Презентация на тему 1D проводимость невзаимодействующих электронов

van Wees,, L.P.Kouwenhoven et al.,
Phys.Rev. B38, 3625 (1988)
Гетероструктура

1. Не зависит от длины !
2. Диссипация без
рассеяния !

R 1= R 2= R и т.д.) ,

зависит

от расстояния l
и
от импульса k

усреднения
…классич.
выражением
Формулу
Такое усреднение не всегда корректно, но в дальнейшем

рассеивателей

в проволоке длиной L = l N (l

Вычисляем сопротивление

по реккурентной формуле (по индукции)

Мы воспользовались формулой, полученной после усреднения

R << 1,

T ~ 1

R

T

R

Пока N мало, R N и RN растут линейно: RN ~ N.
Это – закон Ома .

при

1D − локализация (продолжение)

R N R N-1 1

R

Длина пробега l = l /R

ОПРЕДЕЛЕНИЕ

Другая форма записи

ξ = l / |ln T | l /R = l

В одноканальном 1D–проводнике ξ = l !!

(1982)
Если образец не отогревать, то сигнал воспроизводится в мельчайших

Температурная зависимость проводимости при фиксированных напряжениях на затворе, т.е. в разных точках на шумовой кривой

(r1= r2= r и т. д.)
абсолютно прозрачен для

Димерная модель. Одномерная цепочка периодически расположенных пар ям двух сортов (Еa и Еb )

Если |Ea− Eb| < 2J, то делокализованным оказывается состояние

J − интеграл перекрытия

Appl. Phys. Lett .77, 633 (2000)

+1 ]
Функция ϕ(μ) определяет спектр пропускания
Коэффициенты βm обеспечивают корреляции

Алгоритм построения модельного потенциала, обеспечивающего появление окон прозрачности