Презентация на тему Электричество и магнетизм

и атомов.
13.2. Атом в магнитном поле.
13.3. Магнитное поле в

веществе.
13.4. Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле.
13.5. Ферромагнетики.

рассмотрении их магнитных свойств называют магнетики.
Все вещества в той

или иной мере взаимодействуют с магнитным полем. У некоторых материалов магнитные свойства сохраняются и в отсутствие внешнего магнитного поля.
Намагничивание материалов происходит за счет токов, циркулирующих внутри атомов – вращения электронов и движения их в атоме. «амперовские токи».

магнитные моменты атомов вещества ориентированы

обычно беспорядочно, так что создаваемые ими магнитные поля компенсируют друг друга.

сориентироваться своими магнитными моментами
по направлению внешнего магнитного поля,

и тогда компенсация магнитных моментов нарушается, тело приобретает магнитные свойства – намагничивается.

поле намагничиваются в той или иной степени, т.е. создают

собственное магнитное поле, которое накладывается на внешнее магнитное поле.
Магнитные свойства вещества определяются магнитными свойствами электронов и атомов.

состоят из положительных ядер и, условно говоря, вращающихся вокруг

них электронов.

контуру с орбитальным током
где

е – заряд электрона,
ν – частота его вращения по орбите.

где S – площадь орбиты,

– единичный вектор нормали к S,
– скорость электрона.

Электрон, движущийся по орбите имеет орбитальный момент импульса Lе , который имеет противоположное направление по отношению к Pm и связан с ним соотношением:

гиромагнитным отношением

импульса LеS, который называется спином электрона:
(13.1.4)

где h постоянная Планка:

PmS, направленный в противоположную сторону:
(13.1.5)

Величину γS называют

гиромагнитным отношением спиновых моментов
(13.1.6)

индукции магнитного поля может принимать только одно

из следующих двух значений
(13.1.7)


где μБ – квантовый магнитный момент электрона – магнетон Бора.

геометрическая сумма орбитальных магнитных моментов всех электронов атома
(13.1.8)

где Z – число всех электронов в атоме – порядковый номер элемента в периодической системе Менделеева.
Орбитальным моментом импульса L атома называется геометрическая сумма моментов импульса всех электронов атома:
(13.1.9)

Более подробно вышеназванные характеристики мы обсудим в разделе «Атомная и ядерная физика».

моментов (орбитальных и спиновых) всех электронов:

индукцией на электрон, движущийся по

орбите эквивалентной замкнутому контуру с током, действует момент сил :
(13.2.1)

При этом изменяется орбитальный момент импульса электрона:
(13.2.2)
Аналогично изменяется вектор орбитального магнитного момента электрона
(13.2.3)

и

, и сама орбита прецессирует вокруг направления вектора

Эта прецессия называется Ларморовской прецессией.

Угловая скорость этой прецессии ωL зависит только от индукции магнитного поля и совпадает с ней по направлению:
(13.2.4)

результатом влияния магнитного поля на орбиту

электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора – орбитального магнитного момента электрона с угловой скоростью ωL вокруг оси, проходящей через ядро атома параллельно вектору индукции магнитного поля.

дополнительного орбитального тока, направленного противоположно току I


и соответствующего

ему наведенного орбитального магнитного момента ΔPm


где – площадь проекции орбиты электрона на плоскость, перпендикулярную вектору .
Знак минус говорит, что Δ противоположен вектору .

векторной сумме:



Первое слагаемое – полный магнитный момент равен нулю.

Тогда орбитальный момент атома




Z – число электронов в атоме

в веществе различают два типа токов – макротоки и

микротоки.
Макротоками называются токи проводимости и конвекционные токи, связанные с движением заряженных макроскопических тел.
Микротоками (молекулярными токами) называют токи, обусловленные движением электронов в атомах, молекулах и ионах.

является суперпозицией двух полей: внешнего

магнитного поля, создаваемого макротоками и внутреннего
или собственного, магнитного поля, создаваемого микротоками.

Характеризует магнитное поле в веществе вектор , равный геометрической сумме
создаваемого макротоками и
создаваемого микротоками:

, равная отношению магнитного момента

малого объема вещества к величине этого объема:




Где – магнитный момент i-го атома из числа n атомов, содержащихся в объеме ΔV.

с током Iмикро, рассмотрим равномерно намагниченный

параллельно оси цилиндрический стержень:

Равномерная намагниченность означает, что плотность атомных циркулирующих токов внутри материала Iмикро повсюду постоянна.

его оси, представляет микроскопический кружок, причем все микротоки текут

в одном направлении – против часовой стрелки.

В местах соприкосновения отдельных атомов и молекул молекулярные токи противоположно направлены и компенсируют друг друга.

создавая на поверхности материала некоторый микроток Iмикро, возбуждающий

во внешнем пространстве магнитное поле, равное полю, созданному всеми молекулярными токами.

где Iмикро и Iмакро – алгебраическая сумма макро- и

микротоков сквозь поверхность, натянутую на замкнутый контур L.




Как видно из рис. вклад в Iмикро дают только те молекулярные токи, которые нанизаны на замкнутый контур L.

намагниченности соотношением:
(13.3.3)
тогда закон полного тока можно записать

в виде
(13.3.4)



Вектор называется напряженностью магнитного поля.

в веществе утверждает, что циркуляция вектора напряженности магнитного поля

вдоль произвольного замкнутого контура L равна алгебраической сумме макротоков сквозь поверхность натянутую на этот контур:
(13.3.5)

Этот закон полного тока в интегральной форме.

В дифференциальной форме его можно записать:
(13.3.6)

с напряженностью связаны соотношением
(13.3.7)


где

– магнитная восприимчивость среды.
коэффициент пропорциональности, характеризующий магнитные свойства вещества.

в намагниченном веществе чрезвычайно сложны и сильно изменяются даже

в пределах одного атома. Но нас интересуют средние магнитные поля, созданные большим числом атомов.
Как было сказано характеристикой намагниченного состояния вещества служит векторная величина – намагниченность , равная отношению магнитного момента малого объема вещества к величине этого объема:
(13.4.1)


Где – магнитный момент i-го атома из числа n атомов, содержащихся в объеме ΔV.

парамагнетики и ферромагнетики.
Если магнитное поле слабо усиливается в

веществе, то такое вещество называется парамагнетиком

(Се3+, Рr3+, Ti3+, V3+, Fe2+, Mg2+, Li, Na)

если ослабевает, то это диамагнетик

(Bi, Cu, Ag, Au и др.).
Вещества, обладающие сильными магнитными свойствами называются ферромагнетиками

(Fe, Co, Ni и пр.).
постоянные магниты.

веществ намагничиваться навстречу приложенному магнитному полю.
Диамагнетиками называются вещества, магнитные

моменты атомов которых в отсутствии внешнего поля равны нулю, т.к. магнитные моменты всех электронов атома взаимно скомпенсированы (например инертные газы, водород, азот, NaCl, Bi, Cu, Ag, Au и др.).
При внесении диамагнитного вещества в магнитное поле его атомы приобретают наведенные магнитные моменты ΔPm направленные противоположно вектору .

Вектор магнитной индукции собственного магнитного поля, создаваемого

диамагнетиком при его намагничивании во внешнем поле направлен в сторону, противоположную (В отличии от диэлектрика в электрическом поле).

У диамагнетиков
–магнитная восприимчивость среды.

веществ во внешнем магнитном поле намагничиваться в направлении этого

поля поэтому внутри парамагнетика к действию внешнего поля прибавляется действие наведенного внутреннего поля.

Парамагнетиками называются вещества, атомы которых имеют в отсутствии внешнего магнитного поля, отличный от нуля магнитный момент .

Эти вещества намагничиваются в направлении вектора .

оксид азота NO, хлорное железо FeCI2 Се3+, Рr3+, Ti3+,

V3+, Fe2+, Mg2+, Li, Na и др.
В отсутствии внешнего магнитного поля намагниченность парамагнетика J = 0, так как векторы разных атомов ориентированы беспорядочно.
При внесении парамагнетика во внешнее магнитное поле, происходит преимущественная ориентация собственных магнитных моментов атомов по направлению поля, так что парамагнетик намагничивается.
Значения для парамагнетиков положительны ( ) и находятся в пределах ~ 10–5 ÷ 10–3, то есть, как и у диамагнетиков.

(атом)

магнитная восприимчивость которых положительна и очень

велика.
Намагниченность и магнитная индукция ферромагнетиков растут с увеличением напряженности магнитного поля нелинейно, и в полях ~ 8⋅103 А/м намагниченность ферромагнетиков достигает предельного значения , а вектор магнитной индукции растет линейно с :
Наличие у ферромагнетиков самопроизвольного магнитного момента в отсутствие внешнего магнитного поля означает, что электронные спины и магнитные моменты атомных носителей магнетизма ориентированы в веществе упорядоченным образом.

изменяется под влиянием внешних воздействий – магнитного поля, деформации,

температуры.
У ферромагнетиков магнитная восприимчивость положительна и очень велика = 104 ÷ 105.
В ферромагнетиках происходит резкое усиление внешних магнитных полей.
Для ферромагнетиков сложным образом зависит от величины магнитного поля.
Типичными ферромагнетиками являются Fe, Co, Ni, Gd,, Dy, Ho, Er, Tm, а также соединения ферромагнитных материалов с неферромагнитными: Fe3Al, Ni3Mn, ZnCMn3
Ферромагнетики, в отличие от слабо магнитных диа- и парамагнетиков, являются сильно магнитными веществами: внутреннее магнитное поле в них может в сотни раз превосходить внешнее поле.

и др.) и парамагнетики (U, Pu, FeS) втягиваются в

область более сильного поля,
диамагнетики (Bi и др.)– выталкиваются из области сильного поля.

намагниченности от напряженности магнитного поля Н (рис.).
Как видно из

(рис.), при Н > HS наблюдается магнитное насыщение.









Рис. 13.5

В от Н - нелинейная, а при Н

> HS – линейна (рис.).








Рис. 13.6

имеет сложный характер (рис.), причем максимальные значения μ очень

велики (103 ÷ 106).











Рис. 13.7

в 1872 г. А. Г. Столетовым (1839–1896) – выдающимся

русским физиком.

На рис. изображена зависимость магнитной проницаемости ферромагнетиков от напряженности магнитного поля – кривая Столетова.

точкой Кюри (ТК ), выше которой это вещество теряет

свои особые магнитные свойства.

Наличие температуры Кюри связано с разрушением при T > TК упорядоченного состояния в магнитной подсистеме кристалла – параллельной ориентации магнитных моментов.

подвесить образец никеля вблизи пламени горелки так, чтобы он

находился в поле сильного постоянного магнита, то не нагретый образец может располагаться горизонтально, сильно притягиваясь к магниту.






По мере нагрева образца и достижения температуры T > TК ферромагнитные свойства у никеля исчезают и образец никеля падает. Остыв до температуры ниже точки Кюри, образец вновь притянется к магниту. Нагревшись, вновь падает и т. д. Эти периодические колебания будут продолжаться все время, пока горит свеча или горелка .

– график зависимости намагниченности вещества от напряженности магнитного поля

Н.








Рис. 13.10

насыщения
Нс - коэрцитивная
сила.

насыщения.
Намагниченность JR при Н = 0 называется остаточной намагниченностью

(что служит для создания постоянных магнитов)
Напряженность Нс магнитного поля, полностью размагниченного ферромагнетика, называется коэрцитивной силой. Она характеризует способность ферромагнетика сохранять намагниченное состояние.
Большой коэрцитивной силой (широкой петлей гистерезиса) обладают магнитотвердые материалы, используемые для изготовления постоянных магнитов
Малую коэрцитивную силу имеют магнитомягкие материалы (используются для изготовления трансформаторов).

носителями магнетизма в ферромагнетиках являются спиновые магнитные моменты электронов.

например никеля или железа.
Оказывается, что большой исходный кусок

железа разбит на множество очень маленьких (10–2 ÷ 10–3 см), полностью намагниченных областей – доменов.
Векторы намагниченности доменов в отсутствие внешнего магнитного поля ориентированы таким образом, что полный магнитный момент ферромагнитного материала равен нулю.

был бы единым доменом, то это привело бы к

возникновению значительного внешнего магнитного поля, содержащего значительную энергию (рис.).
Разбиваясь на домены, ферромагнитный кристалл уменьшает энергию магнитного поля.
При этом, разбиваясь на косоугольные области (рис. г), можно легко получить состояние ферромагнитного кристалла, из которого магнитное поле вообще не выходит.

системы пропорционально объему кристалла.
В монокристалле реализуется такое разбиение

на доменные структуры, которое соответствует минимуму свободной энергии ферромагнетика.
Если поместить ферромагнетик, разбитый на домены, во внешнее магнитное поле, то в нем начинается движение доменных стенок. Они перемещаются таким образом, чтобы областей с ориентацией вектора намагниченности по полю стало больше, чем областей с противоположной ориентацией.
Такое движение доменных стенок понижает энергию ферромагнетика во внешнем магнитном поле.
По мере нарастания магнитного поля весь кристалл превращается в один большой домен с магнитным моментом, ориентированным по полю (рис.).

Схема эксперимента по наблюдению эффекта Баркгаузена – скачкообразное изменение

намагничивания ферромагнетика сопровождается щелчками в динамике

Движение доменных стенок приводит к характерному шуму по мере того, как увеличивается магнитное поле.
Впервые этот эффект наблюдался в 1919 г. немецким профессором Г. Г. Баркгаузеном (1881–1956).

b, c – необратимое намагничивание;
d – изменение намагничивания

при выключении внешнего магнитного поля.
Вставка – увеличенный детальный ход процесса намагничивания

самых различных областях современной техники. Магнитомягкие материалы используются

в электротехнике при изготовлении трансформаторов, электромоторов, генераторов, в слаботочной технике связи и радиотехнике;
Магнитожесткие материалы применяют при изготовлении постоянных магнитов.
Широкое распространение в радиотехнике, особенно в высокочастотной радиотехнике получили ферриты – ферромагнитные неметаллические материалы – соединения окиси железа (Fe2O3) с окислами других металлов.
Ферриты сочетают ферромагнитные и полупроводниковые свойства, именно с этим связано их применение как магнитных материалов в радиоэлектронике и вычислительной технике.
Ферриты обладают высоким значениями намагниченности и температурами Кюри.

информации в винчестере (рис.).

на основу твердого диска.
Каждый бит

информации представлен группой магнитных доменов (в идеальном случае – одним доменом).
Для перемагничивания домена (изменения направления вектора его намагниченности) используется поле записывающей головки.
Энергия, необходимая для этого, зависит от объема домена и наличия дополнительных стабилизирующих слоев, препятствующих самопроизвольной потере информации.
При этом используется запись на вертикально ориентированные домены и достигается плотность записи до 450 Гб/см2 (в обычных винчестерах в 10 раз меньше).

2 − оптическая система; 3 − диск-оригинал;
4 −

электропривод вращения диска; 5 − модулятор;
6 − электропривод поперечного смещения объектива;
7 − электродинамический двигатель;
8 − емкостной датчик ошибок фокусировки; 9 − система стабилизации частоты вращения двигателя 4

(черным цветом показаны участки с нарушенным отражающим слоем)

Изначально изготавливается пластмассовая основа диска − поликарбонат (Е), которая

составляет основную часть CD-R и придает ему необходимую прочность и форму. На готовую пластмассовую форму наносится активный слой (D). Этот слой позволяет осуществлять запись на диск и определяет его надежность и качество считывания информации в дальнейшем. После того, как был нанесен активный слой, диск покрывается специальным слоем светоотражающего материала (C). Завершающим этапом изготовления диска является нанесение защитного слоя (В), на который наносится изображение (А). Основное отличие всех CD-R в слое (D). На сегодняшний день существуют две разновидности красителей для этого слоя, на основе цианина и на основе фталоцианина. Цианиновый краситель обладает сине-зеленым (большинство дисков TDK) или насыщенно синим (Verbatim, серия «Metal Azo») оттенком рабочей поверхности. Фталоцианин, практически бесцветен, с бледным оттенком салатового (диски Rostok Media) или золотистого цвета (печально известные BTC). Сложно сказать, какой из этих двух слоев лучше. Цианиновый краситель более терпим к различным сочетаниям мощности чтения/записи, чем «золотой» фталоцианиновый, но менее устойчив к свету. Фталоцианин − несколько более современная разработка.

подвижную линзу (1), приводимую в движение электромагнитной системой Voice

Coil, сделанной по аналогии с подвижной системой громкоговорителя. Изменение напряженности магнитного поля, создаваемого катушкой (2), вызывает перемещение подвешенного на упругом держателе (3) магнита (4), к которому крепится линза, и соответственно пеpефокусиpовку лазерного луча. Благодаря малой инерционности такая система эффективно отслеживает вертикальные биения диска даже при значительных скоростях вращения

соседними дорожками на дисках DVD (снизу) почти в два

раза меньше, чем на компакт-дисках (сверху). Поэтому на DVD-диске помещается гораздо больше информации

– вещества с бесконечно большой проводимостью или нулевым электрическим

сопротивлением.

в сверхпроводящую жидкость при низких температурах – электронный бозе-конденсат:

проникает (б);

проводник, ставший идеальным проводником при охлаждении

во внешнем магнитном поле, сохраняет в себе магнитное поле после выключения внешнего магнитного поля (в);

сверхпроводник, охлаждаемый в магнитном поле, после перехода в сверхпроводящее состояние выталкивает из своего объема внешнее магнитное поле – эффект Мейснера – Оксенфельда (г)