А при таком столкновении, даже если считать его абсолютно упругим, энергия молекулы газа вполне может измениться. Почему же мы полагали, что энергия молекул не изменяется при столкновении? Дело в том, что мы считали, что газ находится
Слайд 2
А при таком столкновении, даже если считать его
абсолютно упругим, энергия молекулы газа вполне может измениться. Почему
же мы полагали, что энергия молекул не изменяется при столкновении? Дело в том, что мы считали, что газ находится в состоянии теплового равновесия со стенками – при ударах молекул о стенки происходит и перенос энергии от молекул газа к молекулам стенки, и обратный процесс – перенос энергии от молекул стенки к молекулам газа, причем оба эти процесса идут с одинаковой интенсивностью.
Слайд 3
Поэтому, отскочившая от стенки молекула газа имеет «в
среднем» такую же энергию, как и до удара. Но
состояния равновесия может и не быть. Тогда энергия будет либо «утекать» из газа в стенки, либо, наоборот, переходить от стенок к газу. Процесс такого рода мы будем называть теплообменом, а переданную в процессе теплообмена энергию – теплом или количеством теплоты. Значит, в общем случае изменение внутренней энергии газа складывается из работы внешних сил (2.10) и количества теплоты , переданного газу: .
Слайд 4
Может оказаться, что сжатие или расширение газа происходит
так, что теплообмен отсутствует и количество теплоты . Это
может быть либо в случае, когда газ помещен в особую, теплоизолирующую оболочку, либо когда сжатие (расширение) газа происходит так быстро, что теплообмен не успевает произойти. Процесс, при котором тепло не поглощается и не выделяется, называется адиабатическим.
Слайд 5
Например, сжатие газа в звуковой волне или в
цилиндре двигателя происходит достаточно быстро для того, чтобы эти
процессы можно было с хорошей точностью считать адиабатическими. Найдем связь между давлением и объемом при адиабатическом процессе. Рассмотрим небольшое изменение объема газа в адиабатическом процессе – от до . Пусть давление газа изменилось от до . Тогда произведение изменилось на .
Слайд 6
Из уравнения (2.9) , а для адиабатического процесса
равно . Значит или . Отсюда . Проинтегрировав это уравнение, получим ,
где - постоянная интегрирования. Потенцируя это выражение, получаем такой закон: . (2.12) То есть, при адиабатическом процессе давление обратно пропорционально объему в степени . В связи с этим константу называют показателем адиабаты, а уравнение (2.12) – уравнением адиабаты идеального газа или уравнением Пуассона.
Слайд 7
Рассмотрим теперь многоатомные газы. Молекулы таких газов могут
не только двигаться поступательно, но и вращаться вокруг осей,
проходящих через центр масс молекулы. Для двухатомной молекулы существует два независимых направления вращения (рис. 14), а для молекулы, состоящей из трех и более атомов количество независимых направлений вращения равно трем. Кроме того, каждая из этих молекул может двигаться поступательно в трех независимых пространственных направлениях. Эти независимые направления движения называют степенями свободы.