Презентация на тему Магнитное поле в веществе

Действие магнитного поля на вещество. Индуцированные

молекулярные токи. Вектор намагниченности

Все вещества являются магнетиками, так как под действием внешнего поля они намагничиваются и их магнитный момент единицы объёма оказывается отличным от нуля. Он характеризует намагниченность вещества и называется вектор намагниченности

, (8.2)
где магнитный момент i - го атома, n - число атомов в единице объёма.
На границе магнетика с вакуумом вектор намагниченности связан с возникающими поверхностными молекулярными токами соотношением

, (8.3)
где - линейная плотность поверхностных молекулярных токов, - вектор наружной нормали к поверхности магнетика.

Используя соотношение (8.3)

можно показать, что намагниченность и токи намагничивания связаны между собой интегральным соотношением

, (8.4)

где слева стоит сила молекулярного тока через произвольную поверхность S внутри магнетика, определяемая объёмной плотностью молекулярных токов ( возникающих в неоднородном магнетике и пронизывающих эту поверхность), а справа стоит циркуляция вектора намагниченности вдоль замкнутой линии L, ограничивающей эту поверхность.
С учетом как токов проводимости, создаваемых свободными зарядами в проводниках, так и токов намагничивания, создаваемых связанными зарядами в веществе, теорема о циркуляции векторного поля магнитной индукции вдоль произвольного замкнутого контура принимает вид

,
(8.5)
где справа отделены токи проводимости от молекулярных токов.

магнитного поля
Используя

выражение (8.4) можно переписать уравнение (8.5) в виде


или

. (8.6)

Если теперь ввести вспомогательный вектор напряжённости магнитного поля

, (8.7)
то интегральное уравнение

, (8.8)
решается стандартными методами, если известны: правая часть этого уравнения (токи проводимости), поведение на границах магнетиков векторов магнитной индукции и напряжённости магнитного поля и связь вектора намагниченности с этими векторами магнитного поля.

полной системы уравнений необходимо задать так называемое материальное уравнение

для вещества, связывающее намагниченность с напряженностью магнитного поля. Для изотропных сред в области относительно слабого магнитно поля справедливо соотношение
, (8.9)

выражающее линейную локальную связь. Здесь - безразмерная величина, называемая магнитной восприимчивостью.
Теперь для вектора магнитной индукции можно написать

, (8.10)

где безразмерная величина называется относительной магнитной проницаемостью, а произведение - абсолютной магнитной проницаемостью.

На основе магнитных свойств почти все вещества отчётливо

делятся на три большие группы: Диа -, Пара – и Ферромагнетики.
У диамагнетиков < 0 и µ < 1. Атомы диамагнетиков при отсутствии внешнего магнитного поля не имеют постоянного магнитного момента. При включении внешнего магнитного поля в атомах любых магнетиков индуцируются токи, магнитные моменты которых направлены против внешнего магнитного поля (согласно правилу Ленца). Следовательно, диамагнетизм ослабляет внешнее магнитное поле. Идеальными диамагнетиками с = -1 и µ = 0 являются сверхпроводники, в которые внешнее магнитное поле вообще не проникает. В неоднородном магнитное поле диамагнетики выталкиваются из области сильного в область слабого поля. На этом эффекте основано подвешивание тел в магнитное поле, что используется для создания поездов на «магнитной подушке». К диамагнетикам относятся инертные газы, вода, золото, серебро, цинк, медь и некоторые другие материалы. Типичные значения магнитной восприимчивости у диамагнетиков ~ -(10-6-10-5), то есть столь малы, что диамагнетизм перекрывается как парамагнитным, так и ферромагнитным эффектами.

> 0 и µ >1. При

отсутствии внешнего магнитного поля атомы парамагнетика имеют постоянный магнитный момент. Во внешнем магнитном поле атомные магнитные моменты под действием вращающего момента сил стремятся принять ориентацию по полю. Полному выстраиванию всех атомных магнитных моментов в направлении поля препятствует тепловое движение атомов.