Слайд 2
Теплота и работа
Способы передачи энергии
1-й способ реализуется при
непосредственном контакте тел, имеющих различную температуру, путем обмена кинетической
энергией между молекулами соприкасающихся тел либо лучистым переносом внутренней энергии излучающих тел путем э/м волн.
Количество энергии, переданной 1-м способом от одного тела к другому, называется количеством теплоты – Q [Дж], а способ – передача энергии в форме теплоты.
Слайд 3
2-й способ связан с наличием силовых полей или
внешнего давления.
При этом количество переданной
энергии называется работой – L [Дж], а способ передача энергии в форме работы. Количество энергии, полученное телом в форме работы называется работой совершенной над телом, а отданную энергию – затраченной телом работой.
Слайд 4
Внутренняя энергия
Внутренняя энергия - совокупность всех видов энергий,
заключенной в теле или системе тел.
В технической термодинамике
рассматриваются только такие процессы, в которых изменяются кинетическая и потенциальная составляющие внутренней энергии.
Внутренней энергией для идеальных газов называют кинетическую энергию движения молекул и энергию колебательных движений атомов в молекуле, а для реальных газов дополнительно включают потенциальную энергию молекул.
Слайд 5
U = f (P,T), U = f (υ
,T), U= f (P,υ).
Κаждому состоянию рабочего тела (системы)
соответствует вполне определенное значение параметров состояния
Слайд 6
Первый закон термодинамики
"Энергия не исчезает и не возникает
вновь, она лишь переходит из одного вида в другой
в различных физических процессах".
Для термодинамических процессов закон устанавливает взаимосвязь между теплотой, работой и изменением внутренней энергии т/д системы: "Теплота, подведенная к системе, расходуются на изменение энергии системы и совершение работы".
Слайд 7
Уравнение первого закона термодинамики
Q = (U2 –
U1) + L ,
(2.1)
где Q - количества теплоты подведенная (отведенная) к системе;
L - работа, совершенная системой (над системой);
(U2 – U1) - изменение внутренней энергии в данном процессе.
Если:
Q > 0 – теплота подводится к системе;
Q < 0 – теплота отводится от системы;
L > 0 – работа совершается системой;
L < 0 – работа совершается над системой.
Слайд 8
Для единицы массы вещества уравнение первого закона термодинамики
имеет вид:
q = Q /m = (u2 – u1)
+ l (2.2)
"Двигатель, постоянно производящий работу и не потребляющий никакой энергии называется вечным двигателем I рода."
Из этого можно высказать следующее определение 1-го закона термодинамики: " Вечный двигатель первого рода невозможен".
Слайд 9
Теплоемкость газа
Истинная теплоемкость рабочего тела определяется отношением количества
подведенной (отведенной) к рабочему телу теплоты при условии изменения
температуры тела.
С = dQ / dT , [Дж /К] ; (2.3)
Теплоемкость зависит от внешних условий или характера процесса, при котором происходит подвод или отвод теплоты.
Различают следующие удельные теплоемкости:
массовую – с = С / m , [Дж/кг] , (2.4)
молярную - сμ = С / ν , [Дж/моль] , (2.5) объемную - с/ = С / V = с·ρ , [Дж/м3] , (2.6)
где - ν - количества вещества [моль];
ρ = m / V - плотность вещества.
Слайд 10
Связь между этими теплоемкостями:
с = с/ · υ
= сμ / μ ,
где - υ = V/m
- удельный объем вещества, [м3/кг];
μ = m /ν – молярная (молекулярная) масса, [кг/моль].
Виды удельных теплоёмкостей:
ср, сv – массовые изобарные и изохорные теплоемкости;
сpμ , сvμ – молярные изобарные и изохорные теплоемкости;
с/p , с/v – объемные изобарные и изохорные теплоемкости.
Слайд 11
Зависимость между изобарными и изохорными теплоемкостями
ср -
сv = R - уравнение Майера (термическое уравнение состояния
или характеристическое уравнение) (2.7)
сpμ - сvμ = Rμ (2.8)
Средняя теплоемкость в интервале температур от t1 до t2
с|t2t1 = (t2с|t20 - t1с|t10 ) / (t2 - t1) (2.9)
Слайд 12
Универсальное уравнение состояния идеального газа
Уравнение состояния идеального газа,
для 1 кг массы:
Р·υ = R·Т ,
(2.10)
где: R - газовая постоянная и представляет работу 1 кг газа в процессе при постоянном давлении и при изменении температуры на 1 градус.
Уравнение состояния идеального газа, для произвольного количества газа массой m:
Р·V = m·R·Т . (2.11)
Слайд 13
Уравнение Клапейрона-Менделеева:
Р·υ = Rμ·Т/μ ,
(2.12)
где:
μ - молярная (молекулярная) масса газа, (кг/кмоль);
Rμ = 8314,20 Дж/кмоль (8,3142 кДж/кмоль) - универсальная газовая постоянная и представляет работу 1 кмоль идеального газа в процессе при постоянном давлении и при изменении температуры на 1 градус. Зная Rμ можно найти газовую постоянную R = Rμ/μ.
Для произвольной массы газа уравнение Клапейрона-Менделеева будет иметь вид:
Р·V = m·Rμ·Т/μ . (2.13)
Слайд 14
Смесь идеальных газов
Газовая смесь - смесь отдельных газов,
не вступающих между собой ни в какие химические реакции.
Парциальное давление – это давление, которое имел бы каждый газ, входящий в состав смеси, если бы этот газ находился один в том же количестве, в том же объеме и при той же температуре, что и в смеси.
Слайд 15
Закон Дальтона:
Общее давление смеси газов равно сумме парциальных
давлений отдельных газов, составляющих смесь.
Р = Р1 + Р2
+ Р3 + . . . Рn = ∑ Рi , (2.14)
где Р1 , Р2 , Р3 . . . Рn – парциальные давления.
Состав смеси задается объемными, массовыми и мольными долями, которые определяются соответственно по следующим формулам:
r1 = V1 / Vсм ; r2 = V2 / Vсм ; … rn = Vn / Vсм , (2.15)
g1 = m1 / mсм ; g2 = m2 / mсм ; … gn = mn / mсм , (2.16)
r1′ = ν1 / νсм ; r2′ = ν2 / νсм ; … rn′ = νn / νсм , (2.17)
где V1 ; V2 ; … Vn ; Vсм –объемы компонентов и смеси;
m1 ; m2 ; … mn ; mсм – массы компонентов и смеси;
ν1 ; ν2 ; … νn ; νсм – количество вещества (киломолей)
компонентов и смеси.
Слайд 16
Для идеального газа по закону Дальтона:
r1 = r1′
; r2 = r2′ ; … rn = rn′
. (2.18)
Так как V1 +V2 + … + Vn = Vсм и
m1 + m2 + … + mn = mсм , то
r1 + r2 + … + rn = 1 , (2.19)
g1 + g2 + … + gn = 1. (2.20)
Уравнение взаимосвязи между объемными и массовыми долями:
g1 = r1∙μ1/μсм;
g2 = r2∙μ2 /μсм ; … gn = rn∙μn /μсм , (2.21)
где: μ1 , μ2 , … μn , μсм – молекулярные массы компонентов и смеси.
