Презентация на тему Теплопередача = ТПЛекция 1

Термодинамика =

ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ТЕПЛОТЕХНИКИ,

позволяющие рассчитывать, разрабатывать и оптимизировать

оборудование для производства и использования тепловой и электрической энергии в энергетике, промышленности, строительстве, быту и везде, везде, везде…

/
Под ред. Э.И. Гуйго. М.: Агропромиздат, 1986. 320

с.
2. Исаченко В.П., Осипова В.А., Сукомел А.С. Теплопередача.
М.: Энергия, 1981. 417 с.
3. Цветков Ф.Ф., Григорьев Б.А. Тепломассообмен: учебное
пособие для вузов / М.: Издательство МЭИ, 2001. 550 с.
6. Цветков Ф.Ф., Керимов Р.В., Величко В.И.. Задачник по
тепломассообмену: учебное пособие. М.: Изд.дом МЭИ, 2008. 196 с.
6. Краснощеков Е.А., Сукомел А.С. Задачник по теплопередаче.
М.: Энергия, 1975. 288 с.

учебное пособие для вузов/Под ред. А.П. Солодова.- М.: Энергоатомиздат,

1986. – 296 с.
2. Михеев М. А., Михеева И.М. Основы теплопередачи. – М.: Энергия, 1977. –343 с.
3. Кафаров В.В. Основы массопередачи. – М.: Высшая школа, 1979. – 439 с.
4. Авчухов В.В., Паюсте Б.Я. Задачник по процессам тепломассообмена. – М.: Энергоатомиздат, 1986 – 140 с.
5. Кутателадзе С.С. Теплопередача и гидродинамическое сопротивление: Справочное пособие. – М.: Энергоатомиздат, 1990 – 367 с.
6. Дульчев Г.Н. Применение ЭВМ для решения задач теплообмена / Дульчев Г.Н. и др. – М.: Высшая школа, 1990. – 206 с.
7. Уонг Х. Основные формулы и данные по теплообмену для инженеров. – М.: Атомиздат, 1979. – 212 с.
8. Данилова Г.Н. и др. Теплообменные аппараты холодильных установок. – Л.: Машиностроение, 1986. – 302 с.
9. Барановский Н.В. Пластинчатые и спиральные теплообменники. – М.: Машиностроение, 1973. 288 с.
10. Копко В.М., Пшоник М.Г. Пластинчатые теплообменники в системах централизованного теплоснабжения. Курсовое и дипломное проектирование: учебное пособие. – Мн.: БНТУ, 2005. – 199 с.
11. Тепло- и массообмен. Теплотехнический эксперимент: справочник / Под общ. ред. В.А. Григорьева и В.М. Зорина. – М.: Энергоиздат, 1991. – 588 с.
12. Осипова В.А. Экспериментальное исследование процессов теплообмена. – М.: Энергия, 1979. – 320 с.
13. Богданов С.Н. и др. Холодильная техника. Свойства веществ. – М.: Легкая и пищевая промышленность, 1985. – 208 с.

(ископаемого и био-) топлива.
Паротурбинная энергетическая установка (ПТУ) – традиционное

оборудование ТЭС (КПД до 40%)

жаровня в виде трубы - "кувшин". Внизу под "кувшином"

для усиления тяги делается поддувало.

Преимуществом самовара явилось то, что в нем жаровая труба помещена внутри резервуара и окружена со всех сторон водой, что снижает тепловые потери из топки-жаровни.

в форме водяного пара / горячей воды за счет теплоты

сгорания топлива

экраны
Конвективные трубные пучки

утилизации теплоты уходящих дымовых газов с целью подогрева воздуха,

используемого для сжигания топлива в котле

сегодняшний день энергетическое оборудование (КПД до 60%)

водоснабжения ПТУ

Техническая вода, использованная для конденсации пара на выходе

из паровой турбины, охлаждается в градирне, стекая по внутренним стенкам башни, за счет испарения при контакте с восходящим потоком воздуха.
1% испарённой воды => охлаждение на 6 оС

теплообменник
Горячая вода или пар из котла или отбора турбины

используются для отопления и горячего водоснабжения жилья и предприятий, где установлены "бойлеры" –промежуточные теплообменники.

процесс пространственного распространения теплоты, под которым понимается обмен внутренней

энергией между телами или областями одного тела или системы, вызванный разностью температур в теле или системе.

Теплота самопроизвольно всегда передается от горячего тела к холодному, и никогда – в обратном направлении. Все самопроизвольные процессы заканчиваются установлением т/д равновесия (здесь – теплового).

ТЕПЛОТА (количество теплоты, тепло – разговорн.) – это энергетическая характеристика процесса теплообмена, численно равная количеству энергии, которое получает (отдает) в этом процессе тело/система.

от тела/области с более высокой температурой (более «нагретой») к

телу/области с более низкой температурой (менее нагретой).

В результате разность температур в теле/системе в течение времени выравнивается. Т.обр., разность температур – движущая сила процесса теплообмена.

Процесс теплообмена необратим, т.е. сопровождается увеличением энтропии

Направление и движущая сила теплообмена

жидкие, газообразные) состоят из мельчайших структурных частиц (атомов, молекул)

и обладают ВНУТРЕННЕЙ ЭНЕРГИЕЙ U, включающей в себя энергию движения и взаимодействия всех частиц, составляющих тело:
кинетическую энергию хаотического поступательного, вращательного и колебательного движения молекул и атомов внутри молекул – определяется температурой Т;
потенциальную энергию взаимодействия частиц – определяется средним расстоянием между ними, т.е. является функцией объема V, занимаемого газом;
энергию электронных оболочек атомов;
внутриядерную энергию
В теплотехнических процессах две последние составляющие обычно неизменны.
В англоязычной литературе внутренняя энергия называется Thermal Energy (тепловая энергия).

характеризующая степень нагретости тела. Параметр состояния (наряду с р,

V).
Размерность – 1 К (Кельвин, Т К); оС (градус Цельсия,t оС).
Абсолютный нуль температуры

Т = 0 К соответствует t = –273.15 оС;
1 К = 1 оС.

С точки зрения молекулярно-кинетической теории идеального газа Т – мера интенсивности теплового движения молекул. Средняя кинетическая энергия молекул




m масса молекулы, кг; w – средняя квадратическая скорость поступательного движения молекул, k =1.38·10–23 Дж/К – константа Больцмана.

взаимодействие молекул тела с поверхностью. Численно равно силе, действующей

на единицу площади поверхности тела по нормали к ней. Параметр состояния (наряду с Т, V).

Размерность в СИ – Па (Паскаль) = 1 Н/м2.
1 атм = 760 мм рт. ст. = 1.01325·105 Па = 1.01325 бар  0.101 Мпа.
В соответствии с молекулярно-кинетической теорией давление идеального газа




n – число молекул в единице объема, 1/м3 = м–3.

самой системы, функция её состояния, т.к. определяется параметрами состояния

Т (средняя кинетическая энергия частиц), р и V (расстояние между частицами), и не зависит от характера процесса, а определяется только начальным и конечным состояниями системы.
Для идеальных газов, в которых отсутствуют силы взаимодействия между молекулами, U – функция только температуры.
Внутренняя энергия сложной системы аддитивна – равна сумме энергий составляющих частей. В расчетах обычно используется удельная внутренняя энергия (единицы массы)
u = U/M, Дж/кг.

расчетах процессов теплообмена в изохорических условиях (v= const).
В изобарных

условиях (р = const), типичных для энергетичеcких приложений, энергия тела/системы характеризуется другой функцией состояния – энтальпией ("энергией расширенной системы")

h = u + pv, кДж/кг.

между системой/телом и окружающей средой

ТЕПЛОТА (на микрофизическом

уровне) и
РАБОТА (на макрофизическом уровне).
Согласно 1-му началу термодинамики, изменение внутренней энергии системы происходит за счет подвода к ней теплоты и совершения системой внешней работы (например, работы расширения газа против внешнего давления)
du = q – l = q – рdv. (1)
При v = const внешняя работа отсутствует (l = 0)
du = q = сvdT .
Выразим в (1) u через энтальпию u = h - pv
dh = q + vdр. (2)
dh = q = cpdT (при p = const).

количество теплоты, которое необходимо для нагревания единицы массы тела

на 1 градус (К или оС)

– в изохорическом процессе (v = const)

– в изобарном процессе (р = const)

передачи энергии, а не формы энергии, т.к. зависят от

характера процесса (пути перехода системы от начального состояния к конечному) и не являются функциями состояния системы.









Теплота (количество теплоты, тепло – разговорн.) – энергетическая характеристика процесса теплообмена, численно равная количеству энергии, которое получает (отдает) в процессе теплообмена тело/система.

перенос теплоты и массы в неподвижных телах (газообразных, жидких

и твердых) или между ними.

КОНВЕКЦИЯ ТЕПЛОТЫ И МАССЫ – перенос при макроскопическом перемещении объемов жидкостей (капельных и газов) между областями с разными температурами. Возможна только в текучей среде.
свободная конвекция – течение жидкости за счет разности плотностей в ее объеме;
вынужденная – принудительное течение жидкости за счет насоса или вентилятора.

ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ – перенос теплоты посредством электромагнитных волн, обусловленный только температурой и оптическими свойствами излучающего тела.

Основные способы (механизмы) передачи теплоты и массы

посредством электромагнитного излучения в видимой и инфракрасной областях длин

волн

Перенос теплоты при перемещении (течении) макрочастиц жидкости / газа;
всегда сопровождается теплопроводностью жидкости

Молекулярный перенос энергии за счёт теплового движения микрочастиц (молекул, атомов, электронов) в твердых телах и неподвижных жидкостях / газах

теплота подводится с помощью отопительных радиаторов
Внутри: вынужденно-конвективная теплоотдача от

горячей воды к стенке радиатора
В стенке радиатора: теплопроводность изнутри наружу
Снаружи: теплоотдача от внешней поверхности в окружающую среду свободной конвекцией и тепловым излучением

чугунный секционный

от поверхности нагревателя

точке изотропной среды пропорциональна градиенту температуры в этой точке

и направлена противоположно ему

, Вт/м2 (Вт = Дж/с)

Коэффициент пропорциональности , Вт/(м∙К) называется коэффициентом теплопроводности (или просто теплопроводностью) и является физическим параметром вещества.

в сторону увеличения температуры по нормали n к изотермической

поверхности, через которую проходит тепловой поток, и равный производной температуры по координате n.

Закон Фурье в скалярной форме:

теплоты, которое проходит в единицу времени через единицу площади

изотермической поверхности при температурном градиенте, равном единице.
В общем случае зависит от структуры вещества (порозность), его плотности, влажности, давления и температуры.

Коэффициент теплопроводности

следует, что

особенно твёрдых диэлектриках атомы/молекулы "упакованы" гораздо более плотно, чем

в газах, и механизм теплопроводности можно представить как перенос энергии путем упругих волн колебаний молекул.





Для жидкостей (А – коэффициент ~ скорости распространения звуковых колебаний)

диэлектриков

металлах – лучших проводниках теплоты – теплопроводность при не

очень низких температурах обусловлена тепловым движением свободных электронов, которые можно рассматривать как идеальный одноатомный газ. Поэтому коэффициент теплопроводности металлов обратно пропорционален их удельному электрическому сопротивлению. Определенный вклад вносит перенос энергии путем колебательных движений атомов в кристаллической решётке.
В металлических сплавах наличие примесей приводит к ухудшению теплопроводности по сравнению с чистыми металлами: медь – λ = 390 Вт/(м.К), латунь (10-40% цинка) – 100-120 Вт/(м.К). Причина – рассеяние электронов на структурных неоднородностях.

низкие к-ты теплопроводности благодаря тому, что в порах находится

воздух.

изменяется во времени и неравномерно распределяется по их объёму,

что приводит к соответствующему изменению коэффициента теплопроводности.
В практических расчётах зависимость λ от температуры часто можно принять линейной

Зависимость λ от температуры

где λ0 – значение λ при t0 = 0оС ; b – постоянная, определяемая опытным путём.

Вт/(м∙К),

вещества в какой-либо среде, обусловленный тепловым движением молекул, атомов,

ионов при наличии разности концентраций переносимого вещества.

Закон Фика
Плотность потока вещества (вектор) пропорционален градиенту его концентрации противоположен ему по направлению

j = – D grad C = – D dС/dn, моль/(м2∙с)

D, м2/с – коэффициент молекулярной диффузии,
физический параметр диффундирующего вещества и среды;
С, моль/м3 – концентрация диффундирующего вещества

жидкостях и газах происходит конвективный перенос теплоты и массы

за счет перемещения макрочастиц жидкости из одной точки пространства в другую. Организованно движущаяся жидкость переносит свои энергию и массу.
Одновременно в перемещающейся жидкости всегда происходит хаотическое тепловое движение микрочастиц (молекул, атомов), посредством которого осуществляются молекулярный перенос теплоты теплопроводностью и массы – диффузией.

скорости жидкости, м/с.
Если через единицу контрольной поверхности нормально к

ней в единицу времени проходит масса жидкости
кг/(м2с),
то вместе с ней конвекцией переносится плотность теплового потока
Вт/м2.

С учётом переноса теплопроводностью в жидкости

Вт/м2.

ТЕПЛО– и МАССООБМЕН

Перенос теплоты или массы, обусловленный макроскопическим движением

жидкости как целого. Всегда сопровождается молекулярным переносом, который, однако, играет второстепенную роль.
Плотности потоков тепла и массы можно записать в форме законов Фурье и Фика, введя в них конвективный член (первый в правой части)

q = cpT ρ w –  grad T, Вт/м2,
j = С w – D grad C, моль/(м2∙с),

w – вектор среднемассовой скорости жидкости, м/с.

одной жидкости к другой через твердую стенку.
теплоотдача –

теплопроводность – теплоотдача