материалы и элементы М. Высш. шк. 1986г.
2) Мишин Д.Д.
Магнитные материалы М. Высш. шк. 1981г.3) Справочник по электротехническим материалам том3 под ред. Ю.В. Корицкого Энергоатомиздат 1988г.
- Главная
- Разное
- Бизнес и предпринимательство
- Образование
- Развлечения
- Государство
- Спорт
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Религиоведение
- Черчение
- Физкультура
- ИЗО
- Психология
- Социология
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Геометрия
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Что такое findslide.org?
FindSlide.org - это сайт презентаций, докладов, шаблонов в формате PowerPoint.
Обратная связь
Email: Нажмите что бы посмотреть
Презентация на тему Система единиц СИ
Содержание
- 2. Магнитные материалы1) Преображенский А.А. Бишард Е.Г.
- 3. Основные определенияявляется векторной суммой орбитальных и спиновых
- 4. Векторная сумма магнитных моментов атомов в единице объёма называется намагниченностью М [А/м]:χ − магнитная восприимчивость
- 5. µ = 1+χ ; µа = µ0µСуммарное
- 6. Виды магнетизма:Различают следующие механизмы намагничивания: Диамагнетизм Парамагнетизм Ферромагнетизм АнтиферромагнетизмФерримагнетизм
- 7. Диамагнетизм – свойство вещества слабо намагничиваться противоположно
- 8. Парамагнетизм – свойство вещества слабо намагничиваться согласованно
- 9. Ферромагнетизм – свойство вещества сильно намагничиваться согласованно
- 10. Антиферромагнетики – материалы, в которых в результате
- 11. Ферримагнетики (ферриты) – материалы, в которых обменное
- 12. Намагничивание ферромагнетиковДоменом называется макроскопическая область материала, внутри
- 13. Условия возникновения доменной структуры (ферромагнетизма)Наличие внутренних незаполненных
- 14. Особенность ферромагнетиков:Наличие доменной структурыЗависимость магнитного состояния от предшествующей магнитной историиНаличие температуры Кюри
- 18. μa = B/H ( 1 )μ = μa
- 19. Зависимость магнитной проницаемости μ ферромагнитных материалов от температуры Т.
- 20. ВЛИЯНИЕ ЧАСТОТЫ ПРИЛОЖЕННОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ f НА
- 21. НАМАГНИЧИВАНИЕ ФЕРРО- И ФЕРРИМАГНИТНЫХ МАТЕРИАЛОВ В ПЕРЕМЕННОМ
- 22. За один цикл к единице объема:Или к
- 23. 2. Потери на вихревые токи для листового сердечника
- 24. ВИДЫ МАГНИТНЫХ ПОТЕРЬПОТЕРИ НА ГИСТЕРЕЗИЗ2. ПОТЕРИ НА ВИХРЕВЫЕ ТОКИ3. ДОПОЛНИТЕЛЬНЫЕ ПОТЕРИ
- 25. МАГНИТОСТРИКЦИЯ - - ИЗМЕНЕНИЕ ЛИНЕЙНЫХ РАЗМЕРОВ МАТЕРИАЛА ПОД ДЕЙСТВИЕМ МАГНИТНОГО ПОЛЯГенераторы УЗ – колебаний.
- 26. Скачать презентацию
- 27. Похожие презентации
Магнитные материалы1) Преображенский А.А. Бишард Е.Г. Магнитные материалы и элементы М. Высш. шк. 1986г.2) Мишин Д.Д. Магнитные материалы М. Высш. шк. 1981г.3) Справочник по электротехническим материалам том3 под ред. Ю.В. Корицкого Энергоатомиздат 1988г.
![Система единиц СИОсновныеДлина L [м]Масса М [кг]Время t [с]Сила эл.тока I [А]Температура](/img/tmb/15/1435901/9655c32ba82b94cbbedea9eace5d6373-720x.jpg "Презентация на тему Система единиц СИОсновныеДлина L [м]Масса М [кг]Время t [с]Сила")
![Векторная сумма магнитных моментов атомов в единице объёма называется намагниченностью М [А/м]:χ − магнитная восприимчивость](/img/tmb/15/1435901/38bf17f9b49b1217e8258bc59bfa9478-720x.jpg "Система единиц СИ")
Слайд 2
Магнитные материалы
1) Преображенский А.А. Бишард Е.Г.
Магнитные
материалы и элементы М. Высш. шк. 1986г.
Магнитные материалы М. Высш. шк. 1981г.3) Справочник по электротехническим материалам том3 под ред. Ю.В. Корицкого Энергоатомиздат 1988г.
Слайд 3
Основные определения
является векторной суммой орбитальных и спиновых магнитных
моментов электронов, а также магнитного момента ядра, который составляет
10−3 магнитного момента электрона.Элементарный
магнитный момент атома
Слайд 4 Векторная сумма магнитных моментов атомов в единице объёма
называется
намагниченностью М [А/м]:
χ − магнитная восприимчивость
Слайд 5
µ = 1+χ ; µа = µ0µ
Суммарное магнитное
поле в объёме вещества называется
магнитной индукцией В [Тл]μ0 = 4π ∙10−7 [ Гн/м ]
Намагничиванием называется процесс ориентации магнитных моментов атомов вещества под влиянием внешнего магнитного поля, в результате которого намагниченность материала становится М≠0.
Слайд 6
Виды магнетизма:
Различают следующие механизмы намагничивания:
Диамагнетизм
Парамагнетизм
Ферромагнетизм
Антиферромагнетизм
Ферримагнетизм
Слайд 7 Диамагнетизм – свойство вещества слабо намагничиваться противоположно внешнему
магнитному полю
Магнитная восприимчивость χ ~ -10−5 ÷ -10−7
Магнитная проницаемость
µ ≈ 0,9999Диамагнетики
Cu, Ag, Au, Be, Zn, Ga, B, Pb, Sb
Слайд 8 Парамагнетизм – свойство вещества слабо намагничиваться согласованно с
внешнем магнитным полем
Магнитная восприимчивость χ ~ 10−2 ÷ 10−6
Магнитная
проницаемость µ ≈ 1,0001..Парамагнетики
Al, O, Pt, Mg, Pd, Cr, Ca, Mo
Слайд 9 Ферромагнетизм – свойство вещества сильно намагничиваться согласованно с
внешнем магнитным полем
Магнитная восприимчивость χ ~ 103 ÷ 107
Магнитная
проницаемость µ от 103 до 107Ферромагнетики
Fe, Co, Ni
Сd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm
Слайд 10 Антиферромагнетики – материалы, в которых в результате обменного
взаимодействия соседних атомов происходит антипараллельная ориентация равных по величине
магнитных моментовМагнитная восприимчивость χ ~ 10−2 ÷ 10−5
Магнитная проницаемость µ ≈ 1,0001..
Антиферромагнетики
Ce, Nd, Pr, Sm, Eu, Mn, Cr
Слайд 11 Ферримагнетики (ферриты) – материалы, в которых обменное взаимодействие
соседних атомов приводит к антипараллельной ориентации различных по величине
(нескомпенсированных) магнитных моментовМагнитная восприимчивость χ ~ до 107
Магнитная проницаемость µ до 107
Ферриты Fe2O3·MeO
где Me − Mg, Fe, Zn, Co, Cu, Cd, Mn и др.
Слайд 12
Намагничивание ферромагнетиков
Доменом называется макроскопическая область материала, внутри которой
намагниченность спонтанно (Н=0) достигает насыщения,
т. е. внутри домена
магнитные моменты практически всех атомов ориентированы в одном направлении.
Слайд 13
Условия возникновения доменной структуры (ферромагнетизма)
Наличие внутренних незаполненных электронных
оболочек (d или f) атома;
Величина интеграла обменной энергии
А>0, что выполняется если диаметр незаполненных оболочек мал по сравнению с межатомным расстоянием кристаллической решетки: a/d>1,5.
Слайд 14
Особенность ферромагнетиков:
Наличие доменной структуры
Зависимость магнитного состояния от предшествующей
магнитной истории
Наличие температуры Кюри
Слайд 18
μa = B/H ( 1 )
μ = μa /μо (
2 )
μmax = Bmax / Hmax ( 3 )
Величина магнитной
проницаемости зависит от вида приложенного внешнего магнитного поляμ~ = Bm / Hm ( 4 )
В переменном магнитном поле µ зависит от частоты f
Слайд 20 ВЛИЯНИЕ ЧАСТОТЫ ПРИЛОЖЕННОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ f НА ОТНОСИТЕЛЬНУЮ
МАГНИТНУЮ ПРОНИЦАЕМОСТЬ μ
С повышением частоты магнитные моменты доменов
не
успевают переориентироваться вслед за быстроизменяющимся магнитным полемСлайд 21 НАМАГНИЧИВАНИЕ ФЕРРО- И ФЕРРИМАГНИТНЫХ МАТЕРИАЛОВ В ПЕРЕМЕННОМ МАГНИТНОМ
ПОЛЕ
Вs – индукция насыщения
НС – коэрцитивная сила
Вr – остаточная
индукция Потери на гистерезис (на перемагничивание) – площадь петли гистерезиса
Слайд 22
За один цикл к единице объема:
Или к единице
массы при перемагничивании с частотой f :
f – частота
[Гц] D – плотность вещества [кг/см3]
Виды потерь
1. Потери на гистерезис
Pr=(f/D) HdB ; Вт/м3
Слайд 24
ВИДЫ МАГНИТНЫХ ПОТЕРЬ
ПОТЕРИ НА ГИСТЕРЕЗИЗ
2. ПОТЕРИ НА ВИХРЕВЫЕ
ТОКИ
3. ДОПОЛНИТЕЛЬНЫЕ ПОТЕРИ
Слайд 25
МАГНИТОСТРИКЦИЯ -
- ИЗМЕНЕНИЕ ЛИНЕЙНЫХ РАЗМЕРОВ МАТЕРИАЛА ПОД
