Презентация на тему Магнитные свойства радиоматериалов

Слайд 1. Всего 31.
Раздел 1
Свойства радиоматериалов.

Лекция 4

свойств радиоматериалов являются внутренние скрытые формы движения электронов. При

орбитальном движении электронов в атомах возникают орбитальные магнитные моменты. У полностью заполненных оболочек он равен нулю. При вращении электронов вокруг своей оси возникают спиновые магнитные моменты. У полностью заполненных оболочек он также равен нулю. Результирующий магнитный момент атома равен сумме орбитального и спинового магнитных моментов.

Любой материал, независимо от того, обладают или не обладают его атомы собственным магнитным моментом, при помещении в магнитное поле, приобретает некоторый магнитный момент М. Магнитный момент единицы объёма материала называют намагниченностью.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 2. Всего 31.

Ферромагнетики
4. Антиферромагнетики
5. Ферримагнетики
Диамагнетики – материалы (золото, серебро, медь, кремний,

германий и другие), атомы которых не обладают собственным магнитным моментом. При помещении такого материала в магнитное поле в нём индуцируется магнитный момент, направленный навстречу направлению поля, поэтому магнитная восприимчивость kM отрицательна и составляет

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 4. Всего 31.

железа, кобальта, никеля и другие), атомы которых обладают собственным

магнитным моментом. Под действием внешнего поля магнитные моменты атомов ориентируются в направлении поля и усиливают его. Магнитная восприимчивость kM парамагнетиков положительна и составляет

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 5. Всего 31.

сплавы), в которых атомы, обладающие собственным магнитным моментом, расположены

настолько близко к друг другу, что между ними возникает обменное взаимодействие, приводящее к уменьшению энергии системы взаимодействующих атомов. При таком взаимодействии происходит обмен электронами недостроенных внутренних электронных оболочек атомов, в результате чего магнитные моменты взаимодействующих атомов приобретают одинаковое направление. Атомы с одинаковым (параллельным) направлением магнитных моментов группируются в микроскопические области, называемые доменами. Размеры и форма доменов определяются из условия минимума энергии системы. Энергетически выгодна структура с боковыми замыкающими доменами.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 6. Всего 31.

поток замыкается внутри образца. За его пределами магнитное поле

отсутствует. Под воздействием внешнего магнитного поля изменяются размеры и границы доменов, и происходит намагничивание образца, при этом магнитная восприимчивость достигает 105…106.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 7. Всего 31.

которых в результате обменного взаимодействия происходит антипараллельная ориентация магнитных

моментов атомов, поэтому собственный магнитный момент у них отсутствует. Магнитная восприимчивость положительная и невысокая (10-3…10-5).

Ферримагнетики – материалы, в которых обменное взаимодействие происходит косвенно, через немагнитные ионы кислорода. В результате такого взаимодействия образуются магнитные моменты, ориентированные в противоположные стороны, но их количество неодинаково, поэтому у ферримагнетиков существует собственный магнитный момент. Подобно ферромагнетикам они обладают высокой магнитной восприимчивостью. Ферримагнетизмом обладают соединения оксида железа (Fe2O3) с оксидами других металлов. Примером может служить феррит никеля NiFe2O4 – соединение Fe2O3 с NiO.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 8. Всего 31.

смещением доменных границ и поворотом магнитных моментов доменов.
Автор

Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 9. Всего 31.

объём тех доменов, магнитные моменты которых образуют наименьший угол

с направлением внешнего поля, при этом магнитная восприимчивость не меняется, а магнитная индукция возрастает пропорционально напряжённости поля (участок 1). После снятия поля доменные границы возвращаются в исходное положение.

В области более сильных полей смещение доменных границ носит необратимый характер (участок 2).

При дальнейшем увеличении напряжённости поля начинает работать второй механизм намагничивания – происходит поворот магнитных доменов в направлении поля. (участок 3).

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 10. Всего 31.

оказываются сориентированными вдоль поля, наступает техническое насыщение намагниченности (участок

4). Некоторое увеличение индукции на участке насыщения вызвано слагаемым μ0H и увеличением намагниченности самого домена.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 11. Всего 31.

Б.П.
Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 12. Всего 31.

– индукция насыщения
Автор Останин Б.П.
Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 13.

Всего 31.

лёгкого и трудного намагничивания. Это явление называют магнитной анизотропией.

Например, у железа имеющего структуру объёмно центрированного куба, направления лёгкого намагничивания совпадают с рёбрами куба. Направления трудного намагничивания совпадают с диагоналями куба. Направления среднего намагничивания совпадают с диагоналями граней куба.

Магнитная анизотропия

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 14. Всего 31.

намагничивании. Магнитострикцию оценивают коэффициентом относительной деформации материала в направлении

магнитного поля:

Численное значение коэффициента магнитострикции λ зависит от типа структуры, кристаллографического направления, напряжённости магнитного поля и температуры. Магнитострикция может быть как положительной, так и отрицательной, то есть размеры образца в направлении поля при намагничивании могут, как увеличиваться, так и уменьшаться. Например, у монокристалла железа, намагниченного в направлении ребра куба, линейные размеры уменьшаются, а при намагничивании вдоль диагонали куба увеличиваются.

Магнитострикция

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 15. Всего 31.

Потери пропорциональны площади петли гистерезиса и частоте переменного магнитного

поля. Мощность потерь на гистерезис

Потери в магнитных материалах

η - коэффициент, зависящий от свойств материала;
Bmax - максимальная индукция в цикле перемагничивания;
n = 1,6…2,0 - показатель степени, зависящий от Bmax;
f - частота;
V - объём образца.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 16. Всего 31.

плоскости, перпендикулярной магнитному полю
ξ - коэффициент, зависящий от

удельной проводимости, формы и размеров поперечного сечения материала.

Для уменьшения потерь на вихревые токи в трансформаторах применяют сердечники из тонких листов ферромагнитных материалов, изолированных друг от друга и обладающих высоким удельным электрическим сопротивлением.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 17. Всего 31.

малую коэрцетивную силу НС (условно НС < 800 А/м)

и высокую магнитную проницаемость μ. У них узкая петля гистерезиса и малые потери на перемагничивание. Используются в основном в качестве сердечников трансформаторов, дросселей, электромагнитов и др. Такими материалами являются низкоуглеродистые стали, карбонильное железо, пермаллои и альсиферы.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 18. Всего 31.

кремния. Введение кремния повышает удельное электрическое сопротивление стали и

снижает потери на вихревые токи. Чем больше кремния, тем лучше магнитные характеристики, однако при этом увеличивается хрупкость материала. Толщина листов 0,05…1,0 мм.

μH = 300…900,
μmax = (2…35)⋅103,
HC = 10…30 А/м.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 19. Всего 31.

Fe(CO)5. Получается порошок, состоящий из частиц чистого железа и

оксида углерода, имеющих сферическую форму диаметром 1…8 мкм. Путём прессования из этого порошка изготовляют высокочастотные сердечники.

μH = = (2,5…3)⋅103,
μmax = 20⋅103,
HC = 4,5…6,3 А/м.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 20. Всего 31.

45…80 %. Чем выше содержание никеля, тем больше μ

и меньше HC . Пермаллои имеют высокую пластичность и легко прокатываются в тонкие листы – до 1 мкм. Для улучшения характеристик в пермаллои добавляют молибден, хром, кремний и медь.

μH = = (2…14)⋅103,
μmax = (50…270)⋅103,
HC = 2…16 А/м.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 21. Всего 31.

алюминия, 9…10 % кремния, остальное – железо. Из них

изготавливают литые сердечники, работающие на частотах до 50 кГц.

μH = = (6…7)⋅103,
μmax = (30…35)⋅103,
HC = 2,2 А/м.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 22. Всего 31.

металлов (ZnO, NiO и др.). Ферриты получают из порошковой

смеси этих оксидов. Основным достоинством ферритов является сочетание высоких магнитных параметров с большим электрическим сопротивлением, что уменьшает потери в области высоких частот.

Марганцево-цинковые ферриты имеют
μH = = (1…6)⋅103,
HC = 12…80 А/м,
граничная частота до 1,6 МГц.

Никель-цинковые ферриты имеют
μH = = 10…150,
HC = 560…800 А/м,
граничная частота до 250 МГц.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 23. Всего 31.

чем меньше начальная магнитная проницаемость феррита, тем выше граничная

частота.
В устройствах автоматики, вычислительной техники, аппаратуре телефонной связи широкое применение находят ферриты с прямоугольной петлёй гистерезиса. Такие сердечники имеют два устойчивых состояния, соответствующих различным направлениям остаточной магнитной индукции, что позволяет использовать их в качестве элементов для хранения и переработки двоичной информации.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 24. Всего 31.

частиц магнитомягкого материала (карбонильное железо, альсифер, некоторые сорта пермаллоя),

соединённых друг с другом каким-либо органическим или неорганическим диэлектриком (эпоксидные и бакелитовые смолы, полистирол, жидкое стекло и др.). Диэлектрик соединяет частицы магнитомягкого материала, одновременно изолируя их друг от друга, благодаря чему повышается удельное электрическое сопротивление магнитодиэлектрика. Это резко снижает потери на вихревые токи и позволяет использовать магнитодиэлектрик на частотах до 100 МГц.
Магнитные характеристики манитодиэлектриков несколько хуже, чем у ферритов, но зато более стабильны. Производство изделий из магнитодиэлектриков значительно проще, чем из ферритов.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 25. Всего 31.

коэрцетивную силу и остаточную индукцию. Площадь петли гистерезиса у

них значительно больше, чем у магнитомягких материалов, следовательно они трудно намагничиваются. Будучи намагниченными, они могут долго сохранять магнитную энергию. Используются в основном для изготовления постоянных магнитов. Вличина магнитной энергии в воздушном зазоре магнита

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 26. Всего 31.

и поэтому является наилучшей характеристикой, определяющей качество материала.
Автор Останин

Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 27. Всего 31.

Металлокерамические и металлопластические магниты
3. Магнитотвёрдые ферриты
4. Сплавы на основе

редкоземельных металлов
5. Материалы для магнитной записи информации

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 28. Всего 31.

легируемые медью никелем, титаном и необием.
Wmax = 36 кДж/м,
НС

= 110 кА/м.

Металлокерамические и металлопластические магниты создаются методами порошковой металлургии.
Металлокерамические магниты получают прессованием порошка из измельчённых тонкодисперсных магнитных сплавов, и последующего спекания при высокой температуре. Из-за пористости материалов их магнитная энергия на 10…20 % ниже, чем у литых сплавов.
Металлопластические магниты получают из порошка магниевого сплава, смешанного с порошком диэлектрика. Порошок прессуется и нагревается до 120…180 °С для полимеризации диэлектрика. Из-за того, что около 30 % объёма занимает неферромагнитный связующий диэлектрический материал, их магнитная энергия на 40…60 % меньше, чем у литых сплавов.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 29. Всего 31.

= 12 кДж/м
Сплавы на основе редкоземельных металлов ещё

недостаточно изучены и освоены в техническом отношении, но весьма перспективны. Известны сплавы самария и празеодима с кобальтом. Недостатками этих сплавов являются их высокая хрупкость и значительная стоимость.
Wmax = 80 кДж/м.

Материалы для магнитной записи информации – тонкие плёнки из нержавеющих сплавов и ленты на пластмассовой основе с порошковым рабочим слоем. В технике магнитной записи наибольшее распространение получили полимерные ленты с нанесённым слоем магнитного лака, состоящего из магнитного порошка, связующего вещества, летучего растворителя и различных добавок, уменьшающих абразивность рабочего слоя.

Автор Останин Б.П.

Магнитные свойства радиоматериалов. Слайд 30. Всего 31.