графическое распределение интенсивности I;
б – дифракционная картина
- Главная
- Разное
- Бизнес и предпринимательство
- Образование
- Развлечения
- Государство
- Спорт
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Религиоведение
- Черчение
- Физкультура
- ИЗО
- Психология
- Социология
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Геометрия
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Что такое findslide.org?
FindSlide.org - это сайт презентаций, докладов, шаблонов в формате PowerPoint.
Обратная связь
Email: Нажмите что бы посмотреть
Презентация на тему Введение
Содержание
- 2. Введение
- 6. Схема дифракции волн от края экрана по Юнгу
- 7. Дифракция плоского волнового фронта на полуплоскости; а
- 10. 8.1. Принцип Гюйгенса-Френеля и дифракция Дифракцией называется
- 11. Явление дифракции объясняется с помощью принципа Гюйгенса,
- 12. Согласно принципу Гюйгенса: каждую точку фронта волны
- 13. 8.2. Метод зон ФренеляГраницей первой (центральной) зоны
- 15. При сложении колебаний соседних зон, они должны
- 16. Результирующая амплитуда . Интенсивность излучения .Результирующая амплитуда,
- 17. Зонная пластинка перекрыты все четные зоны Френеля на волновой поверхности
- 18. Пренебрегая 2, для не очень больших m
- 19. 8.3. Дифракция Френеля от простейших преградДифракция от
- 20. Дифракция на круглом отверстии при открытом нечетом (а) и четном (б) числе зон
- 21. 8.4. Векторная диаграмма (спираль Френеля)Волновая поверхность разбивается
- 22. Колебания, возбуждаемые в точке P первой зоны
- 23. Метод Френеля также качественно
- 24. Освещенность в
- 27. Интерференция света
- 50. Принцип работы l-метраПредлагаемая схема изображена на рисунке.
- 52. Интерферометры Физо
- 53. Интерферометры ФизоИнтерферометр предназначен для получения интерференционной картины
- 54. Интерферометры Фабри-Перо(Аксикон)Интерферометры Фабри-Перо (эталоны) изготавливаются из высококачественного
- 57. Скачать презентацию
- 58. Похожие презентации
Введение
Слайд 10
8.1. Принцип Гюйгенса-Френеля и дифракция
Дифракцией называется совокупность
явлений наблюдаемых при распространении света в среде с резкими
неоднородностями, размеры которых сравнимы с длинной волны, и связанных с отклонениями от законов геометрической оптики.Слайд 11 Явление дифракции объясняется с помощью принципа Гюйгенса, согласно
которому каждая точка, до которой доходит волна, служит центром
вторичных волн, а огибающая этих волн задает положение волнового фронта в следующий момент времени.Слайд 12 Согласно принципу Гюйгенса: каждую точку фронта волны можно
рассматривать как источник вторичных волн.
Френель существенно развил
этот принцип.• Все вторичные источники фронта волны, исходящей из одного источника, когерентны между собой.
• Равные по площади участки волновой поверхности излучают равные интенсивности.
Каждый вторичный источник излучает свет преимущественно в направлении внешней нормали к волновой поверхности в этой точке.
Для вторичных источников справедлив принцип суперпозиции.
Слайд 13
8.2. Метод зон Френеля
Границей первой (центральной) зоны служат
точки поверхности S, находящиеся на расстоянии
от точки M.
Колебания в точке M от соседних зон - противоположны по фазе
Слайд 15 При сложении колебаний соседних зон, они должны взаимно
ослаблять друг друга:
площади соседних зон одинаковы, а амплитуды
при
,
, число
зон
, а радиус первой зоны
.
Амплитуды волн, приходящих в точку M от соседних зон примерно равны.
Слайд 16
Результирующая амплитуда
.
Интенсивность излучения
.
Результирующая амплитуда, создаваемая
в некоторой точке M всей сферической поверхностью, равна половине
амплитуды, создаваемой одной лишь центральной зоной, а интенсивность.
Интенсивность света увеличивается, если закрыть все четные зоны:
Слайд 18 Пренебрегая 2, для не очень больших m найдём
hm:
hm = 0,5bm/(a + b).
Если расстояние a до источника
света S и расстояние b до точки наблюдения P много больше размеров зон Френеля, то радиус rm Найдём радиус m-ой зоны Френеля. Как следует из геометрических соображений
Слайд 19
8.3. Дифракция Френеля от простейших
преград
Дифракция от круглого
отверстия
Вид дифракционной картины зависит от
числа зон Френеля, открываемых отверстием. a
b
Слайд 21
8.4. Векторная диаграмма (спираль Френеля)
Волновая поверхность разбивается на
очень маленькие по ширине кольцевые зоны. Колебание, создаваемое в
точке наблюдения P каждой из зон, изображается вектором A, длина которого равна амплитуде колебаний, а угол дает начальную фазу. При сложении таких векторов получается векторная диаграмма (a). В пределе, при стремлении ширины зон к нулю, векторная диаграмма принимает вид спирали (б).Слайд 22 Колебания, возбуждаемые в точке P первой зоны Френеля,
изображается вектором OA, второй – AB. Вектор OC соответствует
колебанию, создаваемому всей волновой поверхностью, OD – половиной первой зоны Френеля. Из этих диаграмм видно, что амплитуда A, создаваемая всей волновой поверхностью, равна половине амплитуды A1, создаваемой одной центральной зоной.
Слайд 23
Метод Френеля также качественно объясняет
причину засвечивания в области геометрической тени от круглого диска:
светлое пятнышко (так называемое пятно Пуассона) создается вторичными волнами первой кольцевой зоны Френеля, окружающей экран.8.5. Дифракция от диска
Дифракционная картина от круглого диска; в центре геометрической тени – светлое пятно – пятно Пуассона
Слайд 24
Освещенность в точке
M будет такой же, как и в отсутствие экрана.
Вследствие симметрии центральная светлая точка будет окружена кольцами света и тени «Пятно Пуассона» (вне границ геометрической тени).
Слайд 50
Принцип работы l-метра
Предлагаемая схема изображена на рисунке. Излучение
лазера, падающее на центр грани 1 призмы, частично отражается
к приёмнику, образуя опорный пучок, а частично проходит в призму. Прошедшее в призму излучение преломляется, выходит из грани 2 и направляется к удалённому уголковому отражателю 3. Отражённый пучок возвращается в призму параллельно прямому пучку; при правильной юстировке они симметричны относительно оси ОО1, так что возвращённый пучок попадает на грань 4 призмы в точку, симметричную точке 2, преломляется и выходит из передней грани призмы в том же направлении, что опорный пучок. Опорный и дистанционный пучки могут быть разведены или сведены небольшим перемещением точки падения входного луча лазера на призму. Интерференционная картина образуется, как всегда, при совмещении пучков и регистрируется фотоприёмником.
Слайд 53
Интерферометры Физо
Интерферометр предназначен для получения интерференционной картины излучения
в лазерных измерителях длин долн (-метрах). Он представляет собой
моноблок интерферометров Физо, в котором все оптические компоненты находятся на оптическом контакте. Воздушные клинья и базы интерферометров Физо образуются между зеркальной поверхностью верхней пластины и зеркальными поверхностями призм. Конструкция допускает возможность заполнения внутреннего объёма инертным газом для уменьшения дисперсии внутри рабочего спектрального диапазона.Материал Кварцевое стекло
Качество обработки поверхности /100; 20-10 scratch/dig
Коэффициент отражения зеркал 805 %, или по требованию
Спектральный диапазон 400 нм - 1060 нм
Угол клина () 8-20 угл. сек
Толщина клинового промежутка (tj) 0.005 мм - 40 мм
Число интерферометров в сборке 4
Габаритные размеры ~130x60x100 мм3
Цена, USD 3500
Слайд 54
Интерферометры Фабри-Перо(Аксикон)
Интерферометры Фабри-Перо (эталоны) изготавливаются из высококачественного кварцевого
