Презентация на тему Явление электромагнитной индукции. (лекция 3б)

магнит вводился / выводился в/из соленоид(а), подключенный к амперметру

(гальванометру). При этом наблюдался электрический ток в цепи, исчезавший при прекращении движения магнита.
Суть опыта 2: соленоид, подключенный к амперметру (гальванометру) , приближался / удалялся к/от постоянному магниту вводился в. При этом наблюдался электрический ток в цепи, исчезавший при прекращении движения соленоида.
Направление тока при сближении/ удалении пары «соленоид-магнит» было различным.

+2

Схематическое изображение соленоида (катушки индуктивности) и магнита, вводимого в него

тока:
1-й способ: перемещение соединенной с гальванометром катушки, в магнитном

поле, создаваемом другой катушкой с током.
2-й способ: Ток также появляется при движении катушки с током относительно первой катушки, при внесении сердечника в катушку с током, или вследствие изменения силы тока в ней.
В обоих этих случаях гальванометр будет показывать наличие индукционного тока за счет индуцируемой ЭДС.
Закон Фарадея: ЭДС индукции в замкнутом контуре равна быстроте изменения магнитного потока Фm в этом контуре:




Вывод из закона Фарадея: изменяющееся магнитное поле порождает в замкнутом проводнике ЭДС, т. е. электрическое поле.
Вывод: электрическое поле порождается не только зарядами, но и изменяющимся магнитным полем.
В данной формулировке остается открытым вопрос о знаке производной dФ/dt .

где в общем случае

+9

БЕЗ УКАЗАНИЯ ЗНАКА

Общим для этих опытов является то, что: если поток вектора индукции ФВ, пронизывающий замкнутый проводящий контур меняется, то в контуре возникает электрический ток.
Это явление называют явлением электромагнитной индукции, а ток – индукционным.
Суть явления: В замкнутом проводнике, движущемся в магнитном поле, возникает индукционный ток.

системы противодействовать изменению ее состояния. Это свойство называют электромагнитной

инерцией.
С учетом правила Ленца ЭДС индукции можно записать в виде:


Это вид закона электромагнитной индукции Фарадея-Ленца.

Закон электромагнитной индукции Фарадея-Ленца

Правило Ленца: направление индукционного тока и, соответственно, знак ЭДС индукции определяются правилом Ленца, которое получено экспериментально: индукционный ток всегда направлен так, чтобы противодействовать причине, его вызывающей.

Другими словами, индукционный ток создает магнитный поток, препятствующий изменению магнитного потока, вызывающего ЭДС индукции.

+6

или α:
Могут изменяться одновременно две или все три

характеристики.

Примеры 1-3:

Пример 4:

Вывод из формулы: ЭДС индукции прямо пропорциональна: а) индукции В, если она остается постоянной; b) площади S контура, если она остается постоянной; с) линейной частоте ν /циклической частоте ω=2πν, если она остается постоянной (вращение контура с постоянной угловой скоростью ω – меняется угол α); d) количеству витков N соленоида.

вращение контура с постоянной угловой скоростью ω – меняется угол α

изменяется В

изменяется угол α

изменяется S

+12

витков N в соленоиде:


От наличия в соленоиде сердечника:


Почему? Индукция

Мполя В связана с силой тока I отношением:

+8

От силы тока I:

по модулю

От линейной частоты ν и круговой частоты ω

контуре, создает магнитный поток Ψ, пронизывающий этот же контур.

При изменении I будет изменятся Ψ, следовательно в контуре будет наводится ЭДС индукции.

Опыт Генри: электрическая цепь состоит из двух параллельно соединенных лампочек, подключенных через ключ к источнику постоянного тока.
Последовательно с одной из лампочек подключена катушка.
После замыкания цепи видно, что лампочка, которая соединена последовательно с катушкой, загорается медленнее, чем вторая лампочка.

Лампочка соединена последовательно с катушкой и загорается с задержкой

+3

с током I, нет ферромагнетиков, то поле В, а

значит, и полный магнитный поток Ψ через контур будут пропорциональны силе тока I, и можно написать: Ψ=NФ=LI
где L − коэффициент, называемый индуктивностью контура.
Индуктивность L − величина существенно положительная, так как Ψ и I всегда имеют одинаковые знаки.
Вспомним, что полный магнитный поток Ψ называют потокосцеплением.
Индуктивность L зависит от формы и размеров контура, а также от магнитных свойств окружающей среды.
Если контур жесткий и поблизости от него нет ферромагнетиков, индуктивность является величиной постоянной, не зависящей от силы тока I.
Единицей индуктивности является Генри (Гн).
Индуктивностью 1 Гн обладает контур, магнитный поток через который при токе 1 А равен 1 Вб, значит 1 Гн =1 Вб/А.

L = Ψ/I

+6

V − объем соленоида, n − число витков на

единицу его длины, μ − магнитная проницаемость вещества внутри соленоида.

Задача сводится к тому, чтобы, задавшись током I, определить потокосцепление Ψ.
При токе I магнитное поле в соленоиде В = μμ0 nI.
Магнитный поток через один виток соленоида Фm = Ф = BS = μμ0 пIS, а полный магнитный поток, пронизывающий N витков:


где объем соленоида V = Sl.
Отсюда индуктивность соленоида:

L = Ψ/I

+9

Можно найти размерность для μ0 :

где

нем возникает ЭДС самоиндукции:





Знак минус в этой формуле обусловлен

правилом Ленца.

Если: контур жесткий и нет ферромагнетика как сердечника




Если наблюдается ферромагнетик:

+4

Тогда энергия магнитного поля в соленоиде:
Выразим энергию

через параметры магнитного поля

Индуктивность соленоида:

где V – объем соленоида, причем:

Подставим эти значения в формулу для энергии:

Энергия маг. поля соленоида:

где Н – напряженность магнитного поля H = B/(μμ0)

в соленоиде:
Обозначим w – плотность энергии, или энергия в

объеме V.

Энергия однородного магнитного поля в длинном соленоиде может быть рассчитана по формуле:

но т.к. B = μμ0H то:

Тогда:

Плотность энергии магнитного поля в соленоиде с сердечником будет складываться из энергии поля в вакууме и поля в магнетике сердечника:

Вспомним, что в вакууме μ = 1, тогда: