Презентация на тему Причины электрического тока

ρ =ρ(t)=const,
Е=E(x,y,z), φ= φ(x,y,z).
Поле -

электростатическое.

Если есть свободные заряды, то
ρ= ρ(t), следовательно
Е=E(x,y,z,t), φ= φ(x,y,z,t).
Появляется электрический ток.
Поле перестает быть электростатическим.

поверхность S (или через поперечное сечение проводника), в единицу

времени, т.е.:

пространстве не происходит, то электрическое поле – снова статическое.
Этот

частный случай есть случай постоянного тока.
Ток, не изменяющийся по величине со временем – называется постоянным током



размерность силы тока в СИ:

отношению силы тока через элементарную площадку, перпендикулярную направлению движения

носителей заряда, к ее площади

ρ и со скоростью их движения

:

линий тока, которые проводят так же, как и
линии вектора

напряженности

некоторой поверхности S можно найти силу тока через эту

поверхность, как поток вектора :

дает заряд, выходящий в единицу времени наружу из объема V, охваченного поверхностью S.

V

однородного
проводника.
Поэтому для постоянного тока в однородном
проводнике с поперечным

сечением S сила тока:

сечениях 1 и 2 цепи обратно
пропорциональны площадям S1 и

S2 этих
сечений :

всюду проведены по внешним нормалям
Тогда поток вектора

сквозь эту поверхность
S равен электрическому току I, идущему вовне
из области, ограниченный замкнутой
поверхностью S. Следовательно, согласно
закону сохранения электрического заряда,
суммарный электрический заряд q,
охватываемый поверхностью S, изменяется за
время на , тогда в
интегральной форме можно записать:
.

Оно является, по существу,
выражением закона сохранения электрического
заряда.

Дифференциальная форма записи

уравнения непрерывности.

должно оставаться неизменным:


следовательно,

это уравнение непрерывности для постоянного тока (в интегральной форме).

В дифференциальной форме уравнение непрерывности для постоянного тока:

проводника всюду равен нулю.
Докажем это: т.к. для

постоянного тока справедливо уравнение


отсюда



Избыточный заряд может появиться только на поверхности проводника в местах соприкосновения с другими проводниками, а также там, где проводник имеет неоднородности.

лишь с
помощью сил неэлектрического
происхождения (сторонних сил):
химические процессы, диффузия
носителей заряда,

вихревые
электрические поля.

Сторонние силы и ЭДС

заряда в цепи,
называется электродвижущей силой
(Э.Д.С.), действующей в цепи:

виде:

– напряженность поля сторонних сил.

Э.Д.С.

Для замкнутой цепи: