Слайд 2
САМОСТОЯТЕЛЬНАЯ РАБОТА:
1. Расчетно-графическое задание.
2. Подготовка к выполнению и
защите
лабораторных работ.
3. Самостоятельное изучение
отдельных
разделов курса.
Электротехника и электроника
АУДИТОРНЫЕ ЗАНЯТИЯ:
Лекции, практические задания,
лабораторные работы
Слайд 3
Электротехника и электроника
ИТОГОВАЯ АТТЕСТАЦИЯ
Третий семестр: зачет.
Четвертый
семестр: экзамен.
Слайд 4
Электротехника и электроника
Рекомендуемая литература
Новожилов, О. П. Электротехника
и электроника: учебник / О. П. Новожилов. – М.:
Гардарики, 2008. – 653 с.
Довгун, В. П. Электротехника и электроника: учеб. пособие: в 2-х ч. Ч. 1 / В. П. Довгун. – Красноярск: ИПЦ КГТУ, 2006. – 270 с.
Довгун, В. П. Электротехника и электроника: учеб. пособие: в 2-х ч. Ч. 2 / В. П. Довгун. – Красноярск: ИПЦ КГТУ, 2006. – 252 с.
Слайд 5
Электротехника и электроника
Электрические величины и единицы их
измерения
Единица измерения тока в
системе СИ – ампер (А).
Ток в проводящей среде – явление упорядоченного движения электрических зарядов под действием электрического поля.
Мгновенное значение тока равно скорости изменения заряда во времени:
Слайд 6
Единица измерения напряжения
в системе СИ – вольт
(В).
Напряжение (разность потенциалов) между двумя точками цепи определяется
количеством энергии, затрачиваемой на перемещение заряда из одной точки в другую:
Электрические величины и единицы их измерения
Слайд 7
Электрические величины и единицы их измерения
Положительное направление тока
выбирают произвольно и показывают стрелкой на выводах элемента или
участка цепи.
Для однозначного определения напряжения между двумя выводами участка цепи одному из выводов приписывают положительную полярность, которую отмечают стрелкой, направленной от вывода.
Электротехника и электроника
Слайд 8
Энергия, затрачиваемая на перемещение заряда
Мгновенная мощность участка цепи:
Электрические величины и единицы их измерения
Мощность
измеряется в
ваттах (Вт).
Слайд 9
При совпадении знаков напряжения и тока мощность положительна.
Это соответствует потреблению энергии участком цепи.
При несовпадении знаков
напряжения и тока мощность отрицательна. Это означает, что участок цепи является источником энергии.
Электрические величины и единицы их измерения
Слайд 10
Элементы электрических цепей
Под элементами в теории цепей понимают
не реальные устройства, а их идеализированные модели, обладающие определенными
свойствами реальных прототипов.
Такими идеализированными элементами являются резистивный, индуктивный и емкостный элементы, а также независимые источники напряжения и тока.
Соединяя между собой идеализированные элементы, мы получим модель, или схему замещения, приближенно отображающую процессы в реальном электронном устройстве.
Слайд 11
ДВУХПОЛЮСНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ
Резистивный элемент – идеализированный
элемент, в котором происходит только необратимое преобразование электромагнитной энергии
в тепло и другие виды энергии.
Условное графическое обозначение резистивного элемента:
Слайд 12
Вольт-амперные характеристики резистивных элементов.
Резистивный элемент
Полупроводниковый диод
Лампа накаливания
Слайд 13
Если ВАХ – прямая, проходящая через начало координат,
резистор называют линейным.
Закон Ома:
R – сопротивление.
Единица измерения – Ом.
Резистивный элемент
- проводимость.
Единица измерения – Сименс.
Мощность, поглощаемая резистором
Резистивный
элемент
Слайд 15
Независимые источники напряжения и тока
Внутреннее сопротивление идеального источника
напряжения равно нулю.
Источник напряжения – двухполюсный элемент, напряжение которого
не зависит от тока через него и изменяется по заданному закону.
ВАХ источника напряжения
Слайд 16
Источник тока – двухполюсный элемент, ток которого не
зависит от напряжения на его зажимах и изменяется в
соответствии с заданным законом.
Внутреннее сопротивление идеального источника тока бесконечно.
Независимые источники напряжения и тока
ВАХ источника тока
Слайд 17
Управляемые источники
Управляемый источник – четырехполюсный резистивный элемент, состоящий
из двух ветвей и двух пар выводов: входной и
выходной.
Управляемые источники обладают следующими свойствами:
1) выходная величина пропорциональна входной.
2) выходная величина не влияет на входную.
Слайд 18
Управляемые источники
Источник напряжения управляемый напряжением
(ИНУН)
Слайд 19
Управляемые источники
Источник тока управляемый напряжением
(ИТУН)
Слайд 20
Управляемые источники
Источник тока управляемый током
(ИТУТ)
Слайд 21
Управляемые источники
Источник напряжения управляемый током
(ИНУТ)
Слайд 22
Выводы
Ток в проводящей среде есть явление
упорядоченного движения электрических зарядов под действием электрического поля. Мгновенное
значение тока равно скорости изменения заряда во времени. Положительное направление тока выбирают произвольно и показывают стрелкой на выводах элемента или участка цепи.
2. Напряжение (разность потенциалов) между двумя точками цепи определяется количеством энергии, затрачиваемой на перемещение заряда из одной точки в другую. Положительное направление напряжения показывают стрелкой, направленной от одного зажима элемента к другому, либо знаками «+», «-»
Слайд 23
Выводы
3. Для обозначения электрических величин используют прописные
и строчные буквы. Прописными буквами обозначают постоянные напряжения, токи
и мощности:
U, I, P. Мгновенные значения переменных величин обозначают малыми (строчными) буквами: u, i, p.
Резистивным называют идеализированный двухполюсный элемент, для которого связь между напряжением и током можно представить в виде графика, называемого
вольт-амперной характеристикой (ВАХ). Резистивный элемент моделирует процесс необратимого преобразования электромагнитной энергии в тепло и другие виды энергии, при этом запасание энергии в электромагнитном поле отсутствует.
Слайд 24
Выводы
5. Источник напряжения – двухполюсный элемент, напряжение
которого не зависит от тока через него и изменяется
по заданному закону. Внутренне сопротивление идеального источника напряжения равна нулю.
6. Источник тока - двухполюсный элемент, ток которого не зависит от напряжения на его зажимах и изменяется в соответствии с заданным законом. Внутренне сопротивление идеального источника тока бесконечно.
Слайд 25
Задача анализа электрических цепей.
Законы Кирхгофа
Основные топологические понятия
Ветвь –
участок цепи с двумя выводами.
Узел – точка соединения двух
или более ветвей.
Контур – замкнутый путь, проходящий через ряд ветвей и узлов.
Слайд 26
Законы Кирхгофа
Первый закон Кирхгофа: Алгебраическая сумма токов ветвей,
сходящихся в узле электрической цепи, равна нулю:
Токи, направленные от
узла, записывают с положительным знаком. Токи, направленные к узлу, записывают со знаком минус.
Число независимых уравнений по первому закону Кирхгофа
Слайд 27
Законы Кирхгофа
Второй закон Кирхгофа: В контуре электрической
цепи алгебраическая сумма напряжений ветвей равна алгебраической сумме ЭДС
источников.
Число независимых уравнений по второму закону Кирхгофа, равно числу независимых контуров:
Слайд 28
Пример. Уравнения по законам Кирхгофа
Слайд 29
Пример. Уравнения по законам Кирхгофа
Слайд 30
Принцип наложения (суперпозиции). Метод наложения
Принцип наложения является фундаментальным
свойством линейных цепей.
Реакция линейной цепи при одновременном
действии нескольких независимых источников равна сумме реакций, получающихся при действии каждого источника в отдельности.
Принцип наложения является следствием линейности уравнений, описывающих цепь.
Принцип наложения справедлив только для линейных цепей.
Слайд 31
Пример, иллюстрирующий принцип наложения
Рассмотрим две частных схемы, в
каждой из которых действует только один источник
Слайд 32
Пример, иллюстрирующий принцип наложения
Частная схема 1:
J=0
E=0
Частная схема 2:
Слайд 33
Теорема об эквивалентном двухполюснике:
Линейную цепь с двумя внешними
зажимами можно представить эквивалентной схемой, состоящей из последовательно соединенных
независимого источника напряжения и резистора
Слайд 34
Метод эквивалентного генератора
Этот метод удобно использовать тогда, когда
требуется рассчитать ток только в одной ветви сложной цепи.
Слайд 35
Последовательность расчета методом эквивалентного генератора
Выделяем ветвь, в которой
необходимо рассчитать ток, а остальную часть цепи заменяем эквивалентным
двухполюсником.
Определяем параметры эквивалентного двухполюсника
Искомый ток рассчитываем по формуле
Слайд 36
Пример расчета методом ЭГ
Мост Уитстона, используется для измерения
сопротивлений. Для ограничения тока нуль-индикатора последовательно с ним включен
резистор . Необходимо найти ток в диагональной ветви моста.
Слайд 37
Разомкнем диагональную ветвь, а оставшуюся цепь представим эквивалентным
двухполюсником.
Пример расчета методом ЭГ
Слайд 39
Входное сопротивление двухполюсника найдем, исключив из схемы источник
напряжения:
Пример расчета методом ЭГ
Слайд 41
Характеристики эквивалентного двухполюсника
Рассмотрим двухполюсник, образованный последовательным соединением
источника напряжения и линейного резистора. К внешним зажимам двухполюсника
подключено сопротивление нагрузки Rн .
Слайд 42
Характеристики эквивалентного двухполюсника
Ток в цепи
Напряжение на зажимах
двухполюсника
Мощность, отдаваемая двухполюсником в сопротивление нагрузки
Слайд 43
Режим короткого замыкания
В режиме к. з. Pн=0 .
Режим
холостого хода:
напряжение на внешних зажимах двухполюсника равно напряжению источника:
а
ток I = 0
Характеристики эквивалентного двухполюсника
В режиме хх Pн=0 .
Слайд 44
Двухполюсник отдает в нагрузку максимальную мощность при
:
Этот
режим называют режимом согласованной нагрузки.
Характеристики эквивалентного двухполюсника
Слайд 45
Операционные усилители
Операционный усилитель (ОУ) – усилитель, имеющий большой
коэффициент усиления, высокое входное и малое выходное сопротивления. В
настоящее время операционные усилители выпускают в виде интегральных микросхем.
Типичные параметры интегрального ОУ:
,
В линейном режиме коэффициент усиления напряжения ОУ
KU = 104–106.
Слайд 46
Операционные усилители
Условное обозначение ОУ
Неинвертирующий вход
обозначен знаком «+»
Инвертирующий вход обозначен знаком «–».
Слайд 47
Операционные усилители
Передаточная характеристика ОУ – зависимость выходного напряжения
ОУ от входного
График передаточной характеристики
Слайд 48
Анализ цепей с ОУ
Правила анализа электронных цепей
с ОУ, работающими в линейном режиме.
1. Входные токи ОУ
равны нулю:
2. Напряжение на входе ОУ равно нулю:
(правило виртуального короткого замыкания).
Правило виртуального короткого замыкания справедливо только в том случае, если ОУ охвачен отрицательной обратной связью и его выходное напряжение меньше напряжения насыщения.
Слайд 49
Анализ цепей с ОУ
Пример 1. Рассчитать выходное
напряжение в схеме, изображенной на рисунке. ОУ считать идеальным.
Слайд 50
Анализ цепей с ОУ
Запишем уравнение по первому
закону Кирхгофа для узла 1:
Уравнение по второму закону Кирхгофа
для контура, включающего источник E, резистор R1 и вход ОУ:
Для контура, включающего вход ОУ, резистор R2 и выход схемы, имеем
Слайд 51
Анализ цепей с ОУ
Пример 2. Неинвертирующий усилитель
напряжения
Уравнение по первому закону Кирхгофа для узла, к
которому подключен инвертирующий вход:
Слайд 52
Анализ цепей с ОУ
Уравнение по второму закону
Кирхгофа для контура, включающего источник E, резистор R1 и
вход ОУ:
Для контура, включающего резисторы R1, R2 и выход схемы, имеем
Решая эту систему уравнений и учитывая, что
получаем
Слайд 53
ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ
В ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЯХ
Индуктивный и емкостный
элементы
В индуктивном элементе происходит запасание энергии, связанное с прохождением
тока, потери и запасание электрической энергии отсутствуют.
Условное графическое обозначение индуктивного элемента
Слайд 54
Индуктивный и емкостный элементы
Условное графическое обозначение индуктивного элемента
Слайд 55
Индуктивный и емкостный элементы
Емкостный элемент
В идеальном емкостном элементе
происходит запасание электрической энергии, связанное с прохождением тока, потери
и запасание магнитной энергии отсутствуют.
Слайд 56
Законы коммутации и начальные условия
Законы коммутации
В начальный момент
после коммутации токи индуктивных и напряжения емкостных элементов остаются
такими же, какими они были перед коммутацией, а затем плавно изменяются.
Слайд 57
Значения тока индуктивного и напряжения емкостного элементов в
момент коммутации называют независимыми начальными условиями.
Именно эти токи
и напряжения, а также независимые источники, определяют режим цепи в первый момент после коммутации.
Переходные процессы в
электрических цепях
Слайд 58
Если в момент коммутации токи всех индуктивных и
напряжения всех емкостных элементов равны нулю, то соответствующие начальные
условия называют нулевыми
Переходные процессы в
электрических цепях
Слайд 59
Переходные процессы в RC-цепях первого порядка
Слайд 60
Переходные процессы в RC-цепях первого порядка
Определим сначала закон
изменения напряжения .
Зная
, мы можем представить емкостный элемент источником напряжения и рассчитать токи и напряжения в резистивной цепи.
Чтобы упростить расчет, заменим резистивную подсхему эквивалентным двухполюсником
Слайд 61
Выполняя подстановку и решая
полученное
уравнение относительно , получим
Переходные
процессы в RC-цепях первого порядка
- постоянная времени.
(1)
(2)
В соответствии со вторым законом Кирхгофа:
Слайд 62
Первое слагаемое в (3) - свободная составляющая
Второе слагаемое
в (3) - принужденная (установившаяся) составляющая
Переходные процессы в RC-цепях
первого порядка
(3)
Слайд 63
Случай 1.
Решение уравнения (2) имеет вид:
Переходные процессы в
RC-цепях первого порядка
Слайд 64
Случай 2.
Переходные процессы в RC-цепях первого порядка
Решение:
Поскольку
Запишем уравнение (2) в виде:
Слайд 65
Порядок расчета переходных процессов в RC-цепях первого порядка
Считаем,
что переходный процесс вызван замыканием или размыканием идеального ключа
в момент t = 0 и нужно определить ток k-й ветви.
1. Анализируем цепь в момент, предшествующий коммутации (при t = 0-), и определяем напряжение емкостного элемента UC (0).
2. Заменяем емкостный элемент источником напряжения E = UC (0) (рис. а). Анализируя полученную резистивную схему замещения, находим начальные
значения искомых токов и напряжений
Слайд 66
3. Рассчитываем установившиеся значения искомых токов и напряжений,
анализируя цепь в момент времени
.
Порядок расчета переходных процессов в RC-цепях первого порядка
Слайд 67
4. Определяем входное сопротивление резистивной цепи со стороны
зажимов, к которым подключен емкостный элемент. Рассчитываем постоянную времени
цепи по формуле
5. Решение записываем в виде
Важно! Все переходные токи и напряжения имеют одинаковую постоянную времени.
Порядок расчета переходных процессов в RC-цепях первого порядка.
Слайд 68
Пример. Ключ в цепи на рис. 1 замыкается.
Рассчитать ток после коммутации, если R1 = R2 =
R3 = 100 Ом, C = 1 мкФ, E = 60 В.
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях первого порядка.
Слайд 69
Решение.
1. Определим независимые начальные условия. Для этого
рассчитаем режим в цепи при t = 0-. Эквивалентная
схема для момента t = 0-.
А,
В.
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях первого порядка.
Слайд 70
Начальное значение тока i1 при t = 0+.
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях первого порядка.
А.
Слайд 71
Определим установившееся значение искомого тока.
Схема замещения,
соответствующая
Установившемуся
режиму
Установившееся значение тока
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях первого
порядка.
Слайд 72
Определим входное сопротивление схемы относительно зажимов, к которым
подключен емкостный элемент. Исключая источник напряжения, найдем, что
Пример расчета
переходных процессов в RC-цепях первого порядка.
Постоянная времени цепи
Закон изменения тока
Слайд 73
Пример расчета переходных процессов в RC-цепях первого порядка.
График
изменения тока
Слайд 74
Переходные процессы в RL-цепях первого порядка
В цепи,
показанной на рисунке, в момент t = 0
происходит
коммутация
Необходимо определить закон изменения тока
Слайд 75
Представим резистивный двухполюсник эквивалентной схемой Нортона
Переходные
процессы в RL-цепях первого порядка
Параметры эквивалентного резистивного двухполюсника
Слайд 76
Переходные процессы в RL-цепях первого порядка
Уравнение по
первому закону Кирхгофа:
Учитывая, что
, запишем уравнение состояния:
(1)
Слайд 77
Решение уравнения (2) можно представить в следующем виде:
Переходные процессы в RL-цепях первого порядка
(2)
называют постоянной времени.
Слайд 78
Порядок расчета переходных процессов в RL-цепях первого порядка.
Переходный процесс вызван замыканием или размыканием идеального ключа в
момент t = 0.
1. Анализируем цепь в момент, предшествующий коммутации (при t = 0-), и определяем ток индуктивного элемента iL(0).
2. Заменяем индуктивный элемент источником тока iL(0). Анализируя полученную схему замещения, определим начальные значения искомых напряжений или токов .
Переходные процессы в RL-цепях первого порядка
Слайд 79
Переходные процессы в RL-цепях первого порядка
3. Замыкаем
накоротко зажимы, к которым подключен индуктивный элемент. Определяем установившиеся
значения интересующих нас токов и напряжений .
4. Определяем входное сопротивление резистивной цепи со стороны зажимов, к которым подключен индуктивный элемент. Рассчитываем постоянную времени цепи по формуле или .
5. Записываем решение в виде
Слайд 80
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Интегрирующие и дифференцирующие цепи находят
широкое применение в электронике, системах автоматического управления, при аналого-цифровом
преобразовании и генерации периодических колебаний.
Интегрирующими называют цепи, напряжение на выходе которых пропорционально интегралу входного напряжения.
Простейшая
интегрирующая
цепь
Слайд 81
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Выходное напряжение
Ток в цепи
При выполнении
условия за счет
большого значения
постоянной времени
Слайд 82
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Выходное напряжение
Инвертирующий интегратор на операционном
усилителе
Слайд 83
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Пример. Анализ демпфированного интегратора.
Рассчитать
напряжение на выходе схемы, показанной на рис, при включении
на входе источника постоянного напряжения. Операционный усилитель идеальный.
Слайд 84
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Схема замещения для момента времени
Решение. Поскольку сначала ключ был разомкнут, начальные условия в
цепи нулевые:
Слайд 85
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Поскольку
, то
Из уравнения по второму закону
Кирхгофа для
контура, включающего вход ОУ, емкостный элемент и
выход схемы:
Слайд 86
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Эквивалентная схема для момента времени
Рассматриваемая схема представляет инвертирующий усилитель, напряжение на выходе которого
Слайд 87
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Входное сопротивление резистивной части цепи
относительно зажимов, к которым подключен емкостный
элемент найдем как
отношение напряжения холостого
хода к току короткого замыкания:
Слайд 88
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Слайд 89
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
Ток короткого замыкания
Таким образом,
Постоянная времени цепи
Итак, напряжение на выходе интегратора
изменяется
по закону
Слайд 90
Интегрирующие и дифференцирующие цепи
График
для случая, когда
, ,
Слайд 91
Синусоидальные электрические величины
– амплитудное значение.
Аргумент
называют фазой синусоидальной функции.
Мгновенное значение синусоидальной функции времени:
ω – угловая частота:
Слайд 92
Синусоидальные электрические величины
О величине переменного тока судят
по его среднему или действующему значению.
Среднее значение периодической функции
времени определяют по формуле:
Слайд 93
Синусоидальные электрические величины
Среднее значение синусоидальной функции за
период равно нулю. Поэтому используют понятие среднего значения за
половину периода:
Среднее значение синусоидального тока за половину периода
Слайд 94
Синусоидальные электрические величины
Действующее значение синусоидального тока:
Действующее значение
переменного тока определяется по формуле:
Слайд 95
Синусоидальные электрические величины
За один период переменного тока
в резисторе сопротивлением R выделяется тепловая энергия, равная
Действующее значение
синусоидального тока равно такому постоянному току, при котором в резисторе за период выделяется такое же количество тепла, что и при переменном.
Слайд 96
Резистивный элемент на синусоидальном токе
Пусть ток резистивного элемента
изменяется синусоидально
В соответствии с законом Ома напряжение
Напряжение резистивного элемента
изменяется синусоидально, причем начальные фазы напряжения и тока одинаковы.
Ток и напряжение резистивного элемента совпадают по фазе.
Слайд 97
Резистивный элемент на синусоидальном токе
Мгновенная мощность, поглощаемая резистивным
элементом, равна:
Мгновенная мощность резистивного элемента – пульсирующая функция времени.
Слайд 98
Резистивный элемент на синусоидальном токе
Слайд 99
Индуктивный элемент на синусоидальном токе
Если ток индуктивного элемента
изменяется синусоидально
то напряжение
Ток индуктивного элемента отстает по фазе
от приложенного напряжения на угол или на четверть периода.
.
Слайд 100
Индуктивный элемент на синусоидальном токе
Амплитуда напряжения индуктивного элемента
Величину
, имеющую размерность сопротивления, называют индуктивным сопротивлением. Индуктивное
сопротивление является линейной функцией частоты ω.
.
Слайд 101
Индуктивный элемент на синусоидальном токе
Мгновенная мощность индуктивного элемента
Энергия,
запасаемая в магнитном поле индуктивного элемента в первую четверть
периода, во вторую четверть периода возвращается во внешнюю цепь.
.
Активная мощность индуктивного элемента равна нулю:
Слайд 102
Емкостный элемент на синусоидальном токе
Если напряжение емкостного элемента
– синусоидальная функция времени
Ток емкостного элемента опережает
напряжение
на угол или на четверть периода.
то ток
Слайд 103
Емкостный элемент на синусоидальном токе
Амплитуда тока емкостного элемента
Емкостное
сопротивление обратно пропорционально частоте приложенного напряжения.
Величина
– емкостная проводимость.
Величина, обратная емкостной проводимости, – емкостное сопротивление:
Слайд 104
Емкостный элемент на синусоидальном токе
Мгновенная мощность емкостного элемента
Активная
мощность емкостного элемента равна нулю:
Энергия, запасаемая в электрическом
поле емкостного элемента в первую четверть периода, во вторую четверть периода возвращается во внешнюю цепь.
Слайд 105
Резонанс и его значение в радиоэлектронике
При резонансе приложенное
напряжение и входной ток совпадают по фазе. Цепи, в
которых возникает явление резонанса, называют резонансными цепями или колебательными контурами.
Резонанс – такой режим цепи синусоидального тока, содержащей индуктивные и емкостные элементы, при котором реактивное сопротивление и проводимость равны нулю.
Слайд 106
Резонанс напряжений
Простейшей цепью, в которой наблюдается резонанс напряжений,
является последовательный колебательный контур.
Резонанс напряжений наблюдается в цепях с
последовательным соединением ветвей, содержащих L и C элементы.
Слайд 107
Резонанс напряжений
Резонанс напряжений наступает, когда реактивное сопротивление обращается
в нуль, т. е.
Комплексное сопротивление последовательного колебательного контура
Это происходит
при резонансной частоте
Слайд 108
Резонанс напряжений
Частотные характеристики последовательного колебательного контура
Слайд 112
Резонанс напряжений
Величину называют добротностью колебательного контура.
Добротность равна отношению напряжения на индуктивном и емкостном элементах
в режиме резонанса к напряжению, приложенному к контуру.
Слайд 113
Частотные характеристики последовательного колебательного контура
Слайд 114
Резонанс токов
Простейшей цепью, в которой может наблюдаться резонанс
токов, является параллельный колебательный контур
Комплексная проводимость контура
Слайд 115
Резонанс токов
Резонанс токов наступает, когда реактивная проводимость обращается
в нуль:
На резонансной частоте полная проводимость контура минимальна:
Резонансная частота
Слайд 116
Резонанс токов
Полное сопротивление параллельного колебательного контура на частоте
резонанса максимально
Слайд 117
Резонанс токов
Следовательно, при резонансе токов ток неразветвленной части
цепи имеет наименьшее значение и равен току резистивного элемента:
При резонансе токи емкостного и индуктивного элементов
Слайд 118
Резонанс токов
Величину называют добротностью
параллельного колебательного
контура. Как и в случае последовательного колебательного контура, характеристическое
сопротивление
Добротность параллельного колебательного контура тем больше, чем больше сопротивление резистора R, включенного параллельно индуктивному и емкостному элементам.
Слайд 119
Ряд Фурье в тригонометрической форме
Ряд Фурье в тригонометрической
форме
Слайд 120
Ряд Фурье в тригонометрической форме
Коэффициенты an и bn
вычисляются по формулам
– постоянная составляющая, равная среднему
значению функции
f(t) за период:
Слайд 121
Случаи симметрии
Случай 1. Четная функция:
Разложение в ряд
Фурье четной функции содержит
только косинусы:
Коэффициенты при синусных составляющих
Слайд 122
Случаи симметрии
Случай 2. Нечетная функция:
Разложение в ряд
Фурье нечетной функции содержит только синусы:
Слайд 123
Случаи симметрии
Случай 3. Функция f(t) симметрична относительно оси
абсцисс при совмещении двух полупериодов во времени, т. е.
Четные гармоники, а также составляющая равны нулю, т. е.
Слайд 124
Случаи симметрии
Пример – последовательность прямоугольных импульсов. Разложение в
ряд Фурье такой функции содержит только нечетные гармоники:
U –
амплитуда прямоугольных импульсов.
Слайд 125
Комплексная форма ряда Фурье
Ряд Фурье в тригонометрической форме
Воспользуемся
равенствами:
Слайд 126
Комплексная форма ряда Фурье
Ряд Фурье примет вид:
Коэффициент an
– четная, а bn – нечетная функция индекса n:
Поэтому элемент -jbn можно рассматривать как слагаемое с отрицательным индексом.
,
Слайд 127
Комплексная форма ряда Фурье
Изменив нижний предел суммирования на
, получим
– комплексный коэффициент ряда Фурье.
В показательной форме:
,
Слайд 128
Комплексный частотный спектр
Амплитуды гармоник образуют амплитудный
спектр.
Совокупность комплексных коэффициентов гармоник называют комплексным частотным спектром
функции
Начальные фазы образуют фазовый спектр.
Слайд 129
Комплексный частотный спектр
Используя равенства
Комплексная амплитуда n-й гармоники
получим,
что комплексный коэффициент ряда Фурье
Слайд 130
Электрические свойства полупроводников
Полупроводниками называют вещества, удельная проводимость которых
имеет промежуточное значение между удельными проводимостями металлов и диэлектриков.
В отличие от металлов в полупроводниках носители заряда возникают при повышении температуры или поглощении энергии от другого источника.
Кроме того, в полупроводниках электропроводность осуществляется двумя различными видами движения электронов. Проводимость полупроводников можно менять в широких пределах, добавляя ничтожно малые количества примесей.
Слайд 131
Электрические свойства полупроводников
Структура кристалла кремния
Атомы кремния способны
объединять свои валентные электроны с другими атомами кремния с
помощью ковалентных связей.
Слайд 132
Электрические свойства полупроводников
При освобождении электрона в кристаллической решетке
появляется незаполненная межатомная связь. Такие «пустые» места с отсутствующими
электронами получили название дырок.
Возникновение дырок в кристалле полупроводника создает дополнительную возможность для переноса заряда. Дырка может быть заполнена электроном, перешедшим под действием тепловых колебаний от соседнего атома.
Последовательное заполнение свободной связи электронами эквивалентно движению дырки в направлении, противоположном движению электронов, что равносильно перемещению положительного заряда.
Слайд 133
Электрические свойства полупроводников
Таким образом, в полупроводнике имеются два
типа носителей заряда – электроны и дырки, а общая
проводимость полупроводника является суммой электронной проводимости (n-типа) и дырочной проводимости (р-типа).
Для увеличения проводимости чистых полупроводниковых материалов применяют легирование – добавление небольших количеств посторонних элементов, называемых примесями.
Используются два типа примесей. Примеси первого типа – пятивалентные – состоят из атомов с пятью валентными электронами. Примеси второго типа – трехвалентные – состоят из атомов с тремя валентными электронами.
Слайд 134
Электрические свойства полупроводников
Структура кристалла кремния, легированного пятивалентным материалом
(фосфором)
Слайд 135
Электрические свойства полупроводников
Атом фосфора называют донором, поскольку он
отдает свой лишний электрон.
Электроны в таком полупроводнике являются
основными носителями, а дырки – неосновными носителями. Основные носители имеют отрицательный заряд, поэтому такой материал называется полупроводником n-типа.
В качестве донорных примесей для германия и кремния используют фосфор, мышьяк, сурьму.
Слайд 136
Электрические свойства полупроводников
Когда полупроводниковый материал легирован трехвалентными атомами,
например атомами индия (In), то эти атомы разместят свои
три валентных электрона среди трех соседних атомов. Это создаст в ковалентной связи дырку.
Структура кристалла кремния, легированного трехвалентным материалом
Слайд 137
Электрические свойства полупроводников
Так как дырки легко принимают электроны,
то атомы, которые вносят в полупроводник дополнительные дырки, называются
акцепторами.
Дырки являются основными носителями, а электроны – неосновными. Поскольку основные носители имеют положительный заряд, материал называется полупроводником р-типа.
В качестве акцепторных примесей в германии и кремнии используют бор, алюминий, галлий, индий.
Слайд 138
Вольт-амперная характеристика р–n-перехода
Контакт двух полупроводников с различными типами
проводимости называется р–n-переходом. Сопротивление р–n-перехода зависит от направления тока
через него.
Поскольку концентрация электронов в n-области значительно больше их концентрации в p-области, происходит диффузия электронов из n-области в p-область. В n-области остаются неподвижные положительно заряженные ионы доноров.
Одновременно происходит диффузия дырок из p-области в n-область. За счет этого приграничная р-область приобретает отрицательный заряд, обусловленный отрицательно заряженными ионами акцепторов.
