Презентация на тему Электропроводность сильно легированных полимеров

уменьшение расстояния между ними. Что облегчает межцепочечный (межфибриллярный) перенос.

При этом также увеличивается и прочность материала (например, вытянутый полиэтилен имеет прочность стали).

Структура фибриллярного ПА, размер фибриллы 100-300А.,

поворотов по оси цепи) полностью локализуют транспорт, нарушая пи

– перекрывание. В этом случае носители движутся с помощью туннельных перескоков с цепи на цепь. Чтобы такие перескоки происходили, нужен большой интеграл перекрытия между цепями. Степень трехмерного взаимодействия между цепями можно характеризовать с помощью межцепочечного интеграла перекрытия t3d ~(1/τ3d)1/2, где τ3d – время перескока между цепями. При этом t0 ~(1/τ0)1/2— интеграл перекрытия внутри цепи обратно пропорционален времени перескоков внутри цепи, L — длина цепи без дефектов. Тогда для параллельного расположения цепей условием когерентного трехмерного транспорта будет следующее: время движения по цепи L/v (v =аt0 /h – скорость движения по цепи) должно быть больше, чем время когерентного перехода на соседнюю цепь – h/t 3d . Это условие соответствует неравентсву:



Т.е. длина цепи без дефектов должна составлять 30 постоянных решетки. Для беспорядочного расположения цепей это условие становится еще более жестким: L/a>>(t0/t3d)2>>900. Таким образом, упорядоченный, бездефектный ПА с близким расположением цепей может являться анизотропным трехмерным металлом с проводимостью близкой к теоретической.

когерентного транспорта не выполняется и наблюдается квазиодномерная прыжковая проводимость

c переменной длиной прыжка. Температурная зависимость демонстрирует типично изоляторное поведение →0 при Т→0. Однако, в полимерах с большой степенью вытягивания и величиной проводимости 300К ~104 (Ом·см)-1 наблюдается квазиметаллическое поведение проводимости →Const при Т→0.

Температурные зависимости проводимости легированного ПА (Рис.а) демонстрирующие переход к квазиметаллической проводимости при высокой концентрации примеси (Рис.б)

и каков механизм проводимости? При таких высоких концентрациях запрещенная

зона замывается (волновые функции солитонов, поляронов перекрываются) и происходит переход полупроводник –металл. В этом случае носителями заряда являются дырки и электроны. В пользу указанного перехода свидетельствует изменение температурного хода термоэдс и магнитной восприимчивости с ростом легирования. В магнитной восприимчивости начинает преобладать температурно независимый вклад восприимчивости Паули

(парамагнитный вклад Ферми частиц -газа свободных электронов). Вклад восприимчивости Кюри , связанный с локализованными спинами отсутствует

В термоэдс наблюдается линейно зависящий от температуры вклад, определяемый плотностью электронных состояний на поверхности Ферми. Для прыжковой проводимости термоэдс меняется с температурой более слабо - как корень от Т.

Поскольку в одномерном металле большой импульс Ферми (порядка вектора

обратной решетки), а единственный канал рассеяния – это рассеяние назад (что соответствует максимально большой передаче импульса), то ответственные за рассеяние фононы должны обладать предельными импульсами и соответственно энергиями ( порядка дебаевской- hd ~ 0,12эВ ), t~c exp(hw/kT). проводимость s~ne2 t/me будет выше, чем у кристаллических металлов и экспоненциально возрастать с уменьшением температуры. При комнатной температуре расчеты дают значение проводимости 2 106 (ом см)-1. Однако реально достигаемая величина проводимости отличается на 1-5 порядков (101 — 3 105) (Ом см)-1 температурная зависимость проводимости не следует предсказанному теоретически выражению для квазиодномерного металла и имеет температурный ход с максимумом. Наблюдаемая зависимость обьясняется в настоящее время туннелированием между металлическими островами благодаря флуктуациям напряжения на таком туннельном переходе. Общий вид температурной зависимости описывает наблюдаемый максимум:



где =(1/2-1), T1 и Т0 — параметры, связанные с высотой туннельных барьеров и величиной флуктуаций.

проводимость ( причем без легирования), является полинитрид серы (SN)n

. Структура (SN)n показана на рис., атомы серы и азота образуют цепочки, лежащие практически в одной плоскости . Расстояние между атомами серы в соседних цепочках – 3,4 А, это достаточно малая величина обеспечивает сильное взаимодействие между цепями и отражается на зонной структуре полимера ( подавляет появление Пайрлсовской запрещенной зоны). Таким образом, качественные кристаллы (SN)n можно считать анизотропным трехмерным металлом.
Проводимость качественных кристаллов (SN)n при комнатной температуре достигает 4000 (Ом см)-1. С понижением температуры проводимость непрерывно возрастает вплоть до перехода в сверхпроводящее состояние при 0.26 К. Анизотропия проводимости при комнатной температуре составляет около 50. В низкотемпературной области она возрастает до 103-104.

порядков при помещении его в кислоту (например, HCl). При

этом, в качестве легирующей примеси выступают ионы Н+ (протонирование). Механизм такого легирования еще не до конца понятен, поскольку знак термоэдс указывает на электронный характер проводимости, хотя в процессе протонирования добавляются дырки. Предполагается, что протонирование вызывает вращение бензольных колец относительно друг друга и плоскости цепи, что приводит к увеличению интеграла перекрытия. Важным свойством полианилина, которое обьясняет его широкое техническое применение, является его растворимость (другие полимеры часто оказываются нерастворимы). Это свойство ПАНИ применяется в органической литографии. Смесь соль с ПАНИ облучается ультрафиолетом. При этом соль разлагается на кислоту и основание , кислота легирует полимер и он становится нерастворимым . Можно таким образом получить проводящие полоски размером 0,25 мкм.

Рис. 4.16. Процесс легирования полианилина (PANI) при помещениии его в кислоту.