Презентация на тему Замедление нейтронов. Тяжелые среды

ядер получить аналитический ответ для Ф0(Е) не удается.
Асимптотическое значение

(так как около Е0 для моноэнергетического источника есть осцилляции) плотности столкновений нейтронов вдали от Е0 в непоглощающей среде равно

Для любого непоглощающего замедлителя q(E) = q0 (было показано для водорода).

Решение можно записать и для смеси непоглощающих ядер различных элементов, если их сечения рассеяния постоянны или одинаково зависят от энергии

средняя логарифмическая потеря энергии для смеси ядер

Ф0(Е) годится и для слабопоглощающих сред, и ее обычно называют энергетическим распределением (спектром) Ферми.

рассеяния и Σа медленно изменяется с энергией (малое изменение

на интервале замедления ΔЕзам.), то принимают справедливой формулу Грейлинга-Герцеля

Для водорода γ = ϕ = 1, для углерода γ = 0,116; ϕ = 0,158.

В том случае, когда сечение захвата меняется по закону

∑s = const, интегрирование можно провести аналитически

При достаточно больших Е0

на интервале упругого замедления сечения заметно изменяются.
Здесь опять-таки при

не очень сильном поглощении справедливо приближение Вигнера, согласно которому нейтронный пот

вероятность избежать резонансного захвата

При слабом поглощении Σа → 0, и Ф0(Е) стремится принимать вид спектра Ферми и при Σа → 0 р(Е) → 1.



Для случая сильного поглощения аналитического выражения получить не удалось

нейтронов в поглощающей среде можно использовать приближение Вигнера

В

точке максимума резонанса Σ(Е) становиться максимальным, соответственно плотность потока Ф0(Е) становиться минимальным, и произведение этих величин ψ(Е) – плотность столкновений на интервале изменения энергий при упругом замедлении изменяется слабо