Слайд 2
Макроскопическими называются обычные, окружающие нас тела, состоящие из
огромного количества молекул или атомов. Медленные или нерелятивистские движения
– это движения, скорости которых малы по сравнению со скоростью света в вакууме с = 300 000 км/с. Опыты показали, что ньютоновская механика неприменима к описанию движения тел, скорости которых близки к скорости света. Движение таких тел описывается релятивистской механикой, построенной на основе теории относительности.
Слайд 3
Другая граница, как для ньютоновской, так и для
релятивистской механики, определяется размерами описываемых с их помощью тел.
Эксперименты с микроскопическими телами – атомами, молекулами, электронами и т.д. показали, что понятия и законы макроскопической физики неприменимы (точнее, ограничено применимы) к описанию таких тел. То есть классический подход к исследованию микромира, при котором последний рассматривается просто как уменьшенная копия макромира оказывается неверным. Адекватное описание явлений микромира дает квантовая механика.
Слайд 4
Механика традиционно подразделяется на кинематику, статику и динамику.
Кинематика – раздел механики, в котором формулируются способы описания
движения тел независимо от причин, вызывающих это движение. В рамках динамики рассматриваются причины, определяющие движение тел, а в статике – законы и условия равновесия системы тел.
Слайд 5
Основы кинематики
Движением в механике называется изменение положения
тела в пространстве с течением времени. Можно говорить лишь
об относительном движении, т.е. об изменении положения тела относительно других тел. Понятие движения «как такового» безотносительно к другим телам не имеет содержания.
Слайд 6
Тело, относительно которого определяется движение, называется телом отсчета.
Для количественного описания движения необходимо связать с телом отсчета
координатные оси, например оси декартовой прямоугольной системы координат и часы – устройство для измерения промежутков времени. Такая, связанная с телом отсчета система координат в совокупности с часами называется системой отсчета.
Слайд 7
Движение точки полностью определяется, если в любой момент
времени известно ее положение относительно выбранной системы отсчета. Если
для определения положения использовать прямоугольные декартовы координаты x,y,z, то описание движения сводится к нахождению этих координат как функций времени:
(1.1)
или, если рассматривать координаты как проекции радиус-вектора точки, к нахождению одной векторной функции:
(1.2)
Уравнения (1.1) (или (1.2)) называются кинематическими уравнениями движения или законом движения материальной точки.
Слайд 8
Отношение перемещения к промежутку времени Δt называется средней
скоростью точки за время между t и t +
Δt:
(1.3)
Средняя скорость зависит не только от момента t, но и от промежутка времени Δt. Если теперь, оставляя t неизменным, брать промежуток времени Δt все меньше и меньше, устремляя его к нулю, то к нулю будет стремиться и перемещение . Однако, как показывает опыт, отношение /Δt будет стремиться к зависящему только от t пределу, который называется истинной или мгновенной скоростью материальной точки в момент времени t:
Слайд 9
Из определения мгновенной скорости следует, что эта величина
сама является функцией времени v = v(t). Производная по
времени этой функции называется ускорением материальной точки или мгновенным ускорением:
. (1.5)
Учитывая, что мгновенная скорость есть производная координаты по времени, ускорение можно определить как вторую производную координаты по времени: