Презентация на тему Сферическое движение

твёрдого тела, при котором оно имеет одну неподвижную точку.

Углы

Эйлера — углы, описывающие поворот абсолютно твердого тела в трёхмерном евклидовом пространстве.

Основные понятия:

(x,y,z) – начальная с.к.

(X,Y,Z) – конечная с.к.

Линия узлов N – пересечение
координатных плоскостей xy и XY

Угол прецессии – угол α между осью x и
линией узлов

Угол нутации – угол β между осями z и Z

Угол собственного вращения – угол γ
между осью X и линией узлов

Леонард Эйлер.
OXYZ- неподвижная система отсчета

Oxyz- подвижная система отсчета

OK (прямая) – линия узлов

ψ = ∠XOK – угол прецессии

φ = ∠KOx – угол собственного вращения

θ = ∠ZOz – угол нутации

Тело D совершает сферическое движение относительно неподвижной точки O.
Точки тела D движутся по сферам с центром в точке О.

Сферическое движение твердого тела:

углы Эйлера как функции времени:

Уравнения сферического движения и угловая скорость.

ψ = f1(t)
φ = f2(t)
θ = f3(t)

Угловая скорость.
При изменении только ψ тело будет вращаться вокруг OZ с угловой скоростью

При изменении только φ тело будет вращаться вокруг оси oz с угловой скоростью

При изменении только θ тело будет вращаться вокруг линии узлов OK с угловой скоростью

При движении тела, все три угла Эйлера меняются одновременно, и результирующее движение будет вращательным движением с мгновенной угловой скоростью

тела.
При сферическом движении мгновенная ось OP меняет свое положение

в пространстве, при этом вектор мгновенной угловой скорости изменяется как по величине, так и по направлению.

Мгновенная ось вращения — геометрическое место точек, скорость которых в данный момент времени равна нулю. 

Уравнения мгновенной оси в неподвижной с.к.

Уравнения мгновенной оси в подвижной с.к.

скорости движения конца вектора мгновенной угловой скорости по его

годографу

Скорость точки конца вектора мгновенной угловой скорости

Следовательно:

При сферическом движении тела направления векторов и не совпадают.

плоскостях, перпендикулярных мгновенной оси вращения, и пропорциональны расстояниям до

этой оси

где hp расстояние от точки до мгновенной оси вращения

Из векторной формулы для определения скорости точки можно получить формулы для определения проекции вектора скорости точки на оси неподвижной с.к.

Формулы Л.Эйлера

геометрическая сумма её вращательного и осестремительного ускорений
где hp

расстояние от точки до мгновенной оси вращения

где hE расстояние от точки до оси углового ускорения

Вектор полного ускорения точки при сферическом движении определяется диагональю параллелограмма построенного на векторах и .

Модуль полного ускорения произвольной точки М

основания r = 20 см катится по неподвижной горизонтальной плоскости без

скольжения. Скорость центра основания постоянна, νс= 60 см/сек.

Определить:

1) угловую скорость конуса ω;
2) угловое ускорение конуса ε;
3) скорости нижней и наивысшей точек основания νA и νB;
4) ускорения этих же точек αA и αB 

остается неподвижной). Так как конус катится по неподвижной плоскости,

то образующая OA, которой он соприкасается с плоскостью, является мгновенной осью (все точки этой образующей имеют нулевую скорость)

Зная скорость точки C, можно сразу определить угловую скорость конуса.
Найдем расстояние от C до мгновенной оси: CK = CA cos30° = rcos30°= 20√3/2 = 17,32см.
Определяем угловую скорость:ω = νс / CK = 3,46 с-1.
 
Учитывая направление вектора νс, откладываем вектор ω от точки O вдоль мгновенной оси так, чтобы смотря ему навстречу, видеть вращение конуса происходящим против движения часовой стрелки;

годограф угловой скорости ω.
При движении конуса вектор ω перемещается,

поворачиваясь вокруг оси z, его модуль
не изменяется, следовательно конец вектора ω описывает окружность в
горизонтальной плоскости.
Вектор ε равен скорости u (вращательная скорость вокруг оси z) конца вектора ω.
Угловую скорость вращения ω1 найдем как угловую скорость вращения оси
конуса OC вокруг оси z.

Чтобы определить модуль ω1, найдем расстояние от точки C до оси z:
  CL = OC cos30° = OA cos30° cos30°= 2rcos230°= 40⋅ 3/4 = 30 см.
Определяем ω1:
ω1= νс / CL = 60 / 30 = 2 с-1.

Скорость u найдем как вращательную скорость точки – конца вектора угловой
скорости ω при вращении вокруг оси z:
 ε = u =ω1ω = 2⋅ 2√3 = 6,93 с-2.

Вектор ε отложен от неподвижной точки в направлении скорости u, перпендикулярен ω;

Решение:

ее скорость равна нулю νA = 0.
Скорость точки B :
νB = ω⋅ BK1 = ω⋅ 2CK =

2√3⋅ 20√3 = 120  см/с.

Вектор скорости νB направлен перпендикулярно плоскости ΩOz ;

Решение:

вращательного ускорения aEBвр:  aB = aΩBoc + aEBвр
Найдем: aΩBoc  = ω2 ⋅ BK1 = 415,7 см/с.


Для определения

модуля aEBвр опустим из B 
перпендикуляр на ось углового ускорения E.
Этот перпендикуляр совпадает с отрезком BO :
aEBвр = ε ⋅ BO = 4√3 ⋅ 40 = 277,1 см/с2.




Направляем aEBвр перпендикулярно BO в плоскости,
перпендикулярной ε так, чтобы, смотря навстречу ε,
видеть aEBвр,  направленным против часовой стрелки.

на мгновенной оси вращения, осестремительное ускорение равно нулю: aΩAoc = 0

Определяем модуль вращательного ускорения точки A:
aEBвр = ε ⋅ AO = 4√3⋅40 = 277,1  см/с2.

Вектор aEAвр направлен перпендикулярно AO 
в плоскости ΩOz.
aA = aEAвр  = 277,1 см/с2.