.16	(7.7.1) • Получение высокоотражающих электрических зеркал Для получения коэффициента отражения (такие зеркала используются КОНЕЦ ЛЕКЦИИЕЩЕ НЕ БЛИЗОК!!!НЕ ТОРМОЗИ, ФИЗИКОЙ ЗАРЯЖАЙ МОЗГИ!!!
Слайды презентации

Слайд 2 Раздел V Колебания и волны

Раздел V Колебания и волны

Слайд 3 Тема 7 КОРПУСКУЛЯРНО-ВОЛНОВАЯ ТЕОРИЯ СВЕТА.
ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА
7.1

Тема 7 КОРПУСКУЛЯРНО-ВОЛНОВАЯ ТЕОРИЯ СВЕТА. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА 7.1 Развитие взглядов на

Развитие взглядов на природу света
Сегодня: *
7.2 Интерференция световых волн
7.3

Опыт Юнга

7.4 Когерентность и монохроматичность

7.5 Методы наблюдения интерференции

7.6 Интерференция в тонких пленках

7.7 Применение интерференции света


Слайд 4 7.1 Развитие взглядов на природу света
Основные законы

7.1 Развитие взглядов на природу света Основные законы геометрической оптики известны

геометрической оптики известны ещё с древних времен. Так, Платон

(430 г. до н.э.) установил закон прямолинейного распространения света. В трактатах Евклида формулируется закон прямолинейного распространения света и закон равенства углов падения и отражения. Аристотель и Птоломей изучали преломление света. Но точных формулировок этих законов геометрической оптики греческим философам найти не удалось.
В конце XVII века, на основе многовекового опыта и развития представлений о свете возникли две мощные теории света – корпускулярная (Ньютон-Декарт) и волновая (Гук-Гюйгенс).

Слайд 5 постоянная равная отношению скорости света в среде
Из этих

постоянная равная отношению скорости света в средеИз этих представлений он легко

представлений он легко вывел законы отражения и преломления света

(рисунок 7.1):


; (угол падения равен углу отражения);

(отношение синуса угла падения к синусу угла преломления – величина

к скорости света в вакууме с).

Рисунок 7.1 Рисунок 7.2

Таким образом, Ньютон утверждал, что скорость света в веществе больше скорости света в вакууме.


Слайд 6 Принцип Гюйгенса

Каждая точка, до которой доходит световое возбуждение,

Принцип ГюйгенсаКаждая точка, до которой доходит световое возбуждение, является в свою

является в свою очередь центром вторичных волн; поверхность, огибающая

в некоторый момент времени эти вторичные волны, указывает положение к этому моменту фронта действительно распространяющейся волны.

Слайд 7 законы колебаний физического маятника. Опубликовал в 1690 г.

законы колебаний физического маятника. Опубликовал в 1690 г. созданную им в

созданную им в 1678 г. волновую теорию света, объяснил

двойное лучепреломление. Усовершенствовал телескоп; сконструировал окуляр, названный его именем. Открыл кольцо у Сатурна и его спутник Титан. Автор одного из первых трудов по теории вероятностей (1657 г.).

Гюйгенс Христиан (1629 – 1695), нидерландский ученый. В 1665 – 81 гг. работал в Париже. Изобрел (1657 г.) маятниковые часы со спусковым механизмом, дал их теорию, установил


Слайд 8
Ферма Пьер (1601 – 1665) – французский математик

Ферма Пьер (1601 – 1665) – французский математик и физик. Родился

и физик. Родился в Бомон-де-Ломань. Получил юридическое образование. С

1631 г. был советником парламента в Тулузе. Физические исследования относятся в


большинстве к оптике, где он установил (примерно в 1662 г.) основной принцип геометрической оптики (принцип Ферма). Аналогия между принципом Ферма и вариационными принципами механики сыграла значительную роль в развитии современной динамики и теории оптических инструментов.


Слайд 9 Согласно принципу Ферма, свет распространяется между

Согласно принципу Ферма, свет распространяется между двумя точками по пути,

двумя точками по пути, для прохождения которого необходимо наименьшее

время.

Слайд 10 Френель Огюст Жан (10.V.1788 - 14.VII.1827) - французский

Френель Огюст Жан (10.V.1788 - 14.VII.1827) - французский физик, член Парижской

физик, член Парижской академии наук (10.V.1788 - 14.VII.1827) -

французский физик, член Парижской академии наук (с 1823 года). Научные работы посвящены физической оптике (10.V.1788 - 14.VII.1827) - французский физик, член Парижской академии наук (с 1823 года). Научные работы посвящены физической оптике. Дополнил известный принцип

ГюйгенсаГюйгенса, введя так называемые зоны Френеля (принцип Гюйгенса - Френеля). Разработал в 1818 году теорию дифракции светаГюйгенса, введя так называемые зоны Френеля (принцип Гюйгенса - Френеля). Разработал в 1818 году теорию дифракции света. Член Лондонского королевского общества (с 1825 года).


Слайд 11 Фраунгофер Йозеф (6.III.1787- 7.VI.1826) - немецкий физик. С

Фраунгофер Йозеф (6.III.1787- 7.VI.1826) - немецкий физик. С 1823 года -

1823 года - профессор Мюнхенского университета. Научные работы относятся

к физической оптике (6.III.1787- 7.VI.1826) - немецкий физик. С 1823 года - профессор Мюнхенского университета. Научные работы относятся к физической оптике. Внёс существенный вклад в исследование дисперсии и создание

ахроматических линз. Фраунгофер изучал дифракцию в параллельных лучах (так называемая дифракция Фраунгофера) сначала от одной щели, а потом от многих. Большой заслугой учёного является использование(с 1821 года) дифракционных решетоклинз. Фраунгофер изучал дифракцию в параллельных лучах (так называемая дифракция Фраунгофера) сначала от одной щели, а потом от многих. Большой заслугой учёного является использование(с 1821 года) дифракционных решеток для исследования спектров (некоторые исследователи считают его даже изобретателем первой дифракционной решетки).


Слайд 12 Максвелл Джеймс Клерк (13.VI.1831 - 5.XI.1879) - английский

Максвелл Джеймс Клерк (13.VI.1831 - 5.XI.1879) - английский физик, член Эдинбургского

физик, член Эдинбургского королевского общества (с 1855 года) и

Лондонского королевского общества (13.VI.1831 - 5.XI.1879) - английский физик, член Эдинбургского королевского общества (с 1855 года) и Лондонского королевского общества (с 1861 года). Под руководством Максвелла создана известная Кавендишская

лабораториялаборатория в Кембридже, которую и возглавлял до конца жизни. Научные труды посвящены электродинамикелаборатория в Кембридже, которую и возглавлял до конца жизни. Научные труды посвящены электродинамике, молекулярной физикелаборатория в Кембридже, которую и возглавлял до конца жизни. Научные труды посвящены электродинамике, молекулярной физике, общей статистикелаборатория в Кембридже, которую и возглавлял до конца жизни. Научные труды посвящены электродинамике, молекулярной физике, общей статистике, оптикелаборатория в Кембридже, которую и возглавлял до конца жизни. Научные труды посвящены электродинамике, молекулярной физике, общей статистике, оптике, механикелаборатория в Кембридже, которую и возглавлял до конца жизни. Научные труды посвящены электродинамике, молекулярной физике, общей статистике, оптике, механике, теории упругостилаборатория в Кембридже, которую и возглавлял до конца жизни. Научные труды посвящены электродинамике, молекулярной физике, общей статистике, оптике, механике, теории упругости. Самым большим достижением Максвелла является созданная им в 1860-1865 годах теория электромагнитного полялаборатория в Кембридже, которую и возглавлял до конца жизни. Научные труды посвящены электродинамике, молекулярной физике, общей статистике, оптике, механике, теории упругости. Самым большим достижением Максвелла является созданная им в 1860-1865 годах теория электромагнитного поля, которую он сформулировал в виде системы нескольких уравнений, выражающих все основные закономерности электромагнитных явлений.


Слайд 13 Араго Доминик Франсуа (26.II.1786 - 2.X.1853) - французский

Араго Доминик Франсуа (26.II.1786 - 2.X.1853) - французский учёный, член Парижской

учёный, член Парижской академии наук (с 1809 года), с

1830 года - непременный секретарь Парижской АН и директор Парижской обсерватории. Научные работы относятся к

астрономии, физике, математике, метеорологии. Автор многих открытий в области оптики и электромагнетизма. По указаниям Араго французские физики И.Физоастрономии, физике, математике, метеорологии. Автор многих открытий в области оптики и электромагнетизма. По указаниям Араго французские физики И.Физо и Ж. Фукоастрономии, физике, математике, метеорологии. Автор многих открытий в области оптики и электромагнетизма. По указаниям Араго французские физики И.Физо и Ж. Фуко экспериментально измерили скорость света, а французский астроном У. Леверьеастрономии, физике, математике, метеорологии. Автор многих открытий в области оптики и электромагнетизма. По указаниям Араго французские физики И.Физо и Ж. Фуко экспериментально измерили скорость света, а французский астроном У. Леверье теоретически, "на кончике пера", открыл планету Нептунастрономии, физике, математике, метеорологии. Автор многих открытий в области оптики и электромагнетизма. По указаниям Араго французские физики И.Физо и Ж. Фуко экспериментально измерили скорость света, а французский астроном У. Леверье теоретически, "на кончике пера", открыл планету Нептун. Араго с 1829 года член Петербургской академии наук.


Слайд 14 Пуассон Симеон Дени (21.VI.1781 - 25.IV.1840) - французский

Пуассон Симеон Дени (21.VI.1781 - 25.IV.1840) - французский механик, математик, физик,

механик, математик, физик, член Парижской академии наук (с 1812

года). Физические

исследования относятся к магнетизму, капиллярности, теории упругостиисследования относятся к магнетизму, капиллярности, теории упругости, гидромеханикеисследования относятся к магнетизму, капиллярности, теории упругости, гидромеханике, теории колебанийисследования относятся к магнетизму, капиллярности, теории упругости, гидромеханике, теории колебаний, теории света. Член Петербургской академии наук (с 1826 года).


Слайд 15 Начало XIX в. характеризуется интенсивным развитием

Начало XIX в. характеризуется интенсивным развитием математической теории колебаний и

математической теории колебаний и волн и ее приложением к

объяснению ряда оптических явлений. В связи с работами Т. Юнга и О. Френеля, победа временно перешла к волновой оптике:
1801 г. Т. Юнг сформулировал принцип интерференции и объяснил цвета тонких пленок;
1818 г. О. Френель получает премию Парижской Академии за объяснение дифракции;
1840 г. О. Френель и Д. Арго исследуют интерференцию поляризованного света и доказывают поперечность световых колебаний;

Слайд 16 1841 г. О. Френель строит теорию

1841 г. О. Френель строит теорию кристаллооптических колебаний; 1849 г.

кристаллооптических колебаний;
1849 г. А. Физо измерил скорость

света и рассчитал по волновой теории коэффициент преломления воды


, что совпало с

экспериментом;

1848 г. М. Фарадей открыл вращение плоскости поляризации света в магнитном поле (эффект Фарадея);
1860 г. Дж. Максвелл основываясь на открытии Фарадея пришел к выводу, что свет есть электромагнитные, а не упругие волны;


Слайд 17 1888 г. Г. Герц экспериментально подтвердил,

1888 г. Г. Герц экспериментально подтвердил, что электромагнитное поле распространяется

что электромагнитное поле распространяется со скоростью света с;

1899 г. П.Н. Лебедев измерил давление света;

Слайд 18 В 1900 г. Макс Планк показал,

В 1900 г. Макс Планк показал, что излучение абсолютно черного

что излучение абсолютно черного тела можно объяснить, если предположить,

что свет излучается не непрерывно, а порциями, квантами с энергией

ν – частота, h – постоянная Планка.

, где


Слайд 19 Макс Планк (1858 – 1947). С 1874 г.

Макс Планк (1858 – 1947). С 1874 г. он изучал физику

он изучал физику у Густава Кирхгофа и Германа Гельмгольца

в Мюнхенский университете. В 1930 г. Макс Планк возглавил Институт физики кайзера

Вильгельма (теперь Институт Макса Планка) и занимал этот пост до конца жизни. В 1900 г. в работе, посвященной равновесному тепловому излучению, Планк впервые ввел предположение о том, что энергия осциллятора принимает дискретные значения, пропорциональные частоте колебаний, чем положил начало квантовой физики. Также Макс Планк внес большой вклад в развитие термодинамики.


Слайд 20 В 1905 г. Альберт Эйнштейн объяснил

В 1905 г. Альберт Эйнштейн объяснил закономерности фотоэффекта на основе

закономерности фотоэффекта на основе представления о световых частицах –

«квантах» света, «фотонах», масса которых


Это соотношение связывает корпускулярные характеристики излучения – массу и энергию кванта – с волновыми – частотой и длиной волны.
Работы Планка и Эйнштейна явились началом развития квантовой физики.


Слайд 21 Геометрическая оптика является предельным случаем волновой

Геометрическая оптика является предельным случаем волновой оптики, когда длина световой

оптики, когда длина световой волны стремится к нулю.

Простейшие оптические явления, например возникновение теней и получение изображений в оптических приборах, могут быть поняты в рамках геометрической оптики. В основу формального построения последней положено четыре закона, установленных опытным путем:
• закон прямолинейного распространения света;
• закон независимости световых лучей;
• закон отражения;
• закон преломления света.

Слайд 22 Наиболее важное событие в современной оптике

Наиболее важное событие в современной оптике – экспериментальное обнаружение методов

– экспериментальное обнаружение методов генерации вынужденного излучения атомов и

молекул – создание оптического квантового генератора (лазера) (А.М. Прохоров, Н.Г. Басов и Ч. Таунс 1954 г.).
В современной физической оптике квантовые представления не противоречат волновым, а сочетаются на основе квантовой механики и квантовой электродинамики.

Слайд 23 7.2 Интерференция световых волн
Волновые свойства света

7.2 Интерференция световых волн Волновые свойства света наиболее отчетливо обнаруживают себя

наиболее отчетливо обнаруживают себя в интерференции и дифракции.

Пусть две волны одинаковой частоты, накладываясь друг на друга, возбуждают в некоторой точке пространства колебания одинакового направления.



Слайд 24 Амплитуда результирующего колебания при сложении колебаний

Амплитуда результирующего колебания при сложении колебаний направленных вдоль одной прямой

направленных вдоль одной прямой

(7.2.1)
Если разность фаз

колебаний возбужденных волнами в некоторой точке пространства остается постоянной во времени, то такие волны называются когерентными.

Слайд 25 В случае некогерентных волн разность фаз

В случае некогерентных волн разность фаз непрерывно изменяется. Для некогерентных


непрерывно изменяется.
Для некогерентных источников интенсивность результирующей волны

всюду одинакова и, равна сумме интенсивностей, создаваемых каждой из волн в отдельности:



Слайд 26 В случае когерентных волн
(для каждой точки пространства)

В случае когерентных волн (для каждой точки пространства) так, что (7.2.2)Последнее

так, что

(7.2.2)
Последнее слагаемое в этом выражении
называется
интерференционным членом.



В точках пространства, где

,

(в максимуме

), где

, интенсивность


Слайд 27 Некогерентность естественных источников света обусловлена тем,

Некогерентность естественных источников света обусловлена тем, что излучение тела слагается

что излучение тела слагается из волн, испускаемыми многими атомами.

Фазы каждого цуга волны никак не связаны друг с другом. Атомы излучают хаотически.
Периодическая последовательность горбов и впадин волны и образующиеся в процессе акта излучения одного атома, называется цугом волн или волновым цугом.

Процесс излучения одного атома длится примерно

с. При этом, длина цуга

В одном цуге укладывается примерно

длин волн.


Слайд 28 Условие максимума и минимума интерференции
Рисунок 7.3

а вторая

Условие максимума и минимума интерференции Рисунок 7.3а вторая разности фаз двух


разности фаз двух когерентных волн


– оптическая разность

хода,

L – оптическая длина пути.


Слайд 29 Если разность хода равна целому числу длин волн

Если разность хода равна целому числу длин волн в вакууме (7.2.3)условие

в вакууме

(7.2.3)
условие интерференционного максимума.
Если оптическая разность хода
(7.2.4)
то


(7.2.4) условие интерференционного минимума.


Слайд 30 7.3 Опыт Юнга
Рисунок 7.4
Расстояние l от щелей,

7.3 Опыт ЮнгаРисунок 7.4 Расстояние l от щелей, причем Показатель преломления среды – n.

причем
Показатель преломления среды – n.


Слайд 31 Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами) равно
максимумы

Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами) равно	максимумы интенсивности будут наблюдаться

интенсивности будут наблюдаться в случае, если
(m = 0,

1, 2, …), (7.3.2)

а минимумы – в случае, если

(7.3.3)

(7.3.4)

ширина интерференционной полосы.


Слайд 32 Главный максимум, соответствующий
проходит через точку О. Вверх

Главный максимум, соответствующий проходит через точку О. Вверх и вниз от

и вниз от него располагаются максимумы (минимумы) первого
,
(
), второго

(

) порядков, и т. д.


Слайд 33 7.4 Когерентность и монохроматичность
Необходимым условием интерференции волн

7.4 Когерентность и монохроматичность Необходимым условием интерференции волн является их когерентность,

является их когерентность, т.е. согласованное протекание во времени и

пространстве нескольких колебательных или волновых процессов. Этому условию удовлетворяют монохроматические волны – неограниченные в пространстве волны одной определенной и строго постоянной частоты.

Слайд 34 волну можно приближенно считать монохроматической только в течение

волну можно приближенно считать монохроматической только в течение времени(7.4.1)где – время

времени
(7.4.1)
где
– время когерентности
немонохроматической волны.
За промежуток

времени

разность фаз колебаний

изменится на π.

Время когерентности – время, по истечению которого разность фаз волны в некоторой, но одной и той же точке пространства, изменяется на π.


Слайд 35 (7.4.2)
где
– длина когерентности (длина
гармонического цуга, образующегося в

(7.4.2)где – длина когерентности (длинагармонического цуга, образующегося в процессе излучения одного

процессе излучения одного атома) – расстояние между точками, разность

фаз в которых π.

Когерентность колебаний которые совершаются в одной и той же точке пространства, определяемая степенью монохроматичности волн, называется временнóй когерентностью.


Слайд 36 Два источника, размеры и взаимное расположение которых позволяют

Два источника, размеры и взаимное расположение которых позволяют наблюдать интерференцию, называются

наблюдать интерференцию, называются пространственно-когерентными. Радиусом когерентности (или длиной пространственной

когерентности) называется максимальное, поперечное направлению распространения волны расстояние, на котором возможно проявление интерференции.

Слайд 37 7.5 Методы наблюдения интерференции
Опыт Юнга
Рисунок 7.5

7.5 Методы наблюдения интерференцииОпыт Юнга Рисунок 7.5

Слайд 38 Зеркала Френеля
Рисунок 7.6

Зеркала Френеля Рисунок 7.6

Слайд 39 Бипризма Френеля
Рисунок 7.7

Бипризма ФренеляРисунок 7.7

Слайд 40 Билинза Бийе
Рисунок 7.8

Билинза Бийе Рисунок 7.8

Слайд 41 7.6 Интерференция в тонких пленках
Интерференцию света по методу

7.6 Интерференция в тонких пленкахИнтерференцию света по методу деления амплитуды во

деления амплитуды во многих отношениях наблюдать проще, чем в

опытах с делением волнового фронта. Один из способов, использующих такой метод – опыт Поля.

Слайд 42 Рисунок 7.9

Рисунок 7.9

Слайд 43 Полосы равного наклона
Рисунок 7.10

Полосы равного наклонаРисунок 7.10

Слайд 44 Для наблюдения полос равного наклона вместо плоскопараллельной пластинки

Для наблюдения полос равного наклона вместо плоскопараллельной пластинки удобно использовать интерферометр

удобно использовать интерферометр Майкельсона
Рисунок 7.11
интерференционные полосы равного наклона.



Слайд 45 Интерференция от клина. Полосы равной толщины
В белом

Интерференция от клина. Полосы равной толщины В белом свете интерференционные полосы

свете интерференционные полосы окрашены. Поэтому такое явление называют цвета

тонких пленок. Его легко наблюдать на мыльных пузырях, на тонких пленках масла или бензина, плавающих на поверхности воды, на пленках окислов, возникающих на поверхности металлов при закалке, и т.п.

Слайд 46 Полосы равной толщины

Полосы равной толщины

Слайд 47 Кольца Ньютона
Ньютон объяснил это явление на основе корпускулярной

Кольца НьютонаНьютон объяснил это явление на основе корпускулярной теории света. Кольцевые

теории света.
Кольцевые полосы равной толщины, наблюдаемые в воздушном

зазоре

между соприкасающимися выпуклой сферической поверхностью линзы малой кривизны и плоской поверхностью стекла, называют кольцами Ньютона.


Слайд 48 Кольца Ньютона
темного кольца
m-го
радиус

Кольца Ньютонатемного кольцаm-горадиус

Слайд 49 Полосы равной толщины можно наблюдать и с помощью

Полосы равной толщины можно наблюдать и с помощью интерферометра Майкельсона, если

интерферометра Майкельсона, если одно из зеркал з1 или з2

(рисунок 7.11) отклонить на небольшой угол.

Рисунок 7.11


Слайд 50 Итак: полосы равного наклона получаются при освещении пластинки

Итак: полосы равного наклона получаются при освещении пластинки постоянной толщины() рассеянным

постоянной толщины
(
) рассеянным светом в котором
содержаться лучи разных направлений.

Полосы равной толщины наблюдаются при освещении пластинки переменной толщины (клина) (

)

параллельным пучком света.


Слайд 51 7.7 Применение интерференции света
• Тот факт, что расположение

7.7 Применение интерференции света• Тот факт, что расположение интерференционных полос зависит

интерференционных полос зависит от длины волны и разности хода

лучей, позволяет по виду интерференционной картины (или их смещению) проводить точные измерения расстояний при известной длине волны или, наоборот, определять спектр интерферирующих волн (интерференционная спектроскопия).

Слайд 52 • Кроме того, по интерференционной картине можно выявлять

• Кроме того, по интерференционной картине можно выявлять и измерять неоднородности

и измерять неоднородности среды (в т.ч. фазовые), в которой

распространяются волны, или отклонения формы поверхности от заданной.

• Явление интерференционных волн, рассеянных от некоторого объекта (или прошедших через него), с «опорной» волной лежит в основе голографии (в т.ч. оптической, акустической или СВЧ-голографии).


Слайд 53 • Интерференционные волны от отдельных «элементарных» излучателей используется

• Интерференционные волны от отдельных «элементарных» излучателей используется при создании сложных

при создании сложных излучающих систем (антенн) для электромагнитных и

акустических волн.
• Просветление оптики и получение высокопрозрачных покрытий и селективных оптических фильтров.

Рисунок 7.15


Слайд 54 Рисунок 7.16

(7.7.1)

Рисунок 7.16	(7.7.1)

Слайд 55 • Получение высокоотражающих электрических зеркал
Для получения коэффициента

• Получение высокоотражающих электрических зеркал Для получения коэффициента отражения (такие зеркала

отражения
(такие зеркала используются в лазерных резонаторах) надо нанести

11 – 13 слоев.

  • Имя файла: fizika-interferentsiya-sveta.pptx
  • Количество просмотров: 166
  • Количество скачиваний: 0