Что такое findslide.org?

FindSlide.org - это сайт презентаций, докладов, шаблонов в формате PowerPoint.

Для правообладателей

Обратная связь

Email: Нажмите что бы посмотреть

Презентация на тему Квантовые эффекты в нелинейных системах

Содержание

2. Туннельный переход S I S
3. Джозефсоновский переход
4. Распределение магнитного поля в переходе при Но=2,035, β=0, L=5. Нох
5. Распределение магнитного поля в переходе при Но=2,035, β=0, L=8 Но х
6. Распределение магнитного поля в переходе при Но=1,5, β=0, L=5
7. Распределение тока при Н0=1,174, β=0 и L=8 для мейсснеровского, однофлуксонного и двухфлуксонного состояний
8. Распределение магнитного поля при Н0=1,174, β=0 и L=8 для мейсснеровского, однофлуксонного и двухфлуксонного состояний
9. Бифуркационные кривые М-мейсснеровское состояние, 1f –
10. Асимптотические состояния и «эффект бабочки Брэдбери» Таблица 1.
11. Асимптотические состояния и «эффект бабочки Брэдбери»
12. Показатель ЛяпуноваНеустойчивость состояний определялась следующим образом:нестационарное уравнение
13. Потенциал Гиббса и переходы между состояниями Переходы
14. Область сосуществования стационарных и нестационарных состояний и
15. Области динамического хаоса L=8, а=0, γ=0,13 L=10, а=0, γ=0,13
16. Квантование потока в стационарных состояниях ϕ(х)|x→-∞ =
17. Квантование потока в стационарных состоянияхМейсснеровское состояние n=0
18. Квантование потока в стационарных состоянияхДвухфлуксонное состояние n=2
19. Квантование потока в нестационарных состояниях где Фn(t)
20. Квантование потока в нестационарных состоянияхЗависимость магнитного потока
21. А. Эйнштейн: Я не верю, что Господь Бог играет в кости!
22. ЛитератураYugay K.N., et al. Phys. Rev. B,
23. Скачать презентацию
24. Похожие презентации

Туннельный переход S I S

Главная
Физика
Квантовые эффекты в нелинейных системах

Квантовые эффекты в нелинейных системахК.Н. Югай

Распределение магнитного поля в переходе при Но=2,035, β=0, L=5. Нох

Распределение магнитного поля в переходе при Но=2,035, β=0, L=8 Но х

Распределение магнитного поля в переходе при Но=1,5, β=0, L=5

Распределение тока при Н0=1,174, β=0 и L=8 для мейсснеровского, однофлуксонного и двухфлуксонного состояний

Распределение магнитного поля при Н0=1,174, β=0 и L=8 для мейсснеровского, однофлуксонного и двухфлуксонного состояний

Бифуркационные кривые М-мейсснеровское состояние, 1f – однофлуксонное состояние, 2f

Асимптотические состояния и «эффект бабочки Брэдбери» Таблица 1.

Асимптотические состояния и «эффект бабочки Брэдбери»

Показатель ЛяпуноваНеустойчивость состояний определялась следующим образом:нестационарное уравнение sin-Гордона линеаризовалось в окрестностистационарного решения:

Потенциал Гиббса и переходы между состояниями Переходы между состояниями при H0=1,9; β=0;

Область сосуществования стационарных и нестационарных состояний и динамический хаос L=5, γ=0.13 L=8,

Области динамического хаоса L=8, а=0, γ=0,13 L=10, а=0, γ=0,13

Квантование потока в стационарных состояниях ϕ(х)|x→-∞ = 0, ϕ(х)|x→+∞ = 2πгде Фn

Квантование потока в стационарных состоянияхМейсснеровское состояние n=0 при β = 0.45, Н0

Квантование потока в стационарных состоянияхДвухфлуксонное состояние n=2 при β = 0.08, Н0

Квантование потока в нестационарных состояниях где Фn(t) = n(t) (n=0,1,2,...) n=0 для

Квантование потока в нестационарных состоянияхЗависимость магнитного потока от времени в хаотическом режиме

А. Эйнштейн: Я не верю, что Господь Бог играет в кости!

ЛитератураYugay K.N., et al. Phys. Rev. B, 49, 12036 (1994).Yugay K.N., et

Слайды презентации

Слайд 2 Туннельный переход

S
I
S

Слайд 3 Джозефсоновский переход

Слайд 4 Распределение магнитного поля в переходе при Но=2,035,

β=0, L=5.
Но
х

Слайд 5 Распределение магнитного поля в переходе при Но=2,035, β=0,

L=8
Но
х

Слайд 6 Распределение магнитного поля в переходе при Но=1,5, β=0,

L=5

Слайд 7 Распределение тока при Н0=1,174, β=0 и L=8

для мейсснеровского, однофлуксонного и двухфлуксонного состояний

Слайд 8 Распределение магнитного поля при Н0=1,174, β=0 и L=8

для мейсснеровского, однофлуксонного и двухфлуксонного состояний

Слайд 9 Бифуркационные кривые М-мейсснеровское состояние, 1f – однофлуксонное состояние,

2f – двухфлуксонное состояние. Длина перехода L=5 Число

стабильных состояний указано в скобках

Слайд 10 Асимптотические состояния и «эффект бабочки Брэдбери»

Таблица 1.

Слайд 11 Асимптотические состояния и «эффект бабочки Брэдбери»

Слайд 12 Показатель Ляпунова
Неустойчивость состояний определялась следующим образом:
нестационарное уравнение sin-Гордона

линеаризовалось в окрестности
стационарного решения: ϕ(x,t) = ϕ(x) + θ(x,t),

где θ(x,t) – малое
возмущение. Уравнение для θ(x,t) – линеаризованное уравнение
sin-Гордона (1), решается затем с помощью разложения этой функции по
полной системе собственных функций оператора Шредингера с
потенциалом cos[ϕ(x)]:

где un(x) – собственные функции оператора Шредингера:

где γ - коэффициент диссипации в уравнении sin-Гордона. При λn < 0
решение ϕ(x) - устойчиво, а при λn > 0 оно неустойчиво.

Слайд 13 Потенциал Гиббса и переходы между состояниями

Переходы между состояниями

Потенциал Гиббса и переходы между состояниями Переходы между состояниями при H0=1,9;

при H0=1,9; β=0; L=10. Здесь устойчивое состояние 6 –

мейсснеровское, 8 – 1-флуксонное, 10 – 2-флуксонное, 12 – 3-флуксонное

Слайд 14 Область сосуществования стационарных и нестационарных состояний и динамический

Область сосуществования стационарных и нестационарных состояний и динамический хаос L=5, γ=0.13

хаос

L=5, γ=0.13
L=8, γ=0.13
Кривые 1 и 2 –

бифуркационные кривые, соответствующие стационарным и нестационарным состояниям в ДДП соответственно

Слайд 15 Области динамического хаоса
L=8, а=0, γ=0,13
L=10, а=0,

γ=0,13

Слайд 16 Квантование потока в стационарных состояниях
ϕ(х)|x→-∞ = 0, ϕ(х)|x→+∞

Квантование потока в стационарных состояниях ϕ(х)|x→-∞ = 0, ϕ(х)|x→+∞ = 2πгде

= 2π

где Фn = n (n=0,1,2,...)
n=0 для

мейсснеровских и квазимейсснеровских состояний,
n>0 для флуксонных и антифлуксонных состояний ,
Фn = n+1/2 ± arcsinβ (n=0,1,2,...) – для всех остальных состояний

Теорема:

Слайд 17 Квантование потока в стационарных состояниях
Мейсснеровское состояние n=0 при

Квантование потока в стационарных состоянияхМейсснеровское состояние n=0 при β = 0.45,

β = 0.45, Н0 = 1.256, а = 3.0,

γ=0.26 и L=10

Слайд 18 Квантование потока в стационарных состояниях
Двухфлуксонное состояние n=2 при

Квантование потока в стационарных состоянияхДвухфлуксонное состояние n=2 при β = 0.08,

β = 0.08, Н0 = 2.0, а = 2.0,

γ=0.26 и L=10

Слайд 19 Квантование потока в нестационарных состояниях
где Фn(t) =

Квантование потока в нестационарных состояниях где Фn(t) = n(t) (n=0,1,2,...) n=0

n(t) (n=0,1,2,...)
n=0 для мейсснеровских и квазимейсснеровских состояний;

n≠0 для флуксонных и антифлуксонных состояний;
Фn(t) = n(t)+1/2 ± arcsinβ (n=0,1,2,...) – для всех остальных состояний.

γ=0.1,
β = 0.125, Н0 = 1.917, L=10 и а=1.4

Слайд 20 Квантование потока в нестационарных состояниях
Зависимость магнитного потока от

Квантование потока в нестационарных состоянияхЗависимость магнитного потока от времени в хаотическом

времени в хаотическом режиме при γ=0.12,
β = 0.38,

Н0 = 1.41, L=6 и а=0.0

Слайд 21 А. Эйнштейн: Я не верю, что Господь Бог играет

в кости!

Слайд 22 Литература

Yugay K.N., et al. Phys. Rev. B, 49,

ЛитератураYugay K.N., et al. Phys. Rev. B, 49, 12036 (1994).Yugay K.N.,

12036 (1994).
Yugay K.N., et al. Phys. Rev. B, 51,

12737 (1995).
Н.В.Блинов, И.В.Широков, К.Н.Югай. Вестник Омского универ., №2, 29 (1998).
Yugay K.N., et al. Low Temp. Phys., 25, 530 (1999).
Yugay K.N., et al. Low Temp. Phys., 26, 1067 (2000).
Югай К.Н., et al. Известия вузов. Прикладная и нелинейная динамика, 9, 51 (2001).
Югай К.Н., et al. Вестник Омского универ., №2, 22 (2001).
Yugay K.N. et al. JKPS, 46, 1418 (2005).
Yugay K.N. et al. J. Superconductivity Nov. Magn., 19, 135 (2006).