- Теория Друде-Лоренца.
Закон Ома и закон Джоуля- Ленца из
классической теории электропроводности.Сверхпроводимость.
Электронно-дырочный переход. Транзисторы.
- Главная
- Разное
- Бизнес и предпринимательство
- Образование
- Развлечения
- Государство
- Спорт
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Религиоведение
- Черчение
- Физкультура
- ИЗО
- Психология
- Социология
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Геометрия
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Что такое findslide.org?
FindSlide.org - это сайт презентаций, докладов, шаблонов в формате PowerPoint.
Обратная связь
Email: Нажмите что бы посмотреть
Презентация на тему Общая физика. Электрический ток в металлах
Содержание
- 2. Электрический ток в металлахОпыт Толмена-Стьюарта.Классическая теория проводимости
- 3. Электрический ток в металлахЭлектрический ток в металлах
- 4. Электрический ток в металлахРаскрученная катушка резко тормозилась,
- 5. Электрический ток в металлахПри торможении вращающейся катушки
- 6. Электрический ток в металлахгде l – длина
- 7. Электрический ток в металлахУдельный зарядХорошая электропроводность металлов
- 8. Электрический ток в металлахЭта теория получила развитие
- 9. Электрический ток в металлахСогласно теории Друде–Лоренца, электроны
- 10. Электрический ток в металлахПри наложении внешнего электрического
- 11. Электрический ток в металлах Оценка величины
- 12. Электрический ток в металлахМалая скорость дрейфа на
- 13. Электрический ток в металлахВ классической электронной теории
- 14. Электрический ток в металлахНесмотря на то, что
- 15. Электрический ток в металлахгде τ – время
- 16. Электрический ток в металлахРассмотрим проводник длины l
- 17. Электрический ток в металлахУдельное сопротивление ρ и
- 18. Электрический ток в металлахСогласно сделанным предположениям, вся
- 19. Электрический ток в металлахЭто соотношение выражает закон
- 20. Электрический ток в металлахЭта теория не может,
- 21. Электрический ток в металлахПри некоторой определенной температуре
- 22. Электрический ток в металлахНапример, соединение ниобия с
- 23. Электрический ток в металлахВещества в сверхпроводящем состоянии
- 24. Электрический ток в металлахКлассическая электронная теория не
- 25. Электрический ток в металлахЗначительный шаг в этом
- 26. Электрический ток в полупроводникахКачественное отличие полупроводников от
- 27. Электрический ток в полупроводникахК числу полупроводников относятся
- 28. Электрический ток в полупроводникахКачественное отличие полупроводников от
- 29. Электрический ток в полупроводникахТакой ход зависимости ρ(T)
- 30. Электрический ток в полупроводникахАтомы германия имеют четыре
- 31. Электрический ток в полупроводникахВалентные электроны в кристалле
- 32. Электрический ток в полупроводникахПарно-электронные связи в кристалле германия и образование электронно-дырочной пары.
- 33. Электрический ток в полупроводникахПри повышении температуры некоторая
- 34. Электрический ток в полупроводникахВакантное место может быть
- 35. Электрический ток в полупроводникахПоэтому ток I в
- 36. Электрический ток в полупроводникахПри наличии примесей электропроводимость
- 37. Электрический ток в полупроводникахНеобходимым условием резкого уменьшения
- 38. Электрический ток в полупроводникахРазличают два типа примесной
- 39. Электрический ток в полупроводникахЭлектрический ток в полупроводниках
- 40. Электрический ток в полупроводникахЧетыре валентных электрона атома
- 41. Электрический ток в полупроводникахПримесь из атомов с
- 42. Электрический ток в полупроводникахТакая проводимость, обусловленная свободными
- 43. Электрический ток в полупроводникахДырочная проводимость возникает, когда
- 44. Электрический ток в полупроводникахНа рис. показан атом индия,
- 45. Электрический ток в полупроводникахПримесь атомов, способных захватывать
- 46. Электрический ток в полупроводникахКонцентрация дырок в полупроводнике
- 47. Электрический ток в полупроводникахСледует подчеркнуть, что дырочная
- 48. Электронно-дырочный переход. Транзистор В современной электронной технике
- 49. Электронно-дырочный переход. ТранзисторПри контакте двух полупроводников n-
- 50. Электронно-дырочный переход. ТранзисторТаким образом, на границе полупроводников
- 51. Электронно-дырочный переход. Транзисторn–p-переход обладает удивительным свойством односторонней
- 52. Электронно-дырочный переход. ТранзисторДырки в p-области и электроны
- 53. Электронно-дырочный переход. Транзистор Весьма незначительный обратный ток
- 54. Электронно-дырочный переход. ТранзисторЕсли n–p-переход соединить с источником
- 55. Электронно-дырочный переход. ТранзисторДырки из p-области и электроны
- 56. Электронно-дырочный переход. ТранзисторСпособность n–p-перехода пропускать ток практически
- 57. Электронно-дырочный переход. ТранзисторТипичная вольт-амперная характеристика кремниевого диода
- 58. Электронно-дырочный переход. ТранзисторПолупроводниковые приборы не с одним,
- 59. Электронно-дырочный переход. ТранзисторНапример, германиевый транзистор p–n–p-типа представляет
- 60. Электронно-дырочный переход. ТранзисторВ транзисторе n–p–n-типа основная германиевая
- 61. Электронно-дырочный переход. Транзистор
- 62. Электрический ток в электролитахЭлектролиты. Носители зарядов в
- 63. Электрический ток в электролитах Электролитами принято
- 64. Электрический ток в электролитахОсновными представителями электролитов, широко
- 65. Электрический ток в электролитахЭлектрический ток в электролитах
- 66. Электрический ток в электролитахНапример, хлорид меди CuCl2
- 67. Электрический ток в электролитахДостигнув катода, ионы меди
- 68. Электрический ток в электролитах Закон электролиза
- 69. Электрический ток в электролитахМасса выделившегося на электроде
- 70. Электрический ток в электролитахТак как заряд иона
- 71. Электрический ток в электролитахПостоянная Фарадея численно равна
- 72. Контрольные вопросыНосители зарядов в металлах.Краткие сведения о
- 73. Контрольные вопросыЭлектроны и дырки. Как они образуются
- 74. Скачать презентацию
- 75. Похожие презентации
Электрический ток в металлахОпыт Толмена-Стьюарта.Классическая теория проводимости металлов - Теория Друде-Лоренца.Закон Ома и закон Джоуля- Ленца из классической теории электропроводности.Сверхпроводимость.Электронно-дырочный переход. Транзисторы.
Слайд 2
Электрический ток в металлах
Опыт Толмена-Стьюарта.
Классическая теория проводимости металлов
- Теория Друде-Лоренца.
классической теории электропроводности.Сверхпроводимость.
Электронно-дырочный переход. Транзисторы.
Слайд 3
Электрический ток в металлах
Электрический ток в металлах –
это упорядоченное движение электронов под действием электрического поля.
Наиболее
убедительное доказательство электронной природы тока в металлах было получено в опытах с инерцией электронов ( Опыт Толмена и Стьюарта). Катушка с большим числом витков тонкой проволоки приводилась в быстрое вращение вокруг своей оси.
Концы катушки с помощью гибких проводов были присоединены к чувствительному баллистическому гальванометру.
Слайд 4
Электрический ток в металлах
Раскрученная катушка резко тормозилась, и
в цепи возникал кратковременных ток, обусловленный инерцией носителей заряда.
Полный заряд, протекающий по цепи, измерялся по отбросу стрелки гальванометра.
Слайд 5
Электрический ток в металлах
При торможении вращающейся катушки на
каждый носитель заряда e действует тормозящая сила, которая
играет
роль сторонней силы, то есть силы неэлектрического происхождения.Сторонняя сила, отнесенная к единице заряда, по определению является напряженностью Eст поля сторонних сил:
Следовательно, в цепи при торможении катушки возникает электродвижущая сила:
Слайд 6
Электрический ток в металлах
где l – длина проволоки
катушки. За время торможения катушки по цепи протечет заряд
q, равный:Здесь I – мгновенное значение силы тока в катушке, R – полное сопротивление цепи, υ0 – начальная линейная скорость проволоки.
Отсюда удельный заряд e / m свободных носителей тока в металлах равен:
По современным данным модуль заряда электрона (элементарный заряд) равен
Слайд 7
Электрический ток в металлах
Удельный заряд
Хорошая электропроводность металлов объясняется
высокой концентрацией свободных электронов, равной по порядку величины числу
атомов в единице объема.Предположение о том, что за электрический ток в металлах ответственны электроны, возникло значительно раньше опытов Толмена и Стюарта.
Еще в 1900 году немецкий ученый П. Друде на основе гипотезы о существовании свободных электронов в металлах создал электронную теорию проводимости металлов.
Слайд 8
Электрический ток в металлах
Эта теория получила развитие в
работах голландского физика Х. Лоренца и носит название классической электронной
теории.Согласно этой теории, электроны в металлах ведут себя как электронный газ, во многом похожий на идеальный газ.
Электронный газ заполняет пространство между ионами, образующими кристаллическую решетку металла
Из-за взаимодействия с ионами электроны могут покинуть металл, лишь преодолев так называемый потенциальный барьер.
Высота этого барьера называется работой выхода.
При обычных (комнатных) температурах у электронов не хватает энергии для преодоления потенциального барьера.
Слайд 9
Электрический ток в металлах
Согласно теории Друде–Лоренца, электроны обладают
такой же средней энергией теплового движения, как и молекулы
одноатомного идеального газа.Это позволяет оценить среднюю скорость теплового движения электронов по формулам молекулярно-кинетической теории.
При комнатной температуре она оказывается примерно равной 105 м/с.
Слайд 10
Электрический ток в металлах
При наложении внешнего электрического поля
в металлическом проводнике кроме теплового движения электронов возникает их
упорядоченное движение (дрейф), то есть электрический ток.
Слайд 11
Электрический ток в металлах
Оценка величины дрейфовой
скорости показывает, что для металлического проводника сечением 1 мм2, по
которому течет ток 10 А, эта величина лежит в пределах 0,6–6 мм/c.Таким образом, средняя скорость упорядоченного движения электронов в металлических проводниках на много порядков меньше средней скорости их теплового движения.
Слайд 12
Электрический ток в металлах
Малая скорость дрейфа на противоречит
опытному факту, что ток во всей цепи постоянного тока
устанавливается практически мгновенно.Замыкание цепи вызывает распространение электрического поля со скоростью c = 3·108 м/с.
Через время порядка l / с (l – длина цепи) вдоль цепи устанавливается стационарное распределение электрического поля и в ней начинается упорядоченное движение электронов.
Слайд 13
Электрический ток в металлах
В классической электронной теории металлов
предполагается, что движение электронов подчиняется законам механики Ньютона.
В
этой теории пренебрегают взаимодействием электронов между собой, а их взаимодействие с положительными ионами сводят только к соударениям. Предполагается также, что при каждом соударении электрон передает решетке всю накопленную в электрическом поле энергию и поэтому после соударения он начинает движение с нулевой дрейфовой скоростью.
Слайд 14
Электрический ток в металлах
Несмотря на то, что все
эти допущения являются весьма приближенными, классическая электронная теория качественно
объясняет законы электрического тока в металлических проводниках.Закон Ома. В промежутке между соударениями на электрон действует сила, равная по модулю eE, в результате чего он приобретает ускорение
Поэтому к концу свободного пробега дрейфовая скорость электрона равна
Слайд 15
Электрический ток в металлах
где τ – время свободного
пробега, которое для упрощения расчетов предполагается одинаковым для всех
электронов.Среднее значение скорости дрейфа равно половине максимального значения:
Слайд 16
Электрический ток в металлах
Рассмотрим проводник длины l и
сечением S с концентрацией электронов n.
Ток в проводнике
может быть записан в виде:где U = El – напряжение на концах проводника.
Полученная формула выражает закон Ома для металлического проводника.
Электрическое сопротивление проводника равно:
Слайд 17
Электрический ток в металлах
Удельное сопротивление ρ и удельная
проводимость σ выражаются соотношениями:
Закон Джоуля–Ленца. К концу свободного пробега
электроны приобретают под действием поля кинетическую энергию
Слайд 18
Электрический ток в металлах
Согласно сделанным предположениям, вся эта
энергия передается решетке при соударении и переходит в тепло.
За
время Δt каждый электрон испытывает Δt / τ соударений.В проводнике сечением S и длины l имеется nSl электронов.
Отсюда следует, что выделяемое в проводнике за время Δt тепло равно:
Слайд 19
Электрический ток в металлах
Это соотношение выражает закон Джоуля–Ленца.
Таким
образом, классическая электронная теория объясняет существование электрического сопротивления металлов,
законы Ома и Джоуля–Ленца.Однако в ряде вопросов классическая электронная теория приводит к выводам, находящимся в противоречии с опытом.
Слайд 20
Электрический ток в металлах
Эта теория не может, например,
объяснить, почему молярная теплоемкость металлов, также как и молярная
теплоемкость диэлектрических кристаллов, равна 3R, где R – универсальная газовая постоянная (закон Дюлонга и Пти.)Классическая электронная теория не может также объяснить температурную зависимость удельного сопротивления металлов.
Теория дает в то время как из эксперимента
получается зависимость ρ ~ T.
Однако наиболее ярким примером расхождения теории и опытов является сверхпроводимость.
Слайд 21
Электрический ток в металлах
При некоторой определенной температуре Tкр,
различной для разных веществ, удельное сопротивление скачком уменьшается до
нуля. Критическая температура у ртути равна 4,1 К, у алюминия 1,2 К, у олова 3,7 К.Сверхпроводимость наблюдается не только у элементов, но и у многих химических соединений и сплавов.
Слайд 22
Электрический ток в металлах
Например, соединение ниобия с оловом
(Ni3Sn) имеет критическую температуру 18 К.
Некоторые вещества, переходящие при
низких температурах в сверхпроводящее состояние, не являются проводниками при обычных температурах. В то же время такие «хорошие» проводники, как медь и серебро, не становятся сверхпроводниками при низких температурах.
Слайд 23
Электрический ток в металлах
Вещества в сверхпроводящем состоянии обладают
исключительными свойствами. Практически наиболее важным их них является способность
длительное время (многие годы) поддерживать без затухания электрический ток, возбужденный в сверхпроводящей цепи.
Слайд 24
Электрический ток в металлах
Классическая электронная теория не способна
объяснить явление сверхпроводимости. Объяснение механизма этого явления было дано
только через 60 лет после его открытия на основе квантово-механических представлений.Научный интерес к сверхпроводимости возрастал по мере открытия новых материалов с более высокими критическими температурами.
Слайд 25
Электрический ток в металлах
Значительный шаг в этом направлении
произошел в 1986 году, когда было обнаружено, что у одного
сложного керамического соединения Tкр = 35 K.Уже в следующем 1987 году физики сумели создать новую керамику с критической температурой 98 К, превышающей температуру жидкого азота (77 К).
Явление перехода веществ в сверхпроводящее состояние при температурах, превышающих температуру кипения жидкого азота, было названо высокотемпературной сверхпроводимостью.
В 1988 году было создано керамическое соединение на основе элементов Tl–Ca–Ba–Cu–O с критической температурой 125 К.
Следует отметить, что до настоящего времени механизм высокотемпературной сверхпроводимости керамических материалов до конца не выяснен.
Слайд 26
Электрический ток в полупроводниках
Качественное отличие полупроводников от металлов.
Электронно-дырочный
механизм проводимости чистых беспримесных полупроводников.
Электронная и дырочная проводимость примесных
полупроводников. Донорные и акцепторные примеси.Электронно-дырочный переход. Полупроводниковый диод. Транзистор.
Слайд 27
Электрический ток в полупроводниках
К числу полупроводников относятся многие
химические элементы (германий, кремний, селен, теллур, мышьяк и др.),
огромное количество сплавов и химических соединений.Почти все неорганические вещества окружающего нас мира – полупроводники.
Самым распространенным в природе полупроводником является кремний, составляющий около 30 % земной коры.
Слайд 28
Электрический ток в полупроводниках
Качественное отличие полупроводников от металлов
проявляется прежде всего в зависимости удельного сопротивления от температуры.
Слайд 29
Электрический ток в полупроводниках
Такой ход зависимости ρ(T) показывает,
что у полупроводников концентрация носителей свободного заряда не остается
постоянной, а увеличивается с ростом температуры.Рассмотрим качественно этот механизм на примере германия (Ge).
В кристалле кремния (Si) механизм аналогичен.
Слайд 30
Электрический ток в полупроводниках
Атомы германия имеют четыре слабо
связанных электрона на внешней оболочке.
Их называют валентными электронами.
В кристаллической решетке каждый атом окружен четырьмя ближайшими соседями. Связь между атомами в кристалле германия является ковалентной, т. е. осуществляется парами валентных электронов.
Каждый валентный электрон принадлежит двум атомам.
Слайд 31
Электрический ток в полупроводниках
Валентные электроны в кристалле германия
гораздо сильнее связаны с атомами, чем в металлах.
Поэтому
концентрация электронов проводимости при комнатной температуре в полупроводниках на много порядков меньше, чем у металлов. Вблизи абсолютного нуля температуры в кристалле германия все электроны заняты в образовании связей.
Такой кристалл электрического тока не проводит.
Слайд 32
Электрический ток в полупроводниках
Парно-электронные связи в кристалле германия
и образование электронно-дырочной пары.
Слайд 33
Электрический ток в полупроводниках
При повышении температуры некоторая часть
валентных электронов может получить энергию, достаточную для разрыва ковалентных
связей.Тогда в кристалле возникнут свободные электроны (электроны проводимости).
Одновременно в местах разрыва связей образуются вакансии, которые не заняты электронами.
Эти вакансии получили название «дырок».
Слайд 34
Электрический ток в полупроводниках
Вакантное место может быть занято
валентным электроном из соседней пары, тогда дырка переместиться на
новое место в кристалле.Если полупроводник помещается в электрическое поле, то в упорядоченное движение вовлекаются не только свободные электроны, но и дырки, которые ведут себя как положительно заряженные частицы.
Слайд 35
Электрический ток в полупроводниках
Поэтому ток I в полупроводнике
складывается из электронного In и дырочного Ip токов:
I = In + Ip.Электронно-дырочный механизм проводимости проявляется только у чистых (т. е. без примесей) полупроводников. Он называется собственной электрической проводимостью полупроводников.
Слайд 36
Электрический ток в полупроводниках
При наличии примесей электропроводимость полупроводников
сильно изменяется.
Например, добавка примесей фосфора в кристалл кремния
в количестве 0,001 атомного процента уменьшает удельное сопротивление более чем на пять порядков.Такое сильное влияние примесей может быть объяснено на основе изложенных выше представлений о строении полупроводников.
Слайд 37
Электрический ток в полупроводниках
Необходимым условием резкого уменьшения удельного
сопротивления полупроводника при введении примесей является отличие валентности атомов
примеси от валентности основных атомов кристалла.Проводимость полупроводников при наличии примесей называется примесной проводимостью.
Слайд 38
Электрический ток в полупроводниках
Различают два типа примесной проводимости
– электронную и дырочную проводимости.
Электронная проводимость возникает, когда в
кристалл германия с четырехвалентными атомами введены пятивалентные атомы (например, атомы мышьяка, As).
Слайд 40
Электрический ток в полупроводниках
Четыре валентных электрона атома мышьяка
включены в образование ковалентных связей с четырьмя соседними атомами
германия.Пятый валентный электрон оказался излишним.
Он легко отрывается от атома мышьяка и становится свободным.
Атом, потерявший электрон, превращается в положительный ион, расположенный в узле кристаллической решетки.
Слайд 41
Электрический ток в полупроводниках
Примесь из атомов с валентностью,
превышающей валентность основных атомов полупроводникового кристалла, называется донорской примесью.
В результате ее введения в кристалле появляется значительное число свободных электронов.
Это приводит к резкому уменьшению удельного сопротивления полупроводника – в тысячи и даже миллионы раз.
Удельное сопротивление проводника с большим содержанием примесей может приближаться к удельному сопротивлению металлического проводника.
Слайд 42
Электрический ток в полупроводниках
Такая проводимость, обусловленная свободными электронами,
называется электронной, а полупроводник, обладающий электронной проводимостью, называется полупроводником
n-типа.
Слайд 43
Электрический ток в полупроводниках
Дырочная проводимость возникает, когда в
кристалл германия введены трехвалентные атомы (например, атомы индия, In).
Слайд 44
Электрический ток в полупроводниках
На рис. показан атом индия, который
создал с помощью своих валентных электронов ковалентные связи лишь
с тремя соседними атомами германия.На образование связи с четвертым атомом германия у атома индия нет электрона.
Этот недостающий электрон может быть захвачен атомом индия из ковалентной связи соседних атомов германия.
В этом случае атом индия превращается в отрицательный ион, расположенный в узле кристаллической решетки, а в ковалентной связи соседних атомов образуется вакансия.
Слайд 45
Электрический ток в полупроводниках
Примесь атомов, способных захватывать электроны,
называется акцепторной примесью.
В результате введения акцепторной примеси в кристалле
разрывается множество ковалентных связей и образуются вакантные места (дырки). В результате введения акцепторной примеси в кристалле разрывается множество ковалентных связей и образуются вакантные места (дырки).
На эти места могут перескакивать электроны из соседних ковалентных связей, что приводит к хаотическому блужданию дырок по кристаллу.
Слайд 46
Электрический ток в полупроводниках
Концентрация дырок в полупроводнике с
акцепторной примесью значительно превышает концентрацию электронов, которые возникли из-за
механизма собственной электропроводности полупроводника: np >> nn.Проводимость такого типа называется дырочной проводимостью.
Примесный полупроводник с дырочной проводимостью называется полупроводником p-типа.
Основными носителями свободного заряда в полупроводниках p-типа являются дырки.
Слайд 47
Электрический ток в полупроводниках
Следует подчеркнуть, что дырочная проводимость
в действительности обусловлена эстафетным перемещением по вакансиям от одного
атома германия к другому электронов, которые осуществляют ковалентную связь.Для полупроводников n- и p-типов закон Ома выполняется в определенных интервалах сил тока и напряжений при условии постоянства концентраций свободных носителей.
Слайд 48
Электронно-дырочный переход. Транзистор
В современной электронной технике полупроводниковые
приборы играют исключительную роль.
За последние три десятилетия они
почти полностью вытеснили электровакуумные приборы.В любом полупроводниковом приборе имеется один или несколько электронно-дырочных переходов.
Электронно-дырочный переход (или n–p-переход) – это область контакта двух полупроводников с разными типами проводимости.
Слайд 49
Электронно-дырочный переход. Транзистор
При контакте двух полупроводников n- и
p-типов начинается процесс диффузии: дырки из p-области переходят в
n-область, а электроны, наоборот, из n-области в p-область.В результате в n-области вблизи зоны контакта уменьшается концентрация электронов и возникает положительно заряженный слой.
В p-области уменьшается концентрация дырок и возникает отрицательно заряженный слой.
Слайд 50
Электронно-дырочный переход. Транзистор
Таким образом, на границе полупроводников образуется
двойной электрический слой, электрическое поле которого препятствует процессу диффузии
электронов и дырок навстречу друг другу
Слайд 51
Электронно-дырочный переход. Транзистор
n–p-переход обладает удивительным свойством односторонней проводимости.
Если
полупроводник с n–p-переходом подключен к источнику тока так, что
положительный полюс источника соединен с n-областью, а отрицательный – с p-областью, то напряженность поля в запирающем слое возрастает.
Слайд 52
Электронно-дырочный переход. Транзистор
Дырки в p-области и электроны в
n-области будут смещаться от n–p-перехода, увеличивая тем самым концентрации
неосновных носителей в запирающем слое.Ток через n–p-переход практически не идет.
Напряжение, поданное на n–p-переход в этом случае называют обратным.
Слайд 53
Электронно-дырочный переход. Транзистор
Весьма незначительный обратный ток обусловлен
только собственной проводимостью полупроводниковых материалов, т. е. наличием небольшой концентрации
свободных электронов в p-области и дырок в n-области.
Слайд 54
Электронно-дырочный переход. Транзистор
Если n–p-переход соединить с источником так,
чтобы положительный полюс источника был соединен с p-областью, а
отрицательный с n-областью, то напряженность электрического поля в запирающем слое будет уменьшаться, что облегчает переход основных носителей через контактный слой.
Слайд 55
Электронно-дырочный переход. Транзистор
Дырки из p-области и электроны из
n-области, двигаясь навстречу друг другу, будут пересекать n–p-переход, создавая
ток в прямом направлении.Сила тока через n–p-переход в этом случае будет возрастать при увеличении напряжения источника.
Слайд 56
Электронно-дырочный переход. Транзистор
Способность n–p-перехода пропускать ток практически только
в одном направлении используется в приборах, которые называются полупроводниковыми
диодами. Полупроводниковые диоды изготавливаются из кристаллов кремния или германия.При их изготовлении в кристалл c каким-либо типом проводимости вплавляют примесь, обеспечивающую другой тип проводимости.
Слайд 57
Электронно-дырочный переход. Транзистор
Типичная вольт-амперная характеристика кремниевого диода
Слайд 58
Электронно-дырочный переход. Транзистор
Полупроводниковые приборы не с одним, а
с двумя n–p-переходами называются транзисторами.
Транзисторы бывают двух типов:
p–n–p-транзисторы и n–p–n-транзисторы.
Слайд 59
Электронно-дырочный переход. Транзистор
Например, германиевый транзистор p–n–p-типа представляет собой
небольшую пластинку из германия с донорной примесью, т. е. из
полупроводника n-типа.В этой пластинке создаются две области с акцепторной примесью, т. е. области с дырочной проводимостью.
Слайд 60
Электронно-дырочный переход. Транзистор
В транзисторе n–p–n-типа основная германиевая пластинка
обладает проводимостью p-типа, а созданные на ней две области
– проводимостью n-типа.Пластинку транзистора называют базой (Б), одну из областей с противоположным типом проводимости – коллектором (К), а вторую – эмиттером (Э).
Слайд 62
Электрический ток в электролитах
Электролиты. Носители зарядов в электролитах.
Электролиз.
Электролитическая диссоциация.
Закон Фарадея для электролиза.
Объединенный закон Фарадея для электролиза.
Слайд 63
Электрический ток в электролитах
Электролитами принято называть
проводящие среды, в которых протекание электрического тока сопровождается переносом
вещества.Носителями свободных зарядов в электролитах являются положительно и отрицательно заряженные ионы.
Слайд 64
Электрический ток в электролитах
Основными представителями электролитов, широко используемыми
в технике, являются водные растворы неорганических кислот, солей и
оснований.Прохождение электрического тока через электролит сопровождается выделением веществ на электродах.
Это явление получило название электролиза.
Слайд 65
Электрический ток в электролитах
Электрический ток в электролитах представляет
собой перемещение ионов обоих знаков в противоположных направлениях.
Положительные
ионы движутся к отрицательному электроду (катоду), отрицательные ионы – к положительному электроду (аноду).Ионы обоих знаков появляются в водных растворах солей, кислот и щелочей в результате расщепления части нейтральных молекул.
Это явление называется электролитической диссоциацией.
Слайд 66
Электрический ток в электролитах
Например, хлорид меди CuCl2 диссоциирует
в водном растворе на ионы меди и хлора:
При подключении
электродов к источнику тока ионы под действием электрического поля начинают упорядоченное движение: положительные ионы меди движутся к катоду, а отрицательно заряженные ионы хлора – к аноду.
Слайд 67
Электрический ток в электролитах
Достигнув катода, ионы меди нейтрализуются
избыточными электронами катода и превращаются в нейтральные атомы, оседающие
на катоде.Ионы хлора, достигнув анода, отдают но одному электрону.
После этого нейтральные атомы хлора соединяются попарно и образуют молекулы хлора Cl2.
Хлор выделяется на аноде в виде пузырьков.
Слайд 68
Электрический ток в электролитах
Закон электролиза был
экспериментально установлен английским физиком М. Фарадеем в 1833 году.
Закон Фарадея
определяет количества первичных продуктов, выделяющихся на электродах при электролизе:Масса m вещества, выделившегося на электроде, прямо пропорциональна заряду Q, прошедшему через электролит:
m = kQ = kIt.
Величину k называют электрохимическим эквивалентом.
Слайд 69
Электрический ток в электролитах
Масса выделившегося на электроде вещества
равна массе всех ионов, пришедших к электроду:
Здесь m0 и
q0 – масса и заряд одного иона, – число ионов, пришедших к электроду при прохождении через электролит заряда Q. Таким образом, электрохимический эквивалент k равен отношению массы m0 иона данного вещества к его заряду q0.
Слайд 70
Электрический ток в электролитах
Так как заряд иона равен
произведению валентности вещества n на элементарный заряд e (q0
= ne), то выражение для электрохимического эквивалента k можно записать в виде :F = eNA – постоянная Фарадея.
F = eNA = 96485 Кл / моль.
Слайд 71
Электрический ток в электролитах
Постоянная Фарадея численно равна заряду,
который необходимо пропустить через электролит для выделения на электроде
одного моля одновалентного вещества.Закон Фарадея для электролиза приобретает вид:
Слайд 72
Контрольные вопросы
Носители зарядов в металлах.
Краткие сведения о классической
теории проводимости металлов ( теория Друде-Лоренца).
Закон Ома из классической
теории ( краткий вывод).Закон Джоуля-Ленца из классической теории проводимости (краткий вывод).
Какие физические проблемы не может объяснить классическая теория проводимости металлов.
Краткие сведения о сверхпроводимости.
Слайд 73
Контрольные вопросы
Электроны и дырки. Как они образуются в
чистых полупроводниках?
Механизм проводимости чистых полупроводников.
Донорные и акцепторные полупроводники.
Механизм проводимости
примесных полупроводников.Как осуществить электронную и дырочную проводимость в полупроводниках.
Что представляет электронно-дырочный переход?
Объясните, почему электронно-дырочный переход может выпрямлять переменный ток.
Транзистор.
