Слайд 2
2.1. Силовые линии электростатического поля
2.2. Поток вектора напряженности
2.3.
Теорема Остроградского-Гаусса
2.4. Дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса
2.5. Вычисление электростатических полей
с помощью теоремы Остроградского-Гаусса
2.5.1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
2.5.2. Поле двух равномерно заряженных плоскостей
2.5.3. Поле заряженного бесконечного цилиндра (нити)
2.5.4. Поле двух коаксиальных цилиндров с одинаковой линейной плотностью заряда, но разным знаком
2.5.5. Поле заряженного пустотелого шара
2.5.6. Поле объемного заряженного шара
Тема 2. ТЕОРЕМА ОСТРОГРАДСКОГО-ГАУССА
2.1. Силовые линии электростатического поля
2.2. Поток вектора напряженности
2.3. Теорема Остроградского-Гаусса
2.4. Дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса
2.5. Вычисление электростатических полей с помощью теоремы Остроградского - Гаусса
2.5.1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
2.5.2. Поле двух равномерно заряженных плоскостей
2.5.3. Поле заряженного бесконечного цилиндра (нити)
2.5.4. Поле двух коаксиальных цилиндров с одинаковой линейной плотностью заряда, но разным знаком
2.5.5. Поле заряженного пустотелого шара
2.5.6. Поле объемного заряженного шара
Слайд 3
2.1. Силовые линии электростатического поля
Теорема Остроградского-Гаусса, которую мы
докажем и обсудим позже, устанавливает связь между электрическими зарядами
и электрическим полем. Она представляет собой более общую и более изящную формулировку закона Кулона.
Слайд 4
Остроградский Михаил Васильевич (1801 – 1862)
отечественный математик
и механик. Учился в Харьковском ун-те (1816 – 1820),
совершенствовал знания в Париже (1822 – 1827).
Основные работы в области математического анализа, математической физики, теоретической механики. Решил ряд важных задач гидродинамики, теории теплоты, упругости, баллистики, электростатики, в частности задачу распространения волн на поверхности жидкости (1826 г.). Получил дифференциальное уравнение распространения тепла в твердых телах и жидкостях. Известен теоремой Остроградского-Гаусса в электростатике (1828 г.).
Слайд 5
Гаусс Карл Фридрих (1777 – 1855) немецкий математик,
астроном и физик.
Исследования посвящены многим разделам физики.
В
1832 г. создал абсолютную систему мер (СГС), введя три основных единицы: единицу времени – 1 с, единицу длины – 1 мм, единицу массы – 1 мг.
В 1833 г. совместно с В. Вебером построил первый в Германии электромагнитный телеграф.
Еще в 1845 г. пришел к мысли о конечной скорости распространения электромагнитных взаимодействий. Изучал земной магнетизм, изобрел в 1837 г. униполярный магнитометр, в 1838 г. – бифилярный. В 1829 г.
Сформулировал принцип наименьшего принуждения (принцип Гаусса).
Один из первых высказал в 1818 г. предположение о возможности существования неевклидовой геометрии.
Слайд 6
Основная ценность теоремы Остроградского-Гаусса состоит в том, что
она позволяет глубже понять природу
электростатического поля и устанавливает более общую связь между зарядом и полем.
Слайд 7
силовые линии – это линии, касательная к которым
в любой точке поля совпадает с направлением вектора напряженности
Слайд 8
Однородным называется электростатическое поле, во всех точках которого
напряженность одинакова по величине и направлению, т.е. Однородное электростатическое
поле изображается параллельными силовыми линиями на равном расстоянии друг от друга
Слайд 9
В случае точечного заряда, линии напряженности исходят из
положительного заряда и уходят в бесконечность; и из бесконечности
входят в отрицательный заряд.
Т.к.
то густота силовых линий обратно пропорциональна квадрату расстояния от заряда
Слайд 10
Для системы зарядов, как видим, силовые линии направлены
от положительного заряда к отрицательному
Слайд 12
Густота силовых линий должна быть такой, чтобы единичную
площадку, нормальную к вектору напряженности пересекало такое их число,
которое равно модулю вектора напряженности , т.е.
Слайд 13
если на рисунке выделить площадку
то напряженность изображенного поля будет равна
Слайд 14
2.2. Поток вектора напряженности
Полное число силовых линий, проходящих
через поверхность S называется потоком вектора напряженности Ф через
эту поверхность
В векторной форме можно записать – скалярное произведение двух векторов, где вектор .
Слайд 15
Таким образом, поток вектора есть скаляр, который в
зависимости от величины угла α может быть как положительным,
так и отрицательным.
Слайд 16
Для первого рисунка – поверхность А1 окружает положительный
заряд и поток здесь направлен наружу, т.е.
Поверхность
А2 – окружает отрицательный заряд, здесь и направлен внутрь.
Общий поток через поверхность А равен нулю.
Опишите второй рисунок самостоятельно.
Слайд 17
2.3. Теорема Остроградского-Гаусса
Итак, по определению, поток вектора напряженности
электрического поля равен числу линий напряженности, пересекающих поверхность S.
Слайд 18
поток вектора напряженности через произвольную элементарную площадку dS
будет равен:
Т.е. в однородном поле
В произвольном электрическом поле
Слайд 19
Подсчитаем поток вектора через произвольную замкнутую поверхность S,
окружающую точечный заряд q .
Окружим заряд q сферой S1.
Слайд 20
Центр сферы совпадает с центром заряда. Радиус сферы
S1 равен R1.
В каждой точке поверхности S1 проекция
Е на направление внешней нормали одинакова и равна
Слайд 22
Подсчитаем поток через сферу S2, имеющую радиус R2:
Слайд 23
Из непрерывности линии следует,
что поток и через любую произвольную поверхность S будет
равен этой же величине:
– теорема Гаусса для одного заряда.
Слайд 24
Для любого числа произвольно расположенных зарядов, находящихся внутри
поверхности:
– теорема Гаусса для нескольких зарядов.
Поток вектора напряженности
электрического поля через замкнутую поверхность в вакууме равен алгебраической сумме всех зарядов, расположенных внутри поверхности, деленной на ε0.
Слайд 25
Полный поток проходящий через S3, не охватывающую заряд
q, равен нулю:
Слайд 26
Таким образом, для точечного заряда q, полный поток
через любую замкнутую поверхность S будет равен:
– если заряд расположен внутри замкнутой поверхности;
– если заряд расположен вне замкнутой поверхности;
этот результат не зависит от формы поверхности, и знак потока совпадает со знаком заряда.
Слайд 27
Электрические заряды могут быть «размазаны» с некоторой объемной
плотностью различной в разных местах пространства:
Здесь dV – физически
бесконечно малый объем, под которым следует понимать такой объем, который с одной стороны достаточно мал, чтобы в пределах его плотность заряда считать одинаковой, а с другой – достаточно велик, чтобы не могла проявиться дискретность заряда, т.е. то, что любой заряд кратен целому числу элементар-ных зарядов электрона или протона .
Слайд 28
Суммарный заряд объема dV будет равен:
Тогда из теоремы
Гаусса можно получить:
– это ещё одна форма записи теоремы
Остроградского-Гаусса, если заряд неравномерно распределен по объему.
Слайд 29
2.4. Дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса
Пусть заряд распределен в
пространстве V, с объемной плотностью . Тогда
Слайд 30
Теперь устремим ,
стягивая его к интересующей нас точке. Очевидно, что при
этом будет стремиться к ρ в данной точке, т.е.
Величину, являющуюся пределом отношения к V, при , называют дивергенцией поля Е и обозначается .
Слайд 31
Дивергенция поля Е
. (2.4.1)
Аналогично определяется дивергенция любого другого векторного поля.
Из этого определения следует, что дивергенция является скалярной функцией координат.
В декартовой системе координат
(2.4.3)
Это теорема Остроградского-Гаусса в дифференциальной форме.
Написание многих формул упрощается, если ввести векторный дифференциальный оператор (Набла)
где i, j, k – орты осей (единичные векторы).
Слайд 33
Сам по себе оператор смысла не имеет. Он
приобретает смысл в сочетании с векторной или скалярной функцией,
на которую символично умножается:
дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса.
Слайд 34
В тех точках поля, где
– (положительные заряды) источники
поля,
где – стоки (отрицательные заряды).
Линии выходят из источников и заканчиваются в стоках.
Слайд 35
2.5. Вычисление электрических полей с помощью теоремы
Остроградского-Гаусса
2.5.1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
Слайд 36
Поверхностная плотность заряда на произвольной плоскости площадью S
определяется по формуле:
dq – заряд, сосредоточенный на площади
dS;
dS – физически бесконечно малый участок поверхности.
Слайд 37
Представим себе цилиндр с образующими, перпендикулярными плоскости, и
основаниями ΔS, расположенными симметрично относительно плоскости
Тогда
Слайд 38
Суммарный поток через замкнутую поверхность (цилиндр) будет равна:
Внутри
поверхности заключен заряд . Следовательно, из теоремы Остроградского-Гаусса получим:
откуда
видно, что напряженность поля плоскости S равна:
(2.5.1)
Слайд 39
2.5.2. Поле двух равномерно заряженных плоскостей
Пусть две бесконечные
плоскости заряжены разноименными зарядами с одинаковой по величине плотностью
σ
Слайд 40
Результирующее поле, как было сказано выше, находится как
суперпозиция полей, создаваемых каждой из плоскостей. Тогда внутри плоскостей
Вне
плоскостей напряженность поля
Полученный результат справедлив и для плоскостей конечных размеров, если расстояние между плоскостями гораздо меньше линейных размеров плоскостей (плоский конденсатор).
Слайд 41
Распределение напряженности электростатического
поля между пластинами конденсатора показано на рисунке:
Слайд 42
Между пластинами конденсатора действует сила взаимного притяжения (на
единицу площади пластин):
т.е.
Механические силы, действующие между заряженными телами, называют пондермоторными.
Слайд 43
Сила притяжения между пластинами конденсатора:
где S
– площадь обкладок конденсатора.
Т.к.
Это формула для расчета пондермоторной силы
Слайд 44
2.5.3. Поле заряженного бесконечного цилиндра (нити)
Пусть поле создается
бесконечной цилиндрической поверхностью радиуса R, заряженной с постоянной линейной
плотностью
где dq – заряд, сосредоточенный на отрезке цилиндра
Слайд 45
Представим вокруг цилиндра (нити) коаксиальную замкнутую поверхность (цилиндр
в цилиндре) радиуса r и длиной l (основания цилиндров
перпендикулярно оси).
Слайд 46
Для оснований цилиндров
для
боковой поверхности
т.е. зависит от расстояния r.
Следовательно, поток вектора через рассматриваемую поверхность, равен
Слайд 47
При на поверхности будет
заряд
По теореме Остроградского-Гаусса
Тогда
Если , т.к. внутри замкнутой поверхности зарядов нет.
Слайд 48
Графически распределение напряженности электростатического поля цилиндра показано на
рис
Слайд 49
2.5.4. Поле двух коаксиальных цилиндров с одинаковой линейной
плотностью λ, но разным знаком
Слайд 50
Внутри меньшего и вне большего цилиндров поле будет
отсутствовать
В зазоре между цилиндрами, поле
определяется так же, как в п. 2.5.3:
Слайд 51
Это справедливо и для бесконечно длинного цилиндра, и
для цилиндров конечной длины, если зазор между цилиндрами намного
меньше длины цилиндров (цилиндрический конденсатор).
Таким образом для коаксиальных цилиндров имеем:
Слайд 52
2.5.5. Поле заряженного пустотелого шара
Слайд 53
Вообразим вокруг шара – сферу радиуса r (рис).
воображаемой сферы попадет весь заряд q, распределенный по сфере,
тогда
откуда поле вне сферы:
Внутри сферы, при поле будет равно нулю, т.к. там нет зарядов:
Слайд 55
Как видно, вне сферы поле тождественно полю точечного
заряда той же величины, помещенному в центр сферы.
Слайд 56
2.5.6. Поле объемного заряженного шара
Для поля вне шара
радиусом R получается тот же результат, что и для
пустотелой сферы, т.е. справедлива формула:
Слайд 57
Внутри шара при сферическая
поверхность будет содержать в себе заряд, равный
где ρ –
объемная плотность заряда: объем шара:
Тогда по теореме Остроградского-Гаусса запишем
Слайд 58
Т.е. внутри шара
Т.е., внутри шара
имеем
Слайд 59
Таким образом, имеем:
поле объемного заряженного шара
