Презентация на тему Физика рассеяния света

Содержание

2. Диэлектрические шары без поглощенияТолько последние годы расчеты
3. 6 – Rayleigh рассеяниеσ=ε~1/λ4 – сильная зависимость
4. 56 – Рост размеров частицвперед/назад > 1
5. 5 – оптический резонансНа кривой ослабления пики,
6. 4 – Полностью отражающие шарыРешающую роль играет
7. 3 – область геометрической оптикиРадуги, глории не
8. 2 – область аномальной дифракцииИндикатриса рассеяния имеет
9. 1 – область Rayleigh-HansРасчет возможен для частиц
10. Скачать презентацию
11. Похожие презентации

Диэлектрические шары без поглощенияТолько последние годы расчеты по теории Mie стали делом зауряднымобласти, отмеченные одной циф-рой, определяются одним, ярко выраженным эффектомобласти, отмеченные двумя цифрами, занимают промежу-точное положение, где имеют место эффекты обоих областей

Главная
Разное
Физика рассеяния света

Теоря Gustav Mie?: +7 (495) 763-5239 BudakVP@mpei.ruБудак Владимир Павлович,Национальный исследовательский университет «МЭИ»кафедра светотехники

Диэлектрические шары без поглощенияТолько последние годы расчеты по теории Mie стали делом

6 – Rayleigh рассеяниеσ=ε~1/λ4 – сильная зависимость от длины волны, max поляризации

56 – Рост размеров частицвперед/назад > 1 – рост доли рассеянного вперед

5 – оптический резонансНа кривой ослабления пики, индикатриса рассеяния и кривая поляризации

4 – Полностью отражающие шарыРешающую роль играет острый пик дифракциис дальнейшем ростом

3 – область геометрической оптикиРадуги, глории не могут быть вычисленны в приближении

2 – область аномальной дифракцииИндикатриса рассеяния имеет крайне сложный для описания вид

1 – область Rayleigh-HansРасчет возможен для частиц произвольной формыуменьшение размеров приводитк уменьшению

Влияние других факторовРассеяние на аэрозоле имеет все более неселективный характерпоглощение n+iκ –

Слайды презентации

Слайд 2 Диэлектрические шары без поглощения
Только последние годы расчеты по

Диэлектрические шары без поглощенияТолько последние годы расчеты по теории Mie стали

теории Mie стали делом заурядным

области, отмеченные одной циф-рой, определяются одним,

ярко выраженным эффектом
области, отмеченные двумя цифрами, занимают промежу-точное положение, где имеют место эффекты обоих областей

Слайд 3 6 – Rayleigh рассеяние
σ=ε~1/λ4 – сильная зависимость от

6 – Rayleigh рассеяниеσ=ε~1/λ4 – сильная зависимость от длины волны, max

длины волны, max поляризации под 90º, доли рассеяния вперед

и назад равны

x << 1, nx << 1 – частица не вносит существенных искажений в поле
соответствует первому члену a1 в формулах теории Mie – диполь

Слайд 4 56 – Рост размеров частиц
вперед/назад > 1 –

56 – Рост размеров частицвперед/назад > 1 – рост доли рассеянного

рост доли рассеянного вперед – эффект Mie
максимум поляризации смещается

в область углов θ>90º и уменьшается (<1)
остаточный голубой свет при 90º - i1 и i2 неодинаково зависят от длины волны

С ростом размеров частиц необходимо учитывать все большее число членов ряда. что приводит:

Релеевское рассеяние не чувствительно ни к форме, ни к размерам частиц

Слайд 5 5 – оптический резонанс
На кривой ослабления пики, индикатриса

5 – оптический резонансНа кривой ослабления пики, индикатриса рассеяния и кривая

рассеяния и кривая поляризации приобретает крайне сложный, капризный вид
с

дальнейшим ростом оптических размеров частицы наиболее существенными становятся члены с большими номерами
периодически возникают стоячие волны в частице, для которых наблюдается оптический резонанс – стоячие волны, удерживаемые на шаре

Слайд 6 4 – Полностью отражающие шары
Решающую роль играет острый

4 – Полностью отражающие шарыРешающую роль играет острый пик дифракциис дальнейшем

пик дифракции
с дальнейшем ростом размеров частиц появляются отчетливо выраженные

отраженная и дифрагировавшая составляющие:
x < 0.4 – только теория Mie, x > 3 – две компоненты

Слайд 7 3 – область геометрической оптики
Радуги, глории не могут

3 – область геометрической оптикиРадуги, глории не могут быть вычисленны в

быть вычисленны в приближении ГО
с уменьшением показателя преломления n

появляется все более выраженная преломленная компонента
геометрическая оптика (отражение+преломление) + дифракция
отраженная и преломленная компоненты сильно поляризованы
Qe = 2 – парадокс рассеяния

Слайд 8 2 – область аномальной дифракции
Индикатриса рассеяния имеет крайне сложный

2 – область аномальной дифракцииИндикатриса рассеяния имеет крайне сложный для описания

для описания вид - венцы
с дальнейшим уменьшением показателя преломления
возрастает

доля преломленной компоненты
сосредотачивается в области малых углов
мало отличается от дифракции и с ней интерферирует

Слайд 9 1 – область Rayleigh-Hans
Расчет возможен для частиц произвольной

1 – область Rayleigh-HansРасчет возможен для частиц произвольной формыуменьшение размеров приводитк

формы
уменьшение размеров приводит
к уменьшению фазового сдвига между преломленной и

отраженной компонентами
уменьшает дифракцию
компоненты становятся неразличимы
каждый элемент объема рассеивает по Rayleigh, а суммарная волна – интерференция волн от этих элементов