Слайд 2
Тема 8 ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА
Сегодня: *
8.1 Интерференция световых
волн
8.2 Опыт Юнга
8.3 Когерентность и монохроматичность
8.4 Методы наблюдения
интерференции
8.5 Интерференция в тонких пленках
8.6 Применение интерференции света
Слайд 3
Интерференция света (от лат.
inter – взаимно, между собой и ferio – ударяю,
поражаю) – пространственное перераспределение энергии света при наложении двух или нескольких световых волн.
Интерференция волн – одно из основных свойств волн любой природы (упругих, электромагнитных, в т.ч. световых и др.). Такие характерные волновые явления, как излучение, распространение и дифракция, тоже связаны с интерференцией.
Интерференцией света объясняются окраска тонких масляных пленок на поверхности воды, металлический отлив в окраске крыльев насекомых и птиц, появление цветов побежалости на поверхности металлов, голубоватый цвет просветленных линз оптических приборов и пр.
Некоторые явления интерференции света исследовались еще И. Ньютоном в XVII в., но не могли быть им объяснены с точки зрения его корпускулярной теории. Правильное объяснение интерференции света как типично волнового явления было дано в начале XIX в. Т. Юнгом и О. Френелем.
Слайд 4
Интерференция двух волн на поверхности жидкости, возбуждаемых вибрирующими
стержнями
Волны распространяются в противоположных направлениях и интерферируют с
образованием стоячей волны. Красный шарик расположен в пучности стоячей волны и колеблется с максимальной амплитудой. Параллелепипед расположен в узле интерференционной картины и амплитуда его колебаний равна нулю (он совершает лишь вращательные движения, следуя наклону волны)
Слайд 5
Интерференция поверхностных волн от двух точечных источников
В
точках, для которых r2 - r1 = λ (1/2+n),
поверхность жидкости не колеблется (узловые точки (линии))
Слайд 6
Интерференция круговой волны в жидкости
с её отражением от
стенки
Расстояние от источника до стенки r кратно целому
числу полуволн, исходная круговая волна интерферирует с волной, отражённой от стенки. Согласно пр. Гюйгенса, отражённая волна совпадает с той, которая бы возбуждалась фиктивным точечным источником, расположенным по другую сторону стенки симметрично реальному источнику. Т.к. r кратно целому числу полуволн, то справа от источника на оси соединяющей фиктивный и реальный источник разность фаз будет кратна целому числу волн, и круговая волна накладывается в фазе с волной, отражённой от стенки, увеличивая высоту гребней в интерференционной картине
Слайд 7
Интерференция круговой волны в жидкости
с её отражением от
стенки
Расстояние между точечным источником и стенкой кратно целому
числу полуволн плюс четверть волны. При этом справа от источника круговая волна накладывается в противофазе с волной, отражённой от стенки. В результате в широкой полосе справа от источника колебания жидкости отсутствуют
Слайд 8
8.1 Интерференция световых волн
Волновые свойства света наиболее отчетливо обнаруживают себя в интерференции
и дифракции.
Пусть две волны одинаковой частоты, накладываясь друг на друга, возбуждают в некоторой точке пространства колебания одинакового направления:
Слайд 9
Ox – опорная прямая
-
амплитуда результирующего колебания при сложении колебаний направленных вдоль одной
прямой
Слайд 10
Если разность фаз
колебаний возбужденных волнами в некоторой точке пространства остается
постоянной во времени, то такие волны называются когерентными.
В случае некогерентных волн разность фаз
непрерывно изменяется.
Слайд 11
В случае когерентных волн
(7.2.2)
Последнее слагаемое в этом
выражении
-интерференционный член.
,
; в минимуме
, интенсивность
где
; в максимуме
Интенсивность световой волны J равна квадрату амплитуды А. Тогда суммарная интенсивность:
Слайд 12
Для некогерентных источников интенсивность
результирующей волны всюду одинакова и, равна сумме интенсивностей, создаваемых
каждой из волн в отдельности:
Некогерентность естественных источников света обусловлена тем, что излучение тела слагается из волн, хаотически испускаемых многими атомами.
Фазы каждого цуга волны, испускаемого отдельным атомом никак не связаны друг с другом. Атомы излучают хаотически.
Слайд 13
Периодическая последовательность горбов и впадин волны
и образующиеся в процессе акта излучения одного атома, называется
цугом волн или волновым цугом.
Процесс излучения одного цуга атома длится
Длина цуга
В одном цуге укладывается примерно
длин волн.
Слайд 14
Одной из важных характеристик наблюдаемой интерференционной картины является
видность V, которая характеризует контраст интерференционных полос:
где Imax
и Imin – соответственно максимальное и минимальное значения интенсивности в интерференционной картине.
При интерференции монохроматических волн видность V зависит только от соотношения интенсивностей интерферирующих пучков света :
Слайд 15
Рисунок 7.3
Первая волна
Разность фаз двух
когерентных волн -
Оптическая разность хода -
L –
оптическая длина пути; s – геометрическая длина
пути; n – показатель преломления среды.
вторая
Рассмотрим интерференцию двух когерентных волн:
Слайд 16
Условие максимума и минимума интерференции:
Если оптическая разность
хода равна целому числу длин волн
(7.2.3)
- условие интерференционного максимума.
Если оптическая разность хода равна полу-целому числу длин волн
(7.2.4)
- условие интерференционного минимума.
Слайд 19
Параллельный пучок света падает
на экран с небольшим отверстием. Пройдя через отверстие, свет
доходит до второго экрана, в котором проделаны две щели. Когерентные пучки, излучаемые каждой из щелей, интерферируют на третьем экране.
Классический интерференционный опыт Юнга
Слайд 20
Опыт Юнга
Рисунок 7.4
Расстояние l от щелей,
причем
Показатель преломления среды – n.
Слайд 21
Главный максимум, соответствующий
проходит через точку О.
Вверх и вниз от него располагаются максимумы (минимумы)
первого
(
), второго (
) порядков, и т. д.
Слайд 26
Расстояние между двумя соседними
максимумами (или минимумами)
равно
Максимумы интенсивности будут наблюдаться в координатах:
(m
= 0, 1, 2, …),
а минимумы – в координатах:
- ширина интерференционной полосы.
Измерив
, зная l и d, можно вычислить длину волны λ. Именно так вычисляют длины волн разных цветов в спектроскопии.
Слайд 27
8.3 Когерентность и монохроматичность
Необходимым условием интерференции волн является их когерентность, т.е. согласованное
протекание во времени и пространстве нескольких колебательных или волновых процессов.
Этому условию удовлетворяют монохроматические волны – волны одной определенной и строго постоянной частоты.
Слайд 28
Волну можно приближенно считать монохроматической только в течение
времени
(7.4.1)
где
– время когерентности
За промежуток времени
разность фаз колебаний
изменится на π.
Время когерентности – время, по истечению которого разность фаз волны в некоторой, но одной и той же точке пространства, изменяется на π.
Слайд 29
(7.4.2)
где
– длина когерентности (длина
гармонического цуга,
образующегося в процессе излучения одного атома) – расстояние между
точками, разность фаз в которых π.
Когерентность колебаний которые совершаются в одной и той же точке пространства, определяемая степенью монохроматичности волн, называется временнóй когерентностью.
Слайд 30
Можно показать ,что
чем шире интервал частот,
представленных в данной волне, тем меньше время когерентности.
Предельный
наблюдаемый порядок интерференции
- число наблюдаемых интерференционных полос возрастает при уменьшении спектрального интервала.
Слайд 31
Два источника, размеры и взаимное
расположение которых позволяют наблюдать интерференцию, называются пространственно-когерентными.
Радиусом когерентности (или длиной пространственной когерентности) называется максимальное, поперечное направлению распространения волны расстояние, на котором возможно проявление интерференции.
Пространственная когерентность
ρк – радиус пространственной когерентности;
λ – длина волны;
θ – угловой размер источника.
Слайд 32
Критерий наблюдения интерференции при протяженном источнике:
b
- допустимый размер источника;
λ – длина волны;
Ω
- апертура интерференции – угол между выходящими из источника интерферирующими лучами.
- интерференционные схемы с большой апертурой требуют источников малых размеров.
Слайд 33
Условия пространственной когерентности двух волн
1) постоянная во времени
разность фаз:
ω1t +φ01 – ω2 t – φ02
= const,
откуда следует
(ω1 – ω2)t + φ01 – φ02 = const.
Это справедливо лишь при
ω1 = ω2
Таким образом, условие постоянства во времени разности фаз эквивалентно условиям одинаковости для когерентных лучей циклических частот в вакууме.
2) соизмеримость амплитуд интерферирующих волн,
3) одинаковое состояние поляризации,
4) лучи, пройдя разные пути, встречаются в некоторой точке пространства.
Слайд 34
8.4 Методы наблюдения интерференции
1. Опыт Юнга
Рисунок 7.5
Слайд 39
8.5 Интерференция в тонких пленках
Интерференцию света по методу
деления амплитуды во многих отношениях наблюдать проще, чем в
опытах с делением волнового фронта. Один из способов, использующих такой метод – опыт Поля.
Слайд 41
Интерференционные полосы равного наклона
Интерференция в тонких пленках
Слайд 42
Интерференционные полосы равного наклона
Интерференция в тонких пленках
Оптическая
разность хода
с учетом потери
полуволны:
Слайд 43
- max интерференции
- min интерференции
Слайд 44
Для наблюдения интерференционных полос равного наклона
вместо плоскопараллельной пластинки можно использовать интерферометр Майкельсона :
Рисунок 7.11
Слайд 45
Интерференция от клина.
Полосы равной толщины
В белом
свете интерференционные полосы, при отражении от тонких пленок -
окрашены. Поэтому такое явление называют цвета тонких пленок. Его легко наблюдать на мыльных пузырях, на тонких пленках масла или бензина, плавающих на поверхности воды, на пленках окислов, возникающих на поверхности металлов при закалке, и т.п.
Слайд 47
Изменение картины интерференции по мере уменьшения толщины мыльной
пленки
Слайд 49
Интерференция на клине
Максимумы в отраженном свете
dmin
= 4n
Слайд 50
Полосы равной толщины
Оптическая
разность хода
с учетом потери
полуволны:
Слайд 51
Каждая из интерференционных полос возникает в результате
отражении от участков клина с одинаковой толщиной, поэтому их
называют полосами равной толщины.
Рис. 7.15
Слайд 52
Рис. а - световые лучи, отражаясь от верхней
и нижней поверхностей тонкого воздушного клина, интерферируют и образуют
светлые и темные полосы:
б - интерференционная картина, наблюдаемая в случае оптически плоских стеклянных пластин;
в - интерференционная картина, наблюдаемая в случае неплоских пластин.
Слайд 53
Кольца Ньютона
Ньютон объяснил это явление на основе корпускулярной
теории света.
Кольцевые полосы равной толщины, наблюдаемые в воздушном
зазоре
между соприкасающимися выпуклой сферической поверхностью линзы малой кривизны и плоской поверхностью стекла, называют кольцами Ньютона.
Слайд 55
Кольца Ньютона
- Радиус m-го темного кольца
Радиус
m-го
светлого кольца
Слайд 56
Полосы равной толщины можно наблюдать и с помощью
разных интерферометров, например интерферометра Майкельсона, если одно из зеркал
М1 отклонить на небольшой угол:
Рисунок 7.11
Слайд 59
Схема интерферометра Рождественского
Слайд 60
Итак:
полосы равного наклона получаются при освещении пластинки
постоянной толщины
(
) рассеянным светом в котором
содержаться лучи разных
направлений.
полосы равной толщины наблюдаются при освещении пластинки переменной толщины (клина) (
)
параллельным пучком света.
Слайд 61
8.6 Применение интерференции света
1. Тот факт, что
расположение интерференционных полос зависит от длины волны и разности
хода лучей, позволяет по виду интерференционной картины (или их смещению) проводить точные измерения расстояний при известной длине волны или, наоборот, определять спектр интерферирующих волн (интерференционная спектроскопия).
Слайд 62
2. По интерференционной картине можно выявлять и измерять
неоднородности среды (в т.ч. фазовые), в которой распространяются волны,
или отклонения формы поверхности от заданной.
Слайд 66
3. Явление интерференции волн, рассеянных от некоторого объекта
(или прошедших через него), с «опорной» волной лежит в
основе голографии (в т.ч. оптической, акустической или СВЧ-голографии).
Слайд 67
Голографический негатив, освещенный монохроматическим светом, дает полное трехмерное
изображение, парящее в пространстве
Способ получения голограммы.
На фотопленку
попадают как отраженный от предмета лазерный свет, так и опорный пучок от зеркала
Слайд 68
4. Интерференционные волны от отдельных «элементарных» излучателей
используется при создании сложных излучающих систем (антенн) для электромагнитных
и акустических волн.
Оправа 8,2-метрового главного зеркала очень большого телескопа (VLT) Европейской южной обсерватории. В нижнюю поверхность зеркала упираются 150 управляемых «домкратов», которые по командам компьютера поддерживают форму зеркала в идеальном состоянии
Слайд 69
В 1963 г. начал работать 300-метровый
радиотелескоп со сферической антенной в Аресибо на острове Пуэрто-Рико,
установленный в огромном естественном котловане, в горах. В 1976 г. на Северном Кавказе в России начал работать 600-метровый радиотелескоп РАТАН-600. Угловое разрешение радиотелескопа на волне 3 см составляет 10″
Слайд 70
5. Просветление оптики и получение высокопрозрачных покрытий и
селективных оптических фильтров.
Рисунок 7.15
Слайд 71
m i n отражения
m a
x пропускания !
Слайд 72
m a x пропускания света в рабочий
объем
Просветление линз и солнечных батарей
Min интерференции
Слайд 73
6. Получение высокоотражающих
электрических зеркал
Для получения коэффициента отражения
(такие зеркала используются
в лазерных резонаторах) надо нанести 11 – 13 слоев.
