Презентация на тему Дифракция Фраунгофера. Дифракционная решетка. (Лекция 9)

картина наблюдается на конечном расстоянии от препятствия.
Дифракция Фраунгофера –

дифракция в параллельных луча (плоские волны), источник и точка наблюдения бесконечно удалены от препятствия.

плоской волны на препятствии.

фронта волны, совпадающего с плоскостью щели, можно рассматривать как

точечные когерентные источники вторичных волн.
При ϕ = 0 вторичные волны приходят в точку наблюдения с одинаковой фазой и дают максимум интенсивности нулевого порядка.
Около 90% всей интенсивности дифрагированной волны сосредоточено в пределах центрального максимума, между минимумами первого порядка.

между лучами, проходящими через разные участки линзы. Все лучи

после прохождения линзы придут в точку наблюдения за одно время.

 

ϕ волны от первоначального направления (рассматривается случай нормального падения).

Разобьем открытую часть волновой поверхности на элементарные зоны шириной dx. Каждая элементарная зона создает в точке Р колебание dE с амплитудой dA = (A0/b)dx.
Разность фаз колебаний, возбуждаемых элементарными зонами с координатами О и Х создается на пути Δ= x sinϕ и равна δ=kΔ.

При

условия

и проведем перпендикуляры на отрезок АВ.
На АВ, который

является фронтом плоской волны, получим зоны, аналогичные зонам Френеля.
Число зон Френеля, укладывающихся на щели шириной b, равно N = b sinφ/ (λ/2).

(N-четное)
Максимум (N-нечетное)

спектральный прибор, состоящий из большого числа ( N )

одинаковых щелей (шириной b) в непрозрачном экране, отстоящих друг от друга на одно и то же расстояние (a). Величина d = а + b называется периодом решетки.

Δ

картина представляет собой результат суммарной многолучевой интерференции волн от

вторичных когерентных источников на каждой щели и на разных щелях.
Ввиду строго периодического расположения щелей когерентные волны, прошедшие через разные щели, будут интерфирировать между собой и дадут четкую дифракционную картину.
Разность хода волн, прошедших через соседние щели Δ = d⋅sinϕ, следовательно, разность фаз этих волн δ = 2πΔ / λ = 2πd⋅sinϕ / λ

главный максимум нулевого порядка. При ϕ = 0 все

волны приходят в точку наблюдения в одной фазе. Амплитуда волны А = NА0, где А0 - амплитуда волны, прошедшей через одну щель. Интенсивность волны I = N2 I0. Этот результат является следствием интерференции когерентных волн (N некогерентных источников дают интенсивность I = N I0).
При углах ϕ, удовлетворяющих условию

d⋅sinϕ = ± m λ ,

разность фаз волн, прошедших через соседние щели,
Δϕ = ± m λ⋅2π /λ = ± 2π m,
волны приходят в точку наблюдения в одной фазе- главные максимумы m-го порядка.

максимумы. Условия минимумов: dsinϕ

= ± (m + k/N)λ,
где k = 1, 2, 3, ..., N –1
Эти минимумы интерференционные и обусловлены взаимным гашением волн, прошедших через все щели.
По-прежнему наблюда-
ются минимумы в направлениях, когда b sinϕ = ± m λ.

N-ой щели изобразятся векторами одинаковой длины, разность фаз между

которыми будет составлять Δϕ = (m + k/N) 2π, при этом конец последнего вектора совпадет с началом первого .
Решетка с пятью щелями (N=5)
m=0 и k = 1: Δϕ = (1/5) 2π, (2/5) 2π, (3/5) 2π, (4/5) 2π;
m=0 и k = 2: Δϕ = (2/5) 2π, (4/5) 2π, (6/5) 2π, (8/5) 2π;

и k = 3: Δϕ = (3/5) 2π, (6/5)

2π, (9/5) 2π, (12/5) 2π;
m=0 и k = 4: Δϕ = (4/5) 2π, (2/5) 2π, (3/5) 2π, (4/5) 2π.

доп. минимумов
m=0,1,2,..- номер максимума
m=1,2,.. – номер (порядок) минимума
k’- целое

число не кратное N

щелей N. Действительно, угловая ширина центрального максимума определяется условием

первого минимума (4):
Δϕ = 2 arcsin(λ /Nd),
что в Nd/b ≈ N раз меньше, чем при дифракции на одной щели.
Положение всех главных максимумов, кроме нулевого, зависит от длины волны. Поэтому главные максимумы различных длин волн будут разделены на экране; таким образом, дифракционная решетка будет производить разложение немонохроматического излучения на спектральные составляющие.

спектральными линиями, отличающимися по длине волны на единицу (например,

на 1 мкм).
Угловая дисперсия


Линейная дисперсия (расстояние на экране) D = Dφ⋅F, где F – фокусное расстояние линзы.

которой две линии в спектре воспринимаются раздельно.



Согласно критерию

Рэлея две линии в спектре воспринимаются раздельно (считаются разрешенными), если дифракционный максимум первой линии совпадает (или лежит дальше) с минимумом второй линии.

другой.
Критерий Рэлея

волны λ + δλ и ближайшего минимума для линии

с длиной волны λ:
d⋅sinϕ = m(λ + δλ), d⋅sinϕ = (m + 1/N)λ.
Откуда mδλ = λ/N и разрешающая сила
R = λ/δλ = mN

проходящем, так и в отраженном свете, на металлических -

только в отраженном. Наиболее типичные дифракционные решетки, которые используются для работы в видимом диапазоне спектра ( 390 - 780 нм) имеют от 300 до 1600 штрихов/мм.

результат отражения рентгеновских лучей от плоскостей кристалла.

Это отражение,

в отличие от обычного, происходит лишь при таких условиях падения лучей на кристалл, которые соответствуют максимуму интерференции для лучей, отраженных от разных плоскостей.

2dsinƟ=mλ