Презентация на тему Оптика

возникли две теории света: корпускулярная (И. Ньютон) и волновая (Р. Гук

и Х. Гюйгенс).
Согласно корпускулярной теории, свет представляет собой поток частиц (корпускул), испускаемых светящимися телами. Ньютон считал, что движение световых корпускул подчиняется законам механики. Так, отражение света понималось аналогично отражению упругого шарика от плоскости. Преломление света объяснялось изменением скорости корпускул при переходе из одной среды в другую. Для случая преломления света на границе вакуум–среда корпускулярная теория приводила к следующему виду закона преломления:




где c – скорость света в вакууме, υ – скорость распространения света в среде. Так как n > 1, из корпускулярной теории следовало, что скорость света в средах должна быть больше скорости света в вакууме.

как волновой процесс, подобный механическим волнам. В основу волновой

теории был положен принцип Гюйгенса, согласно которому каждая точка, до которой доходит волна, становится центром вторичных волн, а огибающая этих волн дает положение волнового фронта в следующий момент времени. С помощью принципа Гюйгенса были объяснены законы отражения и преломления. Рис.  дает представление о построениях Гюйгенса для определения направления распространения волны, преломленной на границе двух прозрачных сред.

определение его скорости.
Современная лазерная техника позволяет

измерять скорость света с очень высокой точностью на основе независимых измерений длины волны λ и частоты света ν (c = λ · ν). Таким путем было найдено значение


превосходящее по точности все ранее полученные значения более чем на два порядка.

и примыкающие к нему широкие диапазоны спектра электромагнитного излучения

– инфракрасный ИК и ультрафиолетовый УФ. По своим физическим свойством свет принципиально неотличим от электромагнитного излучения других диапазонов – различные участки спектра отличаются друг от друга только длиной волны λ и частотой ν.
Рис.  дает представление о шкале электромагнитных волн.

единицы длины 1 нанометр (нм) и 1 микрометр (мкм):

1 нм = 10–9 м = 10–7 см = 10–3 мкм.
Видимый свет занимает диапазон приблизительно от 400 нм до 780 нм или от 0,40 мкм до 0,78 мкм.

проявлений волновой природы света.
Первый эксперимент по наблюдение интерференции света

в лабораторных условиях принадлежит И. Ньютону. Он наблюдал интерференционную картину, возникающую при отражении света в тонкой воздушной прослойке между плоской стеклянной пластиной и плосковыпуклой линзой большого радиуса кривизны. Интерференционная картина имела вид концентрических колец, получивших название колец Ньютона.

отразившихся от двух сторон воздушной прослойки. «Лучи» 1 и

2 – направления распространения волн; h – толщина воздушного зазора.

волновой теории света, явился опыт Юнга (1802 г.)

в виде
E = a cos (ωt – kr),где a – амплитуда волны,

k = 2π / λ – волновое число, λ – длина волны, ω = 2πν – круговая частота. В оптических задачах под E следует понимать модуль вектора напряженности электрического поля волны. При сложении двух волн в точке P результирующее колебание также происходит на частоте ω и имеет некоторую амплитуду A и фазу φ:
E = a1 · cos (ωt – kr1) + a2 · cos (ωt – kr2) = A · cos (ωt – φ).

принято называть интенсивностью: I = A2.
Несложные тригонометрические преобразования приводят к следующему

выражению для интенсивности результирующего колебания в точке P:

(*)
где Δ = r2 – r1 – так называемая разность хода

– порядок интерференционного максимума.
В частности, если I1 = I2 = I0, т. е.

интенсивности обеих интерферирующих волн одинаковы, выражение (*) приобретает вид:
I = 2I0(1 + cos kΔ).

волны не являются строго монохроматическими. В силу фундаментальных физических

причин излучение всегда имеет статистический характер. Атомы светового источника излучают независимо друг от друга в случайные моменты времени, и излучение каждого атома длится очень короткое время (τ ≤ 10–8 с).

Фаза волны, излучаемой реальным источником света, остается приблизительно постоянной только на интервалах времени порядка τ. Отдельные «обрывки» излучения длительности τ называются цугами. Цуги имеют пространственную длину, равную cτ, где c – скорость света. Колебания в разных цугах не согласованы между собой. Таким образом, реальная световая волна представляет собой последовательность волновых цугов с беспорядочно меняющейся фазой. Принято говорить, что колебания в разных цугах некогерентны. Интервал времени τ, в течении которого фаза колебаний остается приблизительно постоянной, называют временем когерентности.

Интерференция может возникнуть только при сложении когерентных колебаний. Волны, создающие в точке наблюдения когерентные колебания, также называются когерентными. Волны от двух независимых источников некогерентны и не могут дать интерференции.

от прямолинейного направления распространения при прохождении вблизи препятствий.
дифракционная

картина – система чередующихся светлых и темных колец.

это был принцип геометрической оптики. Гипотезу Гюйгенса об огибающей

вторичных волн Френель заменил физически ясным положением, согласно которому вторичные волны, приходя в точку наблюдения, интерферируют друг с другом. Рис.  иллюстрирует принцип Гюйгенса–Френеля.
ΔS1 и ΔS2 – элементы волнового фронта, и – нормали.

то границы зон Френеля будут представлять собой концентрические окружности.

Радиусы ρm зон Френеля:

из амплитуд колебаний, вызываемых двумя соседними зонами, т. е.


если

отверстие в непрозрачном экране оставляет открытой только одну зону Френеля, то амплитуда колебаний в точке наблюдения возрастает в 2 раза (а интенсивность в 4 раза) по сравнению с действием невозмущенной волны. Если открыть две зоны, то амплитуда колебаний обращается в нуль. Если изготовить непрозрачный экран, который оставлял бы открытыми только несколько нечетных (или только несколько четных) зон, то амплитуда колебаний резко возрастает. Такие пластинки, обладающие свойством фокусировать свет, называются зонными пластинками.

не может дать точечного изображения. В случае дифракции Фраунгофера

на круглом отверстии диаметра D дифракционное изображение состоит из центрального светлого пятна (диск Эйри), на которое приходится приблизительно 85 % энергии света, и окружающих его светлых и темных колец. Это дифракционное пятно и принимается за изображение точечного источника. Радиус центрального пятна в фокальной плоскости линзы равен

В центральное пятно попадает приблизительно 85 % энергии света.

расположенные объекты, поэтому его разрешающаяся способность характеризуется не угловым,

а линейным расстоянием между двумя близкими точками, которые еще могут восприниматься раздельно. Наблюдаемый объект располагается вблизи переднего фокуса объектива. Часто пространство перед объективом заполняется специальной прозрачной жидкостью – иммерсией.

физиком Г. Гельмгольцем (1874 г.). Формула Гельмгольца имеет вид:


Здесь λ –

длина волны, n – показатель преломления иммерсионной жидкости, α – так называемый апертурный угол (рис. ). Величина n sin α называется числовой апертурой

излучении называется спектром. Белый свет имеет непрерывный спектр, излучение

источников, в которых свет испускается атомами вещества, имеет дискретный спектр. Приборы, с помощью которых исследуются спектры излучения источников, называются спектральными приборами.
Для разложения излучения в спектр в простейшем спектральном приборе используется призма (рис. ). Действие призмы основано на явлении дисперсии, то есть зависимости показателя преломления n вещества от длины волны света λ.

дифракционные решетки. Решетки представляют собой периодические структуры, выгравированные специальной

делительной машиной на поверхности стеклянной или металлической пластинки.

максимум, разность хода Δ между волнами, испущенными соседними щелями,

должна быть равна целому числу длин волн:
Δ = d sin θm = mλ (m = 0, ±1, ±2, ...).Здесь d – период решетки, m – целое число, которое называется порядком дифракционного максимума. В тех точках экрана, для которых это условие выполнено, располагаются так называемые главные максимумы дифракционной картины.
В фокальной плоскости линзы расстояние ym от максимума нулевого порядка (m = 0) до максимума m-го порядка при малых углах дифракции равно



где F – фокусное расстояние.

разрешающая способность, характеризующая возможность разделения с помощью данной решетки

двух близких спектральных линий с длинами волн λ и λ + Δλ. Спектральной разрешающей способностью R называется отношение длины волны λ к минимальному возможному значению Δλ, то есть
оценка разрешающей силы решетки:

(двойное лучепреломление). Если кристалл поворачивать относительно направления первоначального луча,

что поворачиваются оба луча, прошедшие через кристалл.

его именем. В опытах Малюса свет последовательно пропускался через

две одинаковые пластинки из турмалина (прозрачное кристаллическое вещество зеленоватой окраски). Пластинки могли поворачиваться друг относительно друга на угол φ.
Интенсивность прошедшего света оказалась прямо пропорциональной cos2 φ:
I ~ cos2 φ.